Индуктивные сопротивления рассеивания.

 Как и в асинхронной машине, индуктивные сопротивления рассеивания X s определяются пазовым рассеиванием, рассеиванием лобовых частей, дифференциальным рассеиванием.

 Эти сопротивления считают одинаковыми по обеим осям машины.

X s = (0.1 - 0.2) [Бр. с. 106.].

  1.7. ЭДС в обмотке статора, наведенная потоком реакции якоря

[Костенко с. 179]:

Ea 1 = - j * Ia 1 * Xa

1.8. ЭДС  в обмотке статора, наведенная потоком рассеяния Фσ.

Eσ = - j * Xσ * Ia 1

1.9. Суммарная ЭДС в обмотке статора [Вольдек с. 655.].

Eδ 1 = Ef1 + Ea1

U= Eδ 1 + Eσ - Ia1 * Ra = Ef1 + Ea1 + Eσ - Ia1 * Ra

Векторные диаграммы приведены на рис. 3.3.

Рис. СМ.3.3. Векторная диаграмма неявнополюсного СГ при активно-индуктивной нагрузке. Диаграмма Потье.

Угол q между Ef < осью q ) и U.

Угол y между Ef < осью q ) и I.

Угол j между U I. y = q •+• j

Ф d 1 = Ф f 1 + Фа1

СМ. 3.4. 25.02.2006. 11.02.07.28.08.2010.

Магнитные поля и ЭДС явнополюсной машины.

 В явнополюсной синхронной машине удалим часть железа ротора по оси q и получим неравномерный воздушный зазор из-за наличия значительного межполюсного пространства, не заполненного сталью (рис. 3, 3).

В результате этого магнитное сопротивление потоку статора Фа по продольной оси d намного меньше магнитного сопротивления потоку статора Ф_а, по поперечной оси q .

Поэтому величина индукции магнитного поля статора и график ее распределения в воздушном зазоре в явнополюсных машинах зависят от пространственного положения вектора МДС обмотки статора F1 или его составляющих

 

Рис. 3.2.

2.1. Удельные эквивалентные магнитные проводимости по различным осям машины. Вследствие неравномерности воздушного зазора [Костенко с. 177 ( 8.17)]:

По оси d: L d = L 0 * Kd                ( Kd = ( a * π ¶ + SIN ( a * p ) / p )

 По оси q: L q = L 0 * Kq               ( Kq = ( α * p - SIN ( a * p ) / p )

  Kd, Kq - коэффициенты формы поля реакции якоря. [Кацман. с.258].

СМ. 3.5. 25.02.2006. 11.02.07.20.07.09.

Индукция основной гармоники поля, максимальная.

 Вследствие неравномерности воздушного зазора

[Костенко с. 177 ( 8.17)]:

 

По оси d: Bad1m = L 0 * Fad1m * Kd = L d * Fad1m

По оси q: Baq1m = L 0 * Faq1m * Kd = L q * Faq1m

 

Коэффициенты Kd и Kq - физически характеризуют увеличение магнитного сопротивление для потоков Фad и Фaq по сравнению с потоком Фf.

Увеличение магнитного сопротивления для потоков реакции якоря по сравнению с потоком индуктора вызвано неравномерностью воздушного зазора обусловленной наличием воздушного пространства между полюсами.

Обычно Kd = 0.8-0.95 и Kq = 0.3 - 0.65.

 

2.3. Магнитные потоки реакции якоря [Вольдек с. 636 (32.29)]:

 

 По  оси d: Фа d 1 = 2 / p * Bad 1 m * t * la

 По оси q: Фа q 1 =2 / p * Baq 1 m * t * la

Суммарный магнитный поток.

 

Ф d 1 = Ф f1 + Ф ad1 + Ф aq1 + Фσ

Потоки Фad1 и Фaq1 вращаются синхронно с ротором и наводят в обмотке статора соответствующие ЭДС, которые называются продольной и поперечной реакцией якоря.

Фσ – поток рассеяния обмотки статора, создает ЭДС рассеяния Еσ.

2.5. Индуктивные сопротивления реакции якоря [Костенко с. 181 ]:

 По оси d: Xad = Xa * Kd

По оси q: Xaq = Xa * Kq

Xad и Xaq собственные индуктивные сопротивления обмотки якоря СГ соответствующие полям продольной и поперечной реакции якоря и называемые индуктивными продольными и поперечными сопротивлениями реакции якоря.

СМ. 3.6. 11.02.07. 20.07.09.

⇐ Предыдущая12345678910Следующая ⇒

Поделиться: