Принцип возрастания Энтропии

Энтропия изолированной системы может только возрастать либо по достижении максимального значения оставаться постоянной

dS больше 0.

 

Энтропия ИГ

S=Cv lnT+RlnV+const

При адиабатном процессе dQ=0, dS=0 или S=const

 

Энтропия и вероятность

N1=N2=N/2

 

V1=V2 Если в момент времени t частицы были в левой части, то в момент времени 2t они вернутся в это же состояние

Пусть N=1, p=1/2, p- вероятность, N=2, p=1/2*1/2=1/4 (1/2)^2

N=100, p= (1/2)^100=10^(-30), следовательно вероятность можно не учитывать так как они не реализуются

 

Формула Больцмана. Третье начало термодинамики. Теорема Нернста.

 

S=k*lnp, -Формула Больцмана

где к=1, 38× 10− 23 Дж/К, р-вероятность

 

Третье начало термодинамики. Приращение энтропии при абсолютном нуле температуры стремится к конечному пределу, не зависящему от того, в каком равновесном состоянии находится система.

или

где x — любой термодинамический параметр.

третье начало термодинамики может быть использовано для точного определения энтропии. При этом энтропию равновесной системы при абсолютном нуле температуры считают равной нулю.

Теорема Нернста: при приближении к абсолютному нулю разность энтропий определяется конечной величиной, не зависящей от состояния системы

 

 

Эл.поле.Закон Кулона. Напряженность эл.поля. Принцип суперпозиции. Графическое изображение эл.полей

Эл. Поле - особый вид материи, существующий вокруг тел или частиц, обладающих электрическим зарядом

Закон Кулона: сила взаимодействия между двумя неподвижными точечными зарядами пропорциональна величине зарядов и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними

 

 

_→

F=(1/4ПԐ ₀ )*(q₁q₂/r³)*r

 

Напряжённость электри́ ческого по́ ля — векторная физическая величина, характеризующая электрическое поле в данной точке и численно равная отношению силы действующей на пробный заряд, помещенный в данную точку поля, к величине этого заряда q:

.

Также иногда называется силовой характеристикой электрического поля.

 

Принцип суперпозиции: напряженность поля, создаваемого системой точечных зарядов в данной точке, равна векторной сумме напряженности полей, создаваемых каждым из зарядов системы в отдельности в этой точке.

 

 

Теорема Остроградского в интегральной форме и ее применение для расчета эл.полей (поле равномерно заряж.плоскости; поле вблизи повеерхности мет.проводника; поле плоского конденсатора; поле равномерно заряж.цилиндра; поле шара равномерно заряж.по поверхности; поле шара равномерно заряж.по объему)

 

Поток вектора напряжения

электрического поля через

произвольную замкнутую

поверхность равен

алгебраической сумме

зарядов замкнутых

внутри этой поверхности,

деленной на Ԑ ₀

Ф_Е=∫ Е_ndS=∑ q_i/ Ԑ ₀

^S

А) поле равномерно заряж. плоскости

Ϭ =dq/dS (Кл/м³)-

поверхностная плотность

Е=ϭ /2Ԑ ₀ =const

U=(ϭ /2Ԑ 0)*(x₂-x₁)

 

Б) сфера, заряженная по поверхности

 

Ф=Q/ Ԑ ₀

E=(1/4ПԐ ₀)*(q/a²)

 

 

В)плоскость, равномерно заряженного по поверхности

E= ϭ /2Ԑ ₀

D= ϭ /2 –смещение

Г)поле двух плоскостей

E= ϭ /Ԑ ₀

D= ϭ

 

Д)поверхность заряженного проводника

Ф_Е=EdS= ϭ dS/Ԑ ₀

E= ϭ /Ԑ ₀ D= ϭ

 

 

Е) Цилиндрический конденсатор

 

 

Е=λ /2П Ԑ ₀ R

D=λ /2ПR

 

 

Ж) сфера, заряженная по объему

 

 

E=q/4П Ԑ ₀ r²

Теорема Остроградского-Гауcса в дифференциальной форме. Уравнение Пуассона

дДх/дх+дДу/ду+дДz/дz=ρ

Потенциал. Разность потенциалов. Работа по перемещению заряда в электростатическом поле эквипотенц.поверхности. Потенциал в простейшем электрическом поле(точечный заряд; шаровой конденсатор; шар равномерно заряж.по поверхности; плоского конденсатора; цилиндрический конденсатор)

Потенциал-потенциал поля, созданный системой точечных зарядов в данной точке, равный потенциальной энергии взаимодействия элементарного заряда со всеми зарядами, деленный на величину элементарного заряда

 

φ = Wп/q U=φ 1-φ 2 ∫ E_rdr=0

φ (r)=∑ φ _i – принцип суперпозиции

1. Разность потенциалов между двумя точками, лежащими на расстоянии и от центра заряженной сферической поверхности

2. Потенциал электрического поля плоскости.

3. Разность потенциалов между двумя параллельными плоскостям

4. Электрическое поле бесконечного длинного прямого кругового цилиндра

 

 

⇐ Предыдущая123Следующая ⇒

Поделиться: