Магнитное поле. Магнитостатика в веществе. Намагниченности. Магнитный гистерезис. Энергия магнитного поля.

 

магнитное поле – область пространства, в которой конфигурация бионов, передатчиков всех взаимодействий, представляет собой динамическое, взаимосогласованное вращение (смотрите анимацию).

Направление действия магнитных сил совпадает с осью вращения бионов с применением правила правого винта (для случая показанного в анимации вектор магнитного поля направлен от зрителя).

Силовая характеристика магнитного поля определяется частотой вращения бионов. Чем выше частота вращения тем сильнее поле.

Магнитоста́ тика — раздел классической электродинамики, изучающий взаимодействие постоянных токов посредством создаваемого ими постоянного магнитного поля и способы расчета магнитного поля в этом случае. Под случаем магнитостатики или приближением магнитостатики понимают выполнение этих условий (постоянства токов и полей — или достаточно медленное их изменение со временем) чтобы можно было пользоваться методами магнитостатики в качестве практически точных или хотя бы приближенных. Магнитостатика вместе с электростатикой представляют собой частный случай (или приближение) классической электродинамики; их можно использовать совместно и независимо (расчет электрического и магнитного полей в этом случае не имеет взаимозависимостей — в отличие от общего электродинамического случая.

НАМАГНИЧЕННОСТЬ (J) — свойство веществ, т.н., м-лов, определяемое магнитным моментом единицы объема и в общем случае характеризующее их способность к созданию магнитных полей. II. г. п. и руд изменяется от 10-6 до нескольких единиц гс. Наименьшие значения II. характерны для осад. п., наибольшие для магнетитовых руд и железистых кварцитов. Разл. Н. г. п. (руд) является основной предпосылкой, дающей возможность использовать измерения магнитного поля для решения геол. задач. Н. г. п. и руд является суммой индуцированной и естественной остаточной Н. Индуцированная Н. (Jt) возникает под действием земного магнитного поля исчезает С прекращением его действия. Направление Jt приближенно совпадает с направлением Я. Величина Jt определяется из равенства, где κ — магнитная восприимчивость, N — коэффициент размагничения. Естественная остаточная Н. (.Jn) сохраняется в г. п., м-лах после прекращения действия намагничивающего ноля. Направление Jn совпадает с направлением магнитного поля прошлых геол. эпох, в случае отсутствия перемагничивания. Величина Jn определяется видом и концентрацией ферромагнетиков в г. п., формой, размером, взаимным расположением зерен и механизмом образования ]„. С течением времени Jn г. п. убывает. Jn обычно является суммой нескольких видов остаточной Н. Термоостаточная Н. (Jrt) возникает в процессе охлаждения г. п. и руд от точки Кюри. По своей величине она больше других видов Jn образующихся в аналогичном поле. Ориентационная (Син.: детритовая, уст. Син. — осадочная) остаточная Н. (Jrc)образуется а процессе осаждения ранее намагниченных ферромагнитных зерен с преимущественной их ориентацией в направлении действующего во врем я осадконакопления магнитного поля. Хим. (син.: кристаллизационная) остаточная Н. (Jrc) возникает в процессе новообразования или физико-хим. изменений ферромагнитных м-лов. Указанные 3 вида Jn г. п. являются наиболее стабильными (см. Стабильность намагниченности ) и имеют направление, близкое к направлению.земного магнитного поля, существовавшего в момент их образования. На эти первичные виды Jn впоследствии накладываются т. и. вторичные составляющие Jn вязкая, нормальная, идеальная и динамическая Н. Вязкая остаточная Н. (Jvc,.) образуется в результате длительного воздействия земного магнитного поля. Нормальная (син.: изотермическая) остаточная Н (Jv) вызвана намагничением интенсивными импульсами поля (напр, при ударах молний). Идеальная, или безгистерешсная остаточная Н. (Jrt) является результатом одновременного действия постоянного магнитного поля и интенсивного переменного поля с убывающей амплитудой. Динамическая Н. (Jrd) появляется под действием сейсмических колебаний и уларов. Последние 4 вида Jn обычно имеют меньшую стабильность, чем первые, и могут быть отфильтрованы магнитной чисткой образцов. В практике лабораторных исследований используется Н. насыщения (Js) г. п. и руд, равная максимальной величине Н, достигаемой в пределе при воздействии на исследуемые образцы интенсивных магнитных полей. Для большинства г. п. магнитные поля, достаточные для насыщения, составляют 10 000—20 000 э. Js ферромагнитных м-лов определяется только их хим. составом, не зависит от величины и структуры их зерен. При комнатной температуре Js магнетита равна 480 гс, маггёмита [маггемита] — 435 гс, пирротина — от 17 до 70 гс. В случае, когда разл. виды Н. характеризуются магнитным моментом единицы веса, к общему назв. добавляется термин “удельная”, напр. удельная Н. насыщения. Для удельной Н. употребляются обозн. J, Js Jrt и т. д. Уст. син. Н. - интенсивность намагничения.

 

 

Гистерезис магнитный

 

- так назвал Юинг [Ewing - современный физик.] весьма важное свойство железа во всех наблюдаемых в нем магнитных явлениях " опаздывать", или, лучше, отставать по фазе (а не по времени только) от причин, производящих эти явления. Г. особенно резко обнаруживается в намагничивании железн. стержней, длина которых велика сравнительно с линейными размерами поперечника, а также в намагничивании колец, приготовленных из железа и подвергаемых действию тока, проходящего по проволоке, в виде кольц. катушки окружающ. железо. В толстых и коротких стержнях явление Г. менее заметно. В этом случае большое влияние на магнитное состояние железа оказывают оба конца таких стержней. Магнетизм этих концов вызывает в каждой точке внутри стержня силу, производящую размагничивание железа. От этой причины и происходит то, что недлинный железный стержень, после прекращения намагничивающего тока, удерживает вообще слабый " остаточный магнетизм". Иначе происходит в стержнях тонких и длинных, в которых размагничивающее действие концов по их отдаленности мало на большей части длины стержня. Такие тонкие железные стержни сохраняют весьма значительный остаточный магнетизм, который в противоположность тому, что обыкновенно утверждается, больше для мягкого железа, чем для твердого железа, и даже стали. По исследованиям Юинга, в проволоке из очень мягкого железа может наблюдаться " остаточный магнетизм", составляющий по величине 97% " временного" магнетизма, который является в этой проволоке при действии на нее тока. Изменяя силу намагничивающего тока и определяя количественно являющийся при этом в железе магнетизм, находят, что намагничивание железа, соответствующее какой-либо силе тока, получается неодинаковым, смотря по тому, какой намагничивающей силе подвергалось железо непосредственно перед этим. Так, если, начиная от 0, постепенно увеличивать силу намагничивающего тока до некоторой наибольшей величины, затем уменьшать эту силу опять до 0, а потом, изменив направление тока, увеличивать эту силу до прежней наибольшей величины и наконец, непрерывно уменьшая, довести снова до 0, то можно заметить, что намагничивание железа не будет следовать за изменением силы тока; магнетизм в железе как будто чем-то задерживается и различно приспособляется к той силе тока, какая наблюдается в намагничивающей цепи.

 

25. Диапара и ферромагнетика. Свойства ферромагнетики

Экспериментальные исследования показали, что все вещества в большей или меньшей степени обладают магнитными свойствами. Если два витка с токами поместить в какую-либо среду, то сила магнитного взаимодействия между токами изменяется. Этот опыт показывает, что индукция магнитного поля, создаваемого электрическими токами в веществе, отличается от индукции магнитного поля, создаваемого теми же токами в вакууме.

 

 

Свойства ферромагнетиков

Магнитная восприимчивость ферромагнетиков положительна и значительно больше единицы.

При не слишком высоких температурах ферромагнетики обладают самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью, которая сильно изменяется под влиянием внешних воздействий.

Для ферромагнетиков характерно явление гистерезиса

⇐ Предыдущая12345

Поделиться: