Программная реализация основных типов

вейвлет-преобразований

 

Вейвлеты типа «мексиканская шляпа»

 

Как уже отмечалось, на практике непрерывное изменение параметров а и b вызывает избыточность вейвлет-представления сигналов. Поэтому, как это описывалось в примере с вейвлетом Хаара, используется кратномасштабный (в частности, диадический) метод.

В частотной области малые значения а соответствуют высоким частотам, а большие – низким частотам. Таким образом, операция задания окна, используемая в оконном преобразовании Фурье, как бы заложена в самой базисной функции вейвлетов. Это создает предпосылки их приспособления (адаптации) к сигналам, которые могут быть представлены совокупностью вейвлетов.

 

1.1.1 Непрерывные вейвлет-преобразования и построение

Их спектрограмм

 

Для данных примеров время вычислений составляет до нескольких минут. Это обусловлено тем, что вычисление определенных интегралов в системе компьютерной математики Маthcad реализуется довольно сложным адаптивным методом интегрирования. На практике для вейвлетов с компактным носителем нет никакой необходимости вычислять интегралы с бесконечными пределами. Можно учесть, что области изменения параметров а и b ограничены.

Для данных примеров время вычислений составляет до нескольких минут. Это обусловлено тем, что вычисление определенных интегралов в системе компьютерной математики Маthcad реализуется довольно сложным адаптивным методом интегрирования. На практике для вейвлетов с компактным носителем нет никакой необходимости вычислять интегралы с бесконечными пределами. Можно учесть, что области изменения параметров а и b ограничены.

 

П риложение Е

Примеры оформления рисунков

 

 

1 – генератор СВЧ, 2 – развязывающее устройство (вентиль, аттенюатор),

3 – измерительная линия, 4 – индикатор (усилитель, приёмник СВЧ излучения),

5 – исследуемый отрезок двухпроводной линии, 6 – короткозамыкатель

 

Рисунок 1 – Блок-схема установки для измерения потерь

 в отрезках двухпроводных линий

 

 

1 – +85 °С; 2 – +25 °С; 3 – -60 °С; 4 – термостабильная точка

 

Рисунок 2 – Стокозатворные характеристики полевого транзистора

при различных температурах

 

 

П риложение Ж

Пример оформления таблицы

 

Таблица 1 – Физические свойства некоторых металлов

Металл – проводник	Удельное сопротивление, 10–5 Ом × м	Поверхностное сопротивление пленки, Ом / м	Температура плавления, °С при P = 1,3 Па	Адгезия к стеклянной подложке, отн. ед.
Серебро	1,6	0,16	1047	4
Медь	1,7	0,20	1273	15
Золото	2,3	0,27	1465	1
Алюминий	2,6	0,33	996	35
Молибден	5,0	1,00	2500	250

 

 

П риложение И

Пример оформления заключения

 

Заключение

 

Основные результаты дипломной (курсовой) работы состоят в следующем:

1 Предложен новый физический принцип поляризационной селекции излучения в интегральной оптике, использующий модовое двупреломление вблизи условий отсечки четырехслойных диэлектрических волноводов на основе изотропных слоев. Различие констант распространения вблизи условий отсечки четырехслойного волновода со специально подобранными параметрами соответствует существенному разнесению полей ТЕ- и ТМ-мод в пространстве, что может быть использовано для выделения одной из ортогонально-поляризованных волноводных мод. Для этих целей предложена волноводная структура, состоящая из слабонаправляющего волновода, локально нагруженного высокопреломляющей диэлектрической пленкой определенной толщины с показателем преломления, существенно превышающим показатель преломления волновода.

2 Для теоретического и экспериментального исследования использовался одномодовый канальный и планарный ионообменные волноводы в стекле (показатель преломления стеклянной подложки 1,510 и приращение показателя преломления на поверхности 0,010, длина волны 0,6328 мкм). В качестве высокопреломляющего диэлектрического слоя использовалась однородная диэлектрическая пленка сульфида мышьяка As₂S₃ c показателем преломления 2,50, окруженная сверху воздухом.

3 Построена физико-математическая модель разработанных ТЕ- и ТМ-поляризаторов на основе полного электродинамического расчета волноводной структуры путё прямого решения векторного и скалярного волновых уравнений для модового анализа и анализа распространяющегося пучка.

4 Физико-математическое моделирование осуществлялось путем полного векторного анализа поляризационных эффектов в трёхмерных и двумерных интегрально-оптических волноводах и волноводных структурах общего вида. Модовый анализ оптических волноводов проводился путем применения известных численных методов решения векторного волнового уравнения.

5 Изготовлены и экспериментально исследованы интегрально-оптические ТЕ- и ТМ-поляризаторы на основе ионообменных волноводов в стекле, локально покрытых высокопреломляющей диэлектрической пленкой сульфида мышьяка.

П риложение К

Пример оформления списка использованных источников

 

⇐ Предыдущая12345Следующая ⇒

Поделиться: