Физико-геологические основы метода.

Т е п л о в о е п о л е Земли формируется в основном (50-75%) за счет радиогенного тепла, выделяющегося при распаде радиоактивных ядер U, Th, K, содержащихся в земной мантии. Эта гипотеза не противоречит известным экспериментальным данным. Средний т е п л о в о й

п о т о к, выходящий из недр через земную поверхность составляет 0, 05 Вт м^-2, а общие потери тепла Землей оцениваются в 0, 8 10 21Дж/год. Количество радиогенного тепла, вычисленное по различным независимым моделям за последние 25 лет, составляет (1-2, 5)10 ²¹ Дж/год. Огромная энергия, получаемая Зем-лей от Солнца (5, 2 10²⁴ Дж/год), практически вся излучается обратно в космическое пространство в виде энергии отраженной от атмосферы и земной поверхности и тепло вого излучения в ночные часы и зимние периоды.

Т е п л о п е р е н о с в породах Земли осуществляется на основе к о р п у с к у л я р н о г о, к о н в е к ц и о н н о г о и л у ч и с т о г о механизмов. Если в среде происходит диффузионный процесс передачи кинетической энергии от одних молекул другим в определенном направлении, то такой перенос называют молекулярным

( т е п л о п р о в о д н о с т ь). Конвекционный перенос связан с движением среды как целого. Например, втекающая горячая жидкость нагревает холодную, и наоборот. Лучистый теплоперенос обусловлен переносом энергии электромагнитным излучением. Примером может служить перенос энергии от Солнца. В недрах Земли лучистый перенос малосущественен.

Распределение температуры в континентальной коре и литосфере определяется главным образом молекулярным выносом на земную поверхность тепла, создаваемого в них при распаде радиоактивных изотопов. Теплоперенос через океаническую кору и литосферу также в основном происходит за счет молекулярного механизма. Но вблизи океанических хребтов значителен и конвекционный теплоперенос, возникающий в результате циркуляции воды в базальтовых породах. Интрузивные магматические тела охлаждаются при молекулярном теплопереносе, а также вследствие конвекции подземных вод. Нагревание погребенных осадочных пород и изменения температуры, сопровождающие процессы эрозии и оледенения, происходят целиком под воздействием молекулярного теплопереноса.

Процесс молекулярного теплопереноса описывается з а к о н о м Ф у р ь е, который для одномерного случая имеет вид

q = - l ( dT/ dy ),
где q-тепловой поток, т.е.количество тепла, протекающего через единичную площадь в единицу времени (Вт/м² с); l - к о э ф ф и ц и е н т т е п л о п р о в о д н о с т и пород, характеризующий их способность переносить тепловую энергию [ Вт /(м× с× К )], у - координата в направлении изменения температуры Т. Знак минус в формуле означает, что поток тепла направлен в сторону убывания температуры.

Закон Фурье является уравнением прямой линии, и отклонение от нее означает наличие либо источников, либо стоков тепла или нестационарность теплового состояния. В геологическом отношении такие отклонения от закона Фурье могут быть обусловлены различием в теплопроводности пород и руд. Остывание изверженных масс пород (интрузий, даек, силлов) или нагревание пород в результате процессов окисления, например, сульфидных руд, либо распада локального скопления радиоактивных элементов также приводят к отклонению от закона Фурье.

Таким образом, изучая отклонения (т е р м о а н о м а л и и) от закона Фурье ( н о р м а л ь н о г о т е п л о в о г о п о л я ) можно решать задачи литолго - структурного картирования, поисков и разведки месторождений полезных ископаемых.

В терморазведке основной измеряемой характеристикой теплового поля является

т е м п е р а т у р а, поэтому решение прямых задач терморазведки рассматривается для изменения температуры.

Из уравнения Фурье следует, что при постоянном тепловом потоке q, но меняющемся коэффициенте теплопроводности ( табл. ), будут наблюдаться изменения температуры Т.

Изометричное рудное тело в форме шара, например, будет деформировать распределение теплового поля таким образом, что на профилях измерения, расположенных выше шара, будет наблюдаться положительная температурная аномалия, а на профилях, расположенных ниже-аномалия будет отрицательной. Температурная аномалия отражает особенности антиклинальной структуры (рис., б), а сброс будет обнаруживаться только в случае смещения пластов пород, отличающихся по теплопроводности. Интрузивные породы, внедрившиеся в осадочные или слабо метаморфизованные комплексы, а также соляные купола, из-за их бó льшей теплопроводности также будут отмечаться положительными термоаномалиями.

 

Рис.?????

 

Наличие локальных тепловых источников внутри геологических образований, например скоплений радиоактивных элементов в виде отдельных тел или месторождений, процессов окисления сульфидных рудных залежей, нагрев при трении блоков пород на разломах, вулканизм и другие процессы также приводят к дополнительному тепловыделению. В соответствии с законом Фурье, изменение теплового потока при постоянном коэффициенте теплопроводности также вызовет появление температурных аномалий. Предполагается, что в реальном масштабе времени такие процессы, как радиоактивный распад, окисление, вулканизм могут рассматриваться как стационарные. В геологическом масштабе времени, эти процессы зависят от времени: радиоактивные элементы распадаются, а вулканы остывают.

Многие геологические процессы характеризуются нестационарностью теплопереноса во времени. Такими процессами являются остывание интрузивных изверженных масс, влияние на температуру процессов эрозии и седиментации, временные суточные и сезонные вариации температуры земной поверхности, движение термальных вод, и т.д. Во всех этих процессах отсутствуют внутренние источники тепловыделения, поэтому вытекающий или поступающий в геологический объект тепловой поток будет вызывать его охлаждение или нагрев.
Для описания нестационарных процессов вводят понятия у д е л ь н о й т е п л о е м к о с т и с р е д ы С, определяемое как количестве теплоты, необходимое для повышения температуры единицы массы геологического объекта на 1 °С. Применительно к процессам охлаждения, количество теплоты, теряемое в единицу времени элементарной ячейкой объекта единичного сечения и толщины dy, можно выразить через скорость остывания

- dT / dt = s C (dT/dt ) dy,

где sdy - масса элементарной ячейки имеющей единичную площадь сечения в направлении перпендикулярном тепловому потоку;

sСdy - теплоемкость этой ячейки.

В случае нестационарного процесса температура является функцией как пространственной координаты, так и времени. Тогда основное уравнение теплопереноса можно записать в частных производных в виде

sC( ¶T/ ¶t ) = l¶2T/ ¶y 2, или ¶T/ ¶t = a × ¶ 2T/ ¶ y2,

где a = l/sC - к о э ф ф и ц и е н т т е м п е р а т у р о п р о в о д н о с т и, определяющий скорость изменения температуры среды и имеющий размерность м²/с.

Если период температурной волны равняется t, то глубина ее проникновения составит примерно Ö ( а t). Иными словами, для проникновения температурных вариаций на глубину h потребуется время h²/a. Таким образом, основными теплофизическими параметрами пород и руд являются т е п л о п р о в о д н о с т ь, т е п л о е м к о с т ь и т е м п е р а т у р о п р о в о д н о с т ь.

В настоящее время разработаны разнообразные способы определения петрофизических свойств пород и руд. Например, коэффициент теплопроводности можно определить следующим образом. Образец породы с помещают между двумя медными блоками с известным l_Cu. Измеряют температуры Т_г и Т_х горячей и холодной поверхности металла и температуры Т₁ иТ₂ поверхностей металла, контактирующих с образцом породы. В стационарном состоянии через породу и медные блоки должно

 

Рис.. Схема измерения коэффициентов теплопроводности образца пород- а, температуропроводности в естественном залегании-б. в) Инфракрасные спектры поглощения сульфидов(1-галенит, 2-пирротин, 3-сфалерит, 4-киноварь), теллуридов (5-аурипигмент, 6-антимонит, 7-молиб-денит) и арсенидов, 8-пирит, 9-марказит, 10-аурипигмент.

 

проходить одно и то же количество тепла, что в соответствии с законом Фурье может быть записано в следующей форме:

 

λ _п(Т₁ -Т₂) / d = λ _Cu (T_г -Т₁) / l,

откуда

λ _п = λ _Cu d (T_г -Т₁) / l (Т₁ -Т₂)

 

Коэффициент температуропроводности можно определить в естественном залегании по результатам измерений суточных или сезонных изменений температуры на двух известных уровнях в скважине. В основе лежит зывисимость скорости распространения тепловой волны от ее периода Т₁ -Т₂ и температуропроводности пород:

 

v=Ö (4p a/t)

 

Величины v и t получают из экспериментальных данных. Скорость вычисляют как v=Dh / Dt, где Dh-разница глубин, на которых производят замеры температур, Dt-разница времен прихода температурной волны на глубинах h1 и h2.

Выше отмечалось, что лучистый теплоперенос имеет наибольшую интенсивность в инфракрасной области солнечного спектра. Инфракрасное излучение по разному отражается и поглощается различными минералами.Эта зависимость лежит в основе использования аэро- и спутниковых инфракрасных съемок для целей геологоразведки.

 

⇐ Предыдущая9101112131415161718Следующая ⇒

Поделиться: