Архитектура Аудит Военная наука Иностранные языки Медицина Металлургия Метрология
Образование Политология Производство Психология Стандартизация Технологии


Теплоемкость электронного газа



 

Согласно первому началу термодинамики

dU = dQ - pdV, (34)

где dU - изменение внутренней энергии;

dQ - количество теплоты, сообщенное телу; d

А= pdV - работа, совершенная системой.

Согласно второму началу термодинамики

dQ = ТdS,

где Т - температура металла; dS - изменение энтропии системы.

Известно, что энергия системы может изменяться и при изменении числа частиц N в ней, т. к. каждая частица, покинувшая систему, уносит с собой определенную энергию.

С учетом этого закон сохранения энергии запишется в виде

dU = ТdS - pdV + mdN, (35)

где dN - число частиц в системе; m - химический потенциал системы.

    Рис. 7

Химический потенциал характеризует изменение энергии изолированной системы постоянного объема, давления и температуры при изменении в ней числа частиц на единицу.

Действительно, по определению

dS = 0,

dV = 0,

dU = mdN,

т. е. распределение электронов описывается функцией Ферми-Дирака, если m = WF при Т = 0К.

Внутренняя энергия одного моля электронного газа

Uм,э = Nа<W>,

где <W> - средняя энергия электрона в металле.

Молярную теплоемкость электронного газа найдем при

V = сonst, no = сonst, WF = сonst

по формуле

. (36)

Следовательно,

. (37)

По классической теории теплоемкость электронного газа

    Рис. 8

Скл = .

Найдем отношение теплоемкостей

.

Таким образом, вырожденный ферми-газ имеет не значительную теплоемкость, так как квантовое распределение Ферми-Дирака мало чувствительно к температуре.

На рис. 7 и 8 приведены графики зависимости внутренней энергии и молярной теплоемкости от температуры.

 

Число состояний. Плотность состояний

В классической физике состояние частицы определяется заданием трех координат Х, У, Z и трех проекций импульса на оси координат рх, ру, рz.

Если рассмотреть 6-мерное пространство с осями координат Х, У, Z, рх, ру, рz , то состояние частицы в нем в любой момент времени определяется фазовой точкой с координатами Х, У, Z, рх, ру, рz.

Такое пространство называют фазовым. Элемент этого фазового пространства координат обозначим

V = dx dy dz.

Элемент объема фазового пространства импульсов обозначим

р = dрхуz.

У квантовых частиц различным элементам объема шестимерного фазового пространства отвечают различные квантовые состояния микрочастицы, если размер этих элементов объема не меньше h3 (h - постоянная Планка).

В квантовой статистике элементарный объем шестимерного фазового пространства (элементарная ячейка) DГV = h3, а элемент трехмерного пространства импульсов

, (38)

где V - элементарный объем для свободной частицы, т. е. фазовое пространство квантуется.

Найдем число состояний частицы из интервала энергий (W, W + dW).

Для этого проведем в пространстве импульсов две сферические поверхности с радиусами р и р + dp (рис. 9).

  Рис. 9

Шаровой слой имеет объем

V = 4p p2dp.

Число элементарных ячеек в этом слое

. (39)

Поскольку каждой фазовой ячейке отвечает одно состояние микрочастицы, то число состояний, приходящихся на интервал dp, заключенный между р и p + dp, т. е.

g(p) dp = z.

Если свободные частицы не взаимодействуют друг с другом, то энергия частицы

а ее изменение

.

Тогда

р2 =2mW;

 

.

Следовательно, число состояний

. (40)

Таким образом, плотность состояний

. (41)

Замечание: Для электронов каждой фазовой ячейке соответствуют два состояния, отличающиеся друг от друга направлением спина, т. е. существуют спиновые состояния.

Следовательно, для электронов число состояний необходимо удвоить:

, (42)

. (43)

Плотность состояний

. (44)

Если функцию распределения Ферми - Дирака

умножить на число состояний g(W)dW, то получим полную функцию распределения Ферми -Дирака при Т = 0 К

. (45)

Так как в интервале энергий от 0 до WF функция распределения Ферми-Дирака fф = 1, то после интегрирования (5.82) в пределах от 0 до WF получим число частиц

. (46)

Учитывая, что n0 = N / V - концентрация электронного газа в металлах, получим формулу энергии Ферми:

. (47)

Зная функцию распределения электронов по энергиям можно найти среднюю энергию электрона при Т = 0 К:

.

Максимальная скорость электронов на уровне Ферми

или vF » 106 м/c.

Средняя квадратичная скорость

.

Эффективная масса электрона

 

Под действием внешней силы в периодическом поле кристаллической решетки электрон движется так, как двигался бы под действием этой силы свободный электрон, если бы он имел массу

, (48)

где - постоянная Планка;

k = 2p ¤ l - волновое число.

Эффективная масса электрона по абсолютному значению может быть больше или меньше массы электрона m, положительной или отрицательной.

Для свободного электрона

m = mэф.

Иначе обстоит дело с электронами в кристалле, где он имеет не только кинетическую, но и потенциальную энергии.

Чем шире разрешенная зона, тем меньше эффективная масса электронов, находящихся у дна этой зоны.

Часть работы внешней силы, действующей на электрон, переходит в кинетическую энергию, остальная часть работы - в потенциальную энергию,

т. е.

DА = DWk + DWp.

Но скорость и кинетическая энергия возрастают медленнее, чем у свободного электрона. Такой электрон становится как бы тяжелее.

Если вся работа внешней силы переходит в потенциальную энергию:

DА = DWp,

то изменение кинетической энергии и скорости электрона не происходит, и он ведет себя, как частица с бесконечной, эффективной массой.

Если же при движении электрона в потенциальную энергию переходит не только вся работа внешней силы, но и кинетическая энергия

DWp = DWk + DА,

тогда скорость электрона будет уменьшаться, т. е. он ведет себя, как частица с отрицательной эффективной массой. Так ведут себя электроны, расположенные у потолка энергетической зоны. Если при движении электрона в кинетическую энергию переходит вся работа внешней силы и потенциальная энергию, т. е.

DWk = DWp + DА,

то его скорость растет быстрее, чем у свободного электрона, и он становится легче свободного электрона (m > mэф).

 






Читайте также:

  1. XIII. РАЗРАБОТКА ПЛАСТОВ, ОПАСНЫХ ПО ВНЕЗАПНЫМ ВЫБРОСАМ УГЛЯ (ПОРОДЫ) И ГАЗА, И ПЛАСТОВ, СКЛОННЫХ К ГОРНЫМ УДАРАМ
  2. Абсорбционный способ осушки газа
  3. Адсорбционный способ осушки газа
  4. Влияние газа на работу УЭЦН и методы защиты насосов от влияния свободного газа, содержащегося в откачиваемой жидкости
  5. Вопрос №31. Особенности тушения пожаров в местах добычи нефти и газа, проведение АСР при ликвидации последствий ЧС. Правила охраны труда.
  6. Газовые законы. Закон Авогадро. Молярный объем газа
  7. Геологические условия формирования зон концентрации наибольших ресурсов нефти и газа
  8. ДУГОВАЯ СВАРКА В ЗАЩИТНЫХ ГАЗАХ
  9. Лабораторная работа №2. Изучение и проверка работоспособности электронного моста и логометра
  10. Лекция 13. ЦЕЛИ ПОДЗЕМНОГО ХРАНЕНИЯ ГАЗА.
  11. Лекция № 23. Неустановившееся движение газа в пористой среде
  12. Методика расчета адсорбционного способа осушки газа


Последнее изменение этой страницы: 2016-03-17; Просмотров: 214; Нарушение авторского права страницы


lektsia.com 2007 - 2017 год. Все права принадлежат их авторам! (0.107 с.) Главная | Обратная связь