Классические законы теплового излучения

    Исследование равновесного теплового излучения и поиск универсальной функции f(ω, Т) выступил на первый план в работах физиков конца XIX века.

    К этим исследованиям относятся работы Стефана и Больцмана, Рэлея и Джинса, Вина (классическая теория излучения) и Планка (квантовая). 

    В 1879 г. Йозеф Стефан, основываясь на экспериментах, решил, что энергетическая светимость любого тела пропорциональна четвертой степени температуры. Однако через несколько лет Больцман доказал, что это утверждение справедливо только для абсолютно черных тел. Найденная ими зависимость получила названия закона Стефана-Больцмана.

    R ч.т.= ∫ f(ω, T)·dω = σ ·Т⁴, где σ экспериментально найденная константа.   

σ = 5, 670·10^-8 (Вт/м² ·К)

Вилли Вин нашел зависимость температуры абсолютно черного тела от максимума спектра излучения (λ max). Оказалось, что с повышением температуры возрастает общая энергия излучения, а максимум спектра излучения смещается в область меньших длин волн (высоких частот).

    Т·λ max= const

(const = 2, 898 10 м·К – экспериментальное значение)

    Этот закон называют законом смещения Вина.

Вин также занимался поиском функции спектрального распределения f(ω, Т) и нашел, что она должна иметь следующий вид:      f(ω, T) = ω ³ F(ω /Т), где F – некоторая функция отношения частоты к температуре. Как будет показано ниже, эта формула справедлива только для больших частот.

Введем понятие плотности равновесного теплового излучения (u), т.е. энергии, испускаемой в данном интервале частот (от ω до ω +dω ).

    d u (ω, T)= f(ω, T) ·d ω

    Рэлей и Джинс сделали попытку определить зависимость плотности излучения u от ω и Т, исходя из теоремы классической статистики о равнораспределении энергии по степеням свободы. Они предположили, что на каждое электромагнитное колебание приходится в среднем энергия, равная kТ: kТ/2 на электрическую и kТ/2 на магнитную энергию волны.

Они получили:  

    Эта формула удовлетворительно соглашается с экспериментом только в области малых частот (инфракрасном спектре) и резко расходится в ультрафиолетовом спектре. Из их формулы следовало, что вследствие теплообмена каждое тело должно отдать всю свою энергию излучению и охладиться до абсолютного нуля. Этот вывод был назван ультрафиолетовой катастрофой.

 

 Кривые зависимости испускательной способности φ (λ ) абсолютно черного тела от длины волны. Сплошная кривая получена экспериментально, штриховая кривая построена по формуле Рэлея-Джинса. Из графика видно, что при λ → 0 (ω → ∞ ) r(ω, T)→ ∞.

        

С точки зрения классической теории излучения вывод формулы Рэлея-Джинса безупречен. Поэтому расхождение этой формулы с опытом указывало на существование каких-то закономерностей, несовместимых с представлениями классической физики.

 

Понятие о квантах. Формула Планка и вывод из нее классических законов как частных случаев

    19 октября 1900 года на заседании физического общества в Берлине Макс Планк предложил свою формулу, которая, как он считал, помогала устранить вышеописанные несоответствия.

    Тогда он нашел ее полуэмпирическим путем, и только в процессе ее теоретического обоснования обнаружил, что это уравнение справедливо только при допущении, что энергия может излучаться и поглощаться не непрерывно, а лишь в известных неделимых порциях – квантах (квант энергии – «ε »; ε = ћω, где ћ – постоянная Планка; ћ =1, 0546 ·10^-3 Дж·с).

    В отличие от классического осциллятора, энергия которого равна КТ, энергия квантового равна  ћω /exp(ћω /КТ) – 1.

 Итак, Планку удалось найти универсальную f(ω, Т), в точности согласующуюся с опытами:

                          

    В качестве доказательства того, что формула Планка является более общей, выведем из нее некоторые классические законы, как частные случаи.

        

    1. Выведем закон Стефана-Больцмана.

ћ/4π ² с² - константа. Обозначим ее А.

Тогда для энергетической светимости черного тела получаем:

R = =

(Энергетическая светимость абсолютно черного тела – это интеграл, т.е. предел суммы, по всем частотам).

    Введем вместо ω безразмерную величину x, равную ћω /kТ.

Тогда ω = kТx / ћ

          dω = kТdx/ћ  

          ω ³ =(kТx)³ /ћ³

    При подставлении получаем: R =

    Так как интеграл – это предел суммы (т.е. число), а Аk⁴/ћ⁴ - константа, то R~Т⁴, или R = σ Т⁴ – закон который Стефан и Больцман нашли экспериментально в 1884 г. (Из таблицы определенных интегралов известно значение интеграла в последнем выражении. Оно равно π ⁴/15≈ 6, 5).

 

2. При низких частотах и высоких температурах формула Планка переходит в формулу Рэлея-Джинса, которая, как уже отмечалось, согласуется с опытами только в инфракрасном спектре.  При малых частотах(ω ) и больших температурах (Т) ћω «kТ и ћω /kТ«1.

Обозначим ћω /kТ через x.

е^х при разложении в ряд дает:

е^х = 1+x+x² /2+…≈ 1+x

Тогда е^х -1 = 1+x-1 = х (с точностью до величин первого порядка)

    Подставим в формулу Планка с раскрытием х:

– формула Рэлея-Джинса.

 

    3. При высоких частотах и низких температурах формула Планка переходит в закон Вина.

Так как ћω /kТ » 1, то е^{ћω /kТ} –1 ≈ е^{ћω /kТ} .

Пусть ћ/4π ² с² =А, тогда

    f (ω, Т) = А·ω ³ ·е^{-ћω /kТ} = ω ³ ·F(ω /Т) – закон Вина.

Таким образом, формула Планка дает исчерпывающее описание равновесного теплового излучения.

 

Устройство тепловизоров

 

Инфракрасное излучение является низкоэнергетическим и для глаза человека невидимо, поэтому для его изучения созданы специальные приборы - тепловизоры (термографы), позволяющие улавливать это излучение, измерять его и превращать его в видимую для глаза картину. Тепловизоры относятся к оптико-электронным приборам пассивного типа. В них невидимое глазом человека излучение переходит в электрический сигнал, который подвергается усилению и автоматической обработке, а затем преобразуется в видимое изображение теплового поля объекта для его визуальной и количественной оценки.

⇐ Предыдущая12

Поделиться: