|
Архитектура Аудит Военная наука Иностранные языки Медицина Металлургия Метрология Образование Политология Производство Психология Стандартизация Технологии |
|
|
Архитектура Аудит Военная наука Иностранные языки Медицина Металлургия Метрология Образование Политология Производство Психология Стандартизация Технологии |
Определение максимальной высоты островка в процессе роста
Выведем соотношение для максимальной высоты островка и условия, когда уровень расплава пленки выравнивается с радиусом первичного устойчивого зародыша( см. рис.6.3., уровень I). При выводе примем, что зародыши имеют одинаковые размеры и полусферическую форму радиуса R на момент времени t(см. рис.6.4.).
Рис.6.4. К форме зародыша Запишем выражение для определения зависимости толщины пленки во времени.
где h(t)- толщина испаряемой пленки на момент времени t, В то же время:
где Подставим выражения (6.19) и (6.20) в (6.18) и решим относительно толщины испаряемой пленки на момент времени t.
Полученное выражение (6.21) является конечным и описывает зависимость толщины пленки от параметров процесса. Выведем теперь выражение для радиуса зародыша через брутто-характеристики процесса. Предположим, что первичные зародыши, растущие на поверхности подложки, имеют полусферическую форму радиуса R, а и их поверхностная плотность на момент Оствальдовского созревания равна Ns. Определим массу одиночного зародыша:
С другой стороны масса одиночного зародыша равна
где
Выражение (6.24) является базовым для данного метода, так как оно позволяет оценить какой должна быть скорость испарения и поверхностная плотность островков новой фазы, чтобы получить зародыши соединения АmВn с требуемыми размерами. .5. Определение времени достижения максимальной высоты Для определения продолжительности роста первичного зародыша необходимо приравнять выражения (6.21) и (6.24): h(t)=R(t). Решение этого уравнения относительно t дает 3 корня:
Примечание: Dl, Ds –плотности жидкой и зародышевой фаз соответственно; М-масса исходной пленки.
Анализ приведенных решений показал, что первый корень дает результаты соимеримые с экспериментальными данными. В связи с этим ниже приведенное выражение используется для расчета времени, при котором высота островка достигает максимума:
Литература 1. Анриевский Р.А., Рагуля А.В. Наноструктурные материалы.- М.: Изд. центр" Академия", 2005, 192с. 2. Демиховский В.Я., Вугальтер Г.А. Физика квантовых низкоразмерных структур. - М.: Логос, 2000, 272с. 3. Леденцов Н.Н., Устинов В.М., Щукин В.А., Копьев П.С., Алферов Ж.И., Бимберг Д. Гетероструктуры с квантовыми точками: получение, свойства, лазеры. //ФТП, 1998, т.32, №4, с.385. 4. Устинов В.М. Технология получения и возможности управления характеристиками структур с квантовыми точками. // ФТП, 2004, т.38, №8.С.263-270. 5. Глазов В.М., Павлова Л.М., Гаев Д.С. Исследование равновесий жидкость-пар над расплавами в системе Sn-Se методом точек кипения смесей. // ЖНХ, 1985, т.30, вып.8, с.2116-2122.
Лабораторная работа № 7 Цель работы: 1. Получить практические навыки по технологии получения газопоглощающих тонких пленок сложного состава методом магнетронного распыления составной мишени. 3. Получить практические навыки в решении задач выбора конструкции составной мишени и режимов проведения процесса для получения функциональных тонких пленок заданного состава с применение методов компьютерного моделирования процесса магнетронного распыления. Теоретические основы метода 1.1. Принцип действия и параметры магнетронных распылительных систем Магнетронные распылительные системы (МРС) получили свое название от СВЧ-приборов М-типа (магнетронных устройств), хотя, кроме наличия скрещенных электрического и магнитного полей, ничего общего с ними не имеют. Магнетронные системы относятся к системам распыления диодного типа, в которых распыление материала происходит за счет бомбардировки поверхности мишени ионами рабочего газа, образующимися в газе аномально тлеющего разряда. Высокая скорость распыления, характерная для этих систем, достигается увеличением плотности ионного тока за счет локализации плазмы у распыляемой поверхности мишени с помощью сильного поперечного магнитного поля. Принцип действия магнетронной распылительной системы показан на рис. 1.1. Основными элементами устройства являются катод-мишень, анод и магнитная система. Силовые линии магнитного поля замыкаются между полюсами магнитной системы. Поверхность мишени, расположенная между местами входа и выхода силовых линий магнитного поля, интенсивно распыляется и имеет вид замкнутой дорожки, геометрия которой определяется формой полюсов магнитной системы.
Рис. 7.1. Схема магнетронной распылительной системы поверхности катода; 5 – траектория движения электрона При подаче постоянного напряжения между мишенью (отрицательный потенциал) и анодом (положительный или отрицательный потенциал) возникает неоднородное электрическое поле, которое возбуждает аномальный тлеющий разряд. Наличие замкнутого магнитного поля у распыляемой поверхности мишени позволяет локализовать плазму разряда непосредственно у мишени. Эмитированные с катода под действием ионной бомбардировки электроны захватываются магнитным полем, им сообщается сложное циклоидальное движение по замкнутым траекториям у поверхности мишени. Электроны оказываются как бы в ловушке, создаваемой с одной стороны магнитным полем, возвращающим электроны на катод, а с другой стороны – поверхностью мишени, отталкивающей электроны. Электроны циклически перемещаются в этой ловушке до тех пор, пока не произойдет несколько ионизирующих столкновений с атомами рабочего газа, в результате которых электрон потеряет полученную от электрического поля энергию. Таким образом, большая часть энергии электрона, прежде чем он попадет на анод, используется на ионизацию и возбуждение атомов мишени, что значительно увеличивает эффективность процесса ионизации и приводит к возрастанию концентрации положительных ионов у поверхности катода. Это явление, в свою очередь, обуславливает увеличение интенсивности ионной бомбардировки поверхности мишени и значительный рост скорости распыления, а следовательно, и скорости осаждения пленки. Средние скорости осаждения различных материалов с помощью магнетронной распылительной системы, имеющей плоскую дисковую мишень диаметром 150 мм, при мощности источника 4 кВт и расположении подложки на расстоянии 60 мм от источника приведены в табл. 7.1. Таблица 7.1 Скорость осаждения различных материалов
Следует отметить, что плазма разряда существует только в области магнитной ловушки в непосредственной близости от мишени и ее форма определяется геометрией и величиной магнитного поля. Одним из преимуществ магнетронных распылительных систем является также то обстоятельство, что захват вторичных электронов магнитной ловушкой у поверхности мишени препятствует интенсивному перегреву подложки, что, в свою очередь, позволяет увеличить скорость распыления материалов, а следовательно, и их осаждения. Источниками нагрева подложки в этих системах служат энергия конденсации распыленных атомов, кинетическая энергия осаждаемых атомов, энергия отраженных от мишени нейтрализованных ионов, а также излучение плазмы. Энергия конденсации составляет 3...9 эВ/атом, кинетическая энергия в зависимости от распыляемого материала – от 5 (для алюминия) до 20 эВ/атом (для вольфрама), а излучение плазмы 2...10 эВ/атом. Суммарная тепловая энергия, рассеиваемая на подложке, и температура подложки для различных материалов, осаждаемых в цилиндрической МРС, приведены в табл. 7.2. Таблица 7.2 Значения тепловой энергии и температуры подложки для различных материалов
Во многих случаях нагрев подложки в магнетронных системах сравним с нагревом при методе термического испарения, а при испарении тугоплавких материалов даже ниже. Это дает возможность использовать магнетронные распылительные системы для нанесения пленок на подложки из материала с низкой термостойкостью. Основные рабочие параметры магнетронных распылительных систем – напряжение на электродах, ток разряда, плотность тока на мишени и удельная мощность, величина индукции магнитного поля и рабочее давление. От величины и стабильности перечисленных параметров, которые взаимно связаны между собой, зависят стабильность разряда и воспроизводимость процесса нанесения тонких пленок. Магнетронные системы относятся к низковольтным системам распыления. Напряжение питания не превышает 1000 В постоянного тока. Рабочее напряжение составляет 200...700 В, на мишень обычно подается отрицательный потенциал, а на анод – нулевой потенциал. Однако в магнетронных системах с плоским катодом для более полного улавливания вторичных электронов рекомендуется подавать на анод небольшое положительное смещение (40...50 В). В некоторых системах предусматривается подача отрицательного смещения на подложку (100 В) для реализации распыления со смещением. Ток разряда зависит от многих факторов, например, от рабочего напряжения, давления и вида рабочего газа, индукции магнитного поля, конфигурации магнетронной системы, материала мишени, и ограничивается мощностью источника питания. Плотность тока на мишени очень велика и для системы с полым цилиндрическим катодом составляет в среднем 80 мА/см2, с коническим катодом – Магнетронная распылительная система может работать в диапазоне давлений от 10–2 до 1 Па и выше. Важнейшими параметрами, во многом определяющими характер разряда в ней, являются геометрия и величина магнитного поля, индукция которого у поверхности мишени составляет 0, 03...0, 1 Тл. Одной из основных характеристик разряда является вольт-амперная характеристика (ВАХ), определяемая выражением
где I – значение рабочего тока, А; b – параметр, характеризующий наклон ВАХ; U – рабочее напряжение, В; U0 – минимальное напряжение, необходимое для устойчивого горения разряда, В.
Значение U0 зависит от рабочего давления и природы газа. При высоком давлении стабильный разряд зажигается при низком напряжении: 250 В при p = 1 Па и 400 В при p = 10-1 Па. Показатель степени b характеризует силу магнитного поля магнетрона, удерживающего электроны у поверхности подложки. Его сравнительно небольшое значение (2...5) указывает на то, что магнитное поле ослабло из-за большой суммарной толщины мишени и ее основания. Толщину мишени можно уменьшить, но при этом сократится срок ее службы и уменьшится коэффициент использования. Существенное влияние на вид вольт-амперной характеристики оказывают рабочее давление и индукция магнитного поля В. С уменьшением давления ВАХ сдвигается в область больших рабочих напряжений и приближается к линейной зависимости (рис. 7.2а). Аналогичным образом влияет и индукция магнитного поля (рис. 7.2б). Характеристики, близкие к линейной зависимости, наблюдаются при больших значениях индукции. На ВАХ разряда влияют также материал мишени (рис. 7.3а) и ее форма, которая изменяется по мере распыления материала. Образование выемки в плоской мишени приводит к сдвигу ВАХ в область меньших рабочих напряжений из-за улучшения условий локализации плазмы, причем этот сдвиг растет с увеличением р (рис. 7.3б). В этом случае определяющим является не только геометрический фактор, но и переход зоны разряда в область более сильного магнитного поля по мере распыления мишени.
Рис. 7.2. Вольт-амперные характеристики магнетронных систем распыления с алюминиевой мишенью: а – размером 40 х 60 см при постоянном магнитном поле 0, 03 Тл и различном давлении аргона;
Рис. 7.3. Вольт-амперные характеристики магнетронной системы распыления: а– с плоской мишенью из различных металлов при постоянном давлении 0, 5 Па и индукции магнитного поля 0, 08 Тл; (штриховые линии) мишенями при индукции
Важным параметром разряда, определяющим скорость распыления, является электрическая мощность, причем скорость осаждения пленки почти линейно зависит от приложенной мощности (рис. 7.4а). В свою очередь, мощность разряда при постоянной мощности источника зависит от р и В.
Рис. 7.4. Зависимости скорости осаждения различных материалов от мощности разряда (а) и мощности разряда от рабочего давления при различной индукции магнитного поля (б)
В достаточно слабых магнитных полях существует такое значение р, при котором на разряде выделяется максимальная мощность (рис. 7.4б). С ростом В (до 0, 04 Тл) при низких значениях р мощность разряда сначала резко возрастает, затем замедляется и при В = 0, 08...0, 1 Тл становится максимальной. При достаточно высоком р максимальная мощность достигается уже при В = 0, 04...0, 06 Тл (рис. 7.5а).
Рис. 7.5. Зависимости мощности разряда от индукции магнитного поля при различном давлении аргона (а) и напряжения зажигания от давления при постоянной индукции магнитного поля 0, 06 Тл (кривая 1)
Напряжение зажигания в магнетронной системе значительно ниже, чем в обычных диодных системах. Это объясняется тем, что еще до наложения электрического поля электроны, всегда присутствующие в рабочей камере и обеспечивающие первые акты ионизации в развитии лавинного пробоя газового промежутка, захватываются магнитной ловушкой, вследствие чего их концентрация в этой области оказывается выше, чем в объеме камеры, что и способствует возникновению разряда при более низких напряжениях. Установлено, что зависимости напряжения зажигания от давления рабочего газа и индукции магнитного поля аналогичны (см. рис. 7.5). Сходство приведенных зависимостей указывает на тот факт, что магнитное поле и рабочее давление оказывают одинаковое влияние на возникновение и развитие разряда в МРС. Как видно из приведенных выше зависимостей, эффективность работы магнетронной распылительной системы зависит от правильного выбора рабочих параметров, а стабильность этих параметров определяет постоянство скорости осаждения пленки и воспроизводимость свойств получаемых пленок. Следует отметить, что практическое применение МРС значительно определило разработку теории их расчета. С достаточным приближением можно утверждать, что скорость распыления vрасп подчиняется соотношению
где j – плотность ионного тока в сечении, перпендикулярном направлению падения ионов, А/см2; S(EU) – коэффициент распыления, атом/ион; М2 – масса атома мишени, г; r – плотность материала мишени, г/см3.
Для энергий ионов до 1 кэВ коэффициент распыления определяется следующим выражением:
где a – безразмерный коэффициент; М1 – масса бомбардирующей частицы, г; EU – энергия иона, эВ; Есуб – энергия сублимации.
Толщина осажденной пленки h в данной точке подложек определяется по выражению
где П(vрасп) – постоянный параметр для данной установки, пропорциональный скорости распыления; j – угол падения; y – угол конденсации; r – расстояние между подложкой и мишенью, см; t – время осаждения пленки.
Необходимая скорость осаждения пленки в магнетронной системе с достаточной точностью может поддерживаться за счет постоянства таких параметров процесса, как ток разряда или подводимая мощность. Эти функции может выполнять источник питания, благодаря чему управление конечной толщиной пленки достигается, если задается время осаждения. Однако можно управлять ростом пленки с помощью прямых методов контроля, например с помощью кварцевого датчика, поскольку плазма в магнетронной системе локализована и не воздействует на датчик. Как показывает практика, для обеспечения воспроизводимости и стабильности процесса напыления пленки ток разряда необходимо поддерживать с точностью ± 2 %, а при стабилизации процесса по мощности разряда точность ее поддержания составляет ± 20 Вт в диапазоне регулирования от 0 до 10 кВт. При этом рабочее давление должно быть постоянным (отклонение не должно превышать ± 5 %).
1.2. Конструкции магнетронных распылительных систем Конструкции современных магнетронных распылительных систем весьма разнообразны. В одной из таких систем используется коаксиальный магнетрон (рис. 7.6). Он состоит из электродов, выполненных в виде концентрических цилиндров, катода-мишени, являющегося внутренним электродом, и подложек, расположенных на внутренней поверхности внешнего цилиндра. Магнитное поле направлено вдоль оси цилиндров. На вылетающие с поверхности катода электроны действуют пересекающиеся электрическое и магнитное поля, которые удерживают их в катодном темном пространстве. Покинуть это пространство электроны могут, потеряв свою энергию в процессе ионизации газа. Потери энергии приводят к тому, что при движении к аноду электроны описывают сжимающиеся спирали. Это приводит к повышению эффективности ионизации и существенному уменьшению энергии, рассеиваемой электронами на аноде. Такая система может использоваться для создания разрядов в постоянных и переменных полях.
Рис. 7.6. Схема коаксиального магнетрона: электрон в аксиальном магнитном и радиальном электрическом полях, вылетевший из катода и ускоренный в катодном темновом пространстве, движется по спиральным траекториям с уменьшающимися радиусами по мере потери своей энергии в плазме в направлении анода
Плоский магнетрон (рис. 7.7) представляет собой усовершенствованную разрядную систему с плоскопараллельным и электродами, в которой на тыльной части катода располагаются электромагниты или постоянные магниты. Силовые линии магнитного поля перпендикулярны поверхности катода. Величина поперечной составляющей магнитной индукции у мишени устанавливается в пределах 0, 02...0, 05 Тл. Электроны захватываются пересекающимися электрическим и магнитными полями, что увеличивает эффективность разряда и уменьшает энергию, рассеиваемую электродами на аноде.
Рис. 7.7. Схема плоского магнетрона. Электроны, вылетевшие с катодной поверхности, перемещаются под действием полей постоянных магнитов, расположенных за катодом
Рис. 7.8. Схема цилиндрического магнетрона. Электроны, вылетевшие из катодной поверхности, удерживаются полями постоянных магнитов, расположенных за катодом. Они теряют свою энергию в плазме, двигаясь по спиральным траекториям, и собираются дисковым анодом. Подложка, не являющаяся электродом системы, собирает только распыленные нейтральные атомы
Широко используются также цилиндрические магнетроны, в которых катод в виде кольца окружает плоский анод в форме диска (рис. 7.8). Магниты, находящиеся позади катода, способствуют образованию интенсивной плазмы, а электроны собираются на аноде. Большая часть распыленного материала из катода-мишени вылетает в прямом направлении и осаждается на подложке, которая в данной системе не является электродом. При таком способе в зоне эрозии мишени может рассеиваться энергия с очень большой плотностью (50 Вт/см2). Основной недостаток плоского цилиндрического магнетрона заключается в неоднородности скорости осаждения в области, где размещаются подложки. Так же, как и в случае испарения, этот недостаток преодолевается путем соответствующего механического перемещения подложкодержателя с тем, чтобы на всю подложку попадал в среднем один и тот же поток частиц. Оборудование и материалы Экспериментальная установка магнетронного распыления изготовлена на базе серийно выпускаемой модели. Схема вакуумной системы установки распыления представлена на рис. 7.9.
Рис. 7.9. Схема вакуумной системы
Предварительная откачка воздуха из системы и рабочей камеры 8 осуществляется механическим вакуумным насосом 4 через электромагнитные клапаны 5, форвакуумный баллон 3 и электромагнитный клапан 6. Высокий вакуум создается диффузионным насосом 2 через затвор 1. Напуск рабочего газа Ar в рабочую камеру из газового баллона 11 осуществляется через рабочую камеру 8. Для напуска воздуха в рабочую камеру перед подъемом колпака после выключения механического насоса используется электромагнитный клапан 7. Для измерения давления в различных участках системы предусмотрены манометрические преобразователи 9 и 10. Основные технические характеристики МРС экспериментальной установки: Предельное остаточное давление 10-4 Па Потребляемая мощность 5 кВт Напряжение на мишени 0.3-1 кВ Разрядный ток 1.5 А Плотность ионного тока < 100 мА/см2 Расстояние между подложкой и мишенью 5 см Скорость осаждения < 30 нм/с Вид движения подложек планетарное вращение Температура разогрева подложек < 100 °С |
Последнее изменение этой страницы: 2017-04-13; Просмотров: 448; Нарушение авторского права страницы
(6.18)
, 
, объемы твердой фазы и оставшейся жидкой фазы на момент времени t, S- площадь испаряемой поверхности пленки.
(6.19)
(6.20)
, 
-плотности жидкой и твердой фаз.
(6.21)
(6.22)
(6.23)
- масса одного зародыша на момент времени t; 
-радиус одного зародыша на момент времени t. Приравнивая (6.22) и (6.23) решим получившее уравнение относительно радиуса зародыша: 
(6.24)
(6.25)
, 
, 
, 
, 
