Применение дифракционной решетки. Разрешающая способность.

⇐ ПредыдущаяСтр 3 из 5Следующая ⇒

РАЗРЕШАЮЩАЯ способность характеризует минимальную разность длин волн dλ, при которой 2 близко-расположенные спектральные линии воспринимаются в спектре раздельно. Согласно формуле для угловой дисперсии дифракционной решетки с увеличением k расстояние между спектральными линиями увеличивается. Это может привести к наложению спектров различных порядков. В любом спектральном приборе переход от max к min происходит не мгновенно, а постепенно. Вследствие этого 2 спектральные линии с длинами волн λ 1 и λ 2 спектральный прибор воспринимает не в виде 2-х линий, а в виде некой суммарной интенсивности – полосы С. Согласно критерию, предложенному Рэлеем, 2 спектральные линии считаются разрешенными, если max одной из них приходится на min другой. Такое взаимное расположение 2-х спектральных линий возможно лишь при определенном значении dλ.

РАЗРЕШАЮЩЕЙ способностью прибора называется безразмерная величина R=λ /δ λ; δ λ =λ 2-λ 1, λ =(λ 1+λ 2)/2; dsinφ ’max=k λ 1 – max; dsinφ ’’max=k λ 2 – max; dsinφ =kλ /N – min; Из последних 2-х соотношений следует, что для того, чтобы перейти от max длины волны λ 2 к ближайшему min той же длины волны, необходимо изменить направление так, чтобы разность хода изменилась на λ 2/N. dsinφ ’’min=(kλ 2 – (λ 2/N)). Согласно критерию Релея, max 1-ой и 2-ой волны будут разрешены при условии, что max 1-го порядка = min 2-го порядка. kλ 1=kλ 2 – (λ 2/N); k*(λ 2–λ 1)=λ 2/N; λ 2/(λ 2-λ 1)=kN; R=kN – разрешающая способность пропорциональна числу щелей и порядки наблюдаемого света.

ПРИМЕНЕНИЕ ЯВЛЕНИЙ Д-ИИ СВЕТА

1) дифракционная решетка как диспергирующий элемент, 2) зонная пластинка: Ap=A1 / 2; Ap=A1+A3+A5+…(3-я пластинка), Ap=A1+A2+A3+… (линзы Френеля), 3) Голография.

Дифракция рентгеновских лучей.

В изучении строения электронных оболочек большую роль сыграли рентгеновские лучи, открытые Рентгеном. Эти лучи возникают при прямом взаимодействии летящих с катода электронов с атомами материала анода. Для их получения используются специальные рентгеновские трубки, в которых между катодом и анодом создается напряжение. Рентгеновские лучи представляют собой короткие электромагнитные волны. Волновая электромагнитная природа этих лучей была доказана опытами по дифракции электронов на кристаллах, проделанных Лауэ с сотрудниками. Кристалл, состояния из упорядочение расположенных частиц, представляет собой пространственную дифракционную решетку, дифракцию рентгеновских лучей можно рассматривать как результат их отражения от системы параллельных атомных, плоскостей, Для того, чтобы лучи, отраженные от соседних плоскостей, усиливали друг друга, необходимо, чтобы разность хода между ними была равна целому числу волн (интерференционные максимумы), те Δ =АВ+ВС=2dsinj=kl => максимумы интенсивноcтей дифрагирован-ных лучей будут наблюдаться для углов, удовлетворяющих условию 2dsinj=kl.

Эта формула называется формулой Вульфа-Брэгга. Существует две разновидности рентгеновских лучей, причины возникновения которых совершенно различны. Одна из компонент представляет собой тормозное излучение, имеющая непрерывный спектр.

Возникновение этого излучения можно объяснить так. Вокруг движущегося электрона существует магнитное поле. При ударе об анод происходит резкое изменение скорости электрона и соответственно магнитного поляг в результате чего возникают электромагнитные волны. Сплошной спектр такого излучения объясняется тем, что различное электроны по разному тормозятся атомами анода, что и приводит к излучению различных волн. Согласно квантовой теории часть кинетической энергии электрона переходит при соударении в теплоW, остальная часть в энергию фотона рентгеновского излучения: hn=mu²/2–W. Т.о. с формальной точки зрения возникновение тормозного рентгеновского излучения обратно внешнему фотоэффекту.

Основы голограмм.

Голография – это особый способ записи на фотопластинке структуры световой волны, отраженной предметом. При освещении голограммы пучком света эта волна почти полностью восстанавливается и создается впечатление, что наблюдается сам предмет. Обычный фотографический способ получения изображения предмета основан на регистрации с помощью фотопластинки различий в интенсивности света, рассеваемого разными малыми элементами поверхности предмета. Но при этом не учитывается расстояние, откуда идет свет. В результате получается плоское изображение предмета. Распределение интенсивности в интерференционной картине определяется как амплитудой интерферирующих волн, так и разностью их фаз: . Свой метод Габор назвал голографией.

Лазерный пучок делится на две части, одна его часть отражается зеркалом на фотопластинку (опорная волна), а вторая попадает на фотопластинку, отразившись от предмета (предметная волна). Опорная и предметная волны когерентны и они интерферируют на фотопластинке. Интерференционная картина, зафиксированная на фотопластинке после ее проявления, называется голограммой предмета.

Дисперсия света.

Дисперсия света (ДС) – явление обусловленное зависимостью показателя преломления от длины волны. Для простоты в дальнешем рассмотрим преломление света на границе вакуум-данная среда, т.е. будем рассматривать зависимость абсолютного показателя преломления от длины волны n=f(λ ). Дисперсия вещества (ДВ) – физическая величина, показывающая как быстро показатель преломления изменится с изменением длины волны. Если для двух длин волн λ 1 и λ 2, показатель преломления n1 и n2, то средний дисперсией в этом интервале будет

ν (в)=(n2-n1)/(λ 2-λ 1)=∆ n/∆ λ; ∆ λ à 0, ν =dn/dλ. Для большинства прозрачных сред n монотонно убывает с увеличением длины волны.

Из графиков следует, что n наиболее резко изменяется

в области коротких длин волн => DB резко изменяется

в области коротких длин волн. n=f(λ )=A+B/λ (c.2),

где A и B – const, характеризующие природу вещества,

ν = - 2B/λ (c.3).

Квантовая теория Планка. Формула Планка.

Квантовая гипотеза Макса Планка состояла в том, что любая энергия поглощается или испускается только дискретными порциями, которые состоят из целого числа квантов с энергией ε таких, что эта энергия пропорциональна частоте ν с коэффициентом пропорциональности, определённым по формуле:

где h — постоянная Планка.

Планку удалось найти аналитический вид функции r (инд. λ Т) (в), в точности соответствующий экспериментаьной кривой. Окончательный вид формулы Планка:

⇐ Предыдущая 1 234 5 Следующая ⇒