Архитектура Аудит Военная наука Иностранные языки Медицина Металлургия Метрология Образование Политология Производство Психология Стандартизация Технологии |
ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТЕЛ МЕТОДОМ КРУТИЛЬНЫХ КОЛЕБАНИЙ
Момент инерции тела J является одной из основных характеристик тела при его вращательном движении. Он играет роль, аналогичную роли массы m тела при поступательном движении – является мерой инертности вращающегося тела. Однако если масса тела в рамках механики Ньютона постоянна, момент его инерции зависит от расположения оси вращения в нём. Моментом инерции J материальной точки массы m, находящейся на расстоянии r от оси вращения, называется величина:
J = m·r2 (1)
Из этого соотношения видно, что момент инерции J измеряется в единицах кг·м2. Момент инерции тела относительно некоторой оси вращения определяется суммой моментов инерции материальных точек, имеющих массы Dmi и находящихся на расстоянии ri от оси, на которые разбивается это тело (рис.1):
(2)
В интегральной форме уравнение (3) выглядит следующим образом: (2a) Здесь dm – элемент массы тела, находящийся на расстоянии r от оси вращения. Интегрирование производится по объёму V тела.
Относительно произвольно расположенной оси O’O’ центр инерции вычисляется с использованием теоремы Штейнера:
(4)
Момент инерции тела J относительно любой оси равен моменту инерции этого тела Jo относительно оси, проходящей через центр инерции и параллельной данной, плюс произведение массы тела на квадрат расстояния d между осями (рис.1, случаи 2 и 3). Вычисление момента инерции тела произвольной формы с использованием формул (2) и (2а) оказывается зачастую невозможным. Поэтому на практике для определения J широко применяются различные экспериментальные методы. В основе всех таких методов лежит изучение зависимости некоторой физической величины от момента инерции J тела. Одним из них является метод крутильных колебаний тела, вращающегося на упругой подвеске (рис.2). Если к телу, висящему на упругой нити, приложить касательную силу F, т.е. повернуть его на некоторый угол j, то в нити возникнет вращающий момент М = t·j , и, после прекращения действия силы, тело придёт в движение. Величина t является упругой характеристикой материала подвеса при его деформации кручения и может быть названа модулем кручения. Значение t постоянно для данного материала при условии его упругой деформации. Уравнение вращательного движения тела записывается следующим образом:
(5)
Поскольку под действием вращающего момента М тело движется к положению равновесия, то в данном случае М = _t·j . Знак “-” в этой формуле означает, что тело движется в сторону, противоположную приложенной к нему силе F, т.е. к положению равновесия. Уравнение (5) с учётом выражения для М принимает вид:
(6) или: (6а) Последнее соотношение представляет собой уравнение свободных гармонических колебаний. Решением его является функция:
j = jo·sin(wo·t·+ ao) (7)
где - циклическая (круговая) частота колебаний, jо и aо - постоянные, определяемые из начальных условий. Период крутильных гармонических колебаний, соответственно, равен:
(8)
Таким образом, задача экспериментального определения момента инерции тела J сводится к измерению периода его крутильных колебаний Т и использованию формулы (8) при условии, что величина модуля кручения t известна и постоянна при данных условиях эксперимента (что выполняется не всегда). Для нахождения модуля кручения t данного подвеса (нити) достаточно измерить периоды колебания Т ряда тел, моменты инерции J которых известны. Если построить график зависимости Т2 от J (рис.3): , (9) то видно, что угловой коэффициент k полученной прямолинейной зависимости определяется выражением:
По величине углового коэффициента k (определяемого как тангенс угла наклона на графике зависимости Т2 от J ) можно вычислить модуль кручения материала подвеса t:
(10)
Популярное:
|
Последнее изменение этой страницы: 2016-03-22; Просмотров: 870; Нарушение авторского права страницы