Динамика несвободной системы с двумя степенями свободы

 

Для изучения движения механических систем со связями, каковыми являются приведенные в расчетной работе №2 динамические модели, используются дифференциальные уравнения движения в обобщенных координатах (уравнения Лагранжа второго рода). Рассмотренные примеры выполнения расчетной работы №2 указывают на особенность расчетно-теоретического исследования практических задач. В частности, объем работ на этапе формулировки задачи и вывода основных уравнений, описывающих рассматриваемые движения системы, может значительно превосходить объем работ по решению полученных уравнений на ПК. На приведенных задачах полезно отрабатывать навыки составления (правильность выбора обобщенных координат, представления кинетической энергии системы и виртуальной работы, определения обобщенных сил, вычисления производных кинетической энергии, составляющих левую часть уравнений Лагранжа); решения задач (выбор алгоритма решения задачи и его реализация на ПК); исследования полученных результатов и влияния параметров системы на ее движение.

Схемы конструкций и исходные данные

Схемы конструкций представлены на рис. 5.1, исходные данные – в табл.5.1.

Последняя цифра зачетной книжки (шифр) является основанием для выбора варианта задачи. По последней цифре шифра (ПЦШ) выбирается номер схемы и номер условий в соответствующей таблице. Конкретно задача сформулирована в соответствии с номером рисунка схемы.

 

 

 

Рис. 5.1. Схемы конструкций к расчетной работе №2

Т а б л и ц а 5.1

Пара-метры	Схемы конструкцийй - (ПЦШ)
m1 , кг
m2 , к
m3 , кг	-	-	-	-	-	-				-
m4 , кг	-	-	-	-	-	-		-	-	-
C1 , Н/м	-				-					-
Cφ , Нм/рад	-	-	-		-	-	-	-	-
l, м		-		-		0, 1	-	-	-	-
R, м	-	-	-	-	-	-	-	0, 2	0, 2	-
l2, м	-	-	-	-	-	0, 4	-	-	-
F, H	-
ω, с-1	π	π	π	π	π	π	π	π	π	π
fк, М	-	-	-	-	-	-	-	0, 1	0, 1
α, рад		0, 5		0, 5
q1(0), м						0, 1
q2(0), рад q2(0), м	1, 0
, м/c	0, 1

 

Здесь - массы; - линейная жесткость пружины; - крутильная жесткость пружины; l , l₂ - длины; R - радиус; F - сила; - частота, с^-1; - коэффициент сопротивления качению; - угол, рад; , все
= 0 с^-1, мс^-1 - рекомендуемые значения начальных условий обобщенных координат и скоростей.

Вариант 0. Ползун 1 массой m₁ может скользить без трения по горизонтальной направляющей. К ползуну подвешен математический маятник 2 длиной l имассой m₂. Составить дифференциальные уравнения движения системы и рассчитать конкретное движение на ЭВМ.

Вариант 1. Призма 1, имеющая массу m₁, скользит по гладкой горизонтальной плоскости, удерживаемая горизонтальной пружиной жесткостью С₁. По наклонной грани призмы катится без скольжения однородный цилиндр 2, имеющий массу m₂. К его центру под углом Y к горизонту приложена сила , величина которой постоянна. Угол Y линейно меняется со временем: . Угол наклона призмы к горизонту a. Составить дифференциальные уравнения движения системы и рассчитать конкретное движение на ЭВМ.

У к а з а н и я. 1. Обобщенная координата отсчитывается от положения призмы, при котором пружина не деформирована.

2. При задании величин F, m₂, a следует соблюдать условие , кг.

Вариант 2. Ползун 1 прикрепленный к основанию горизонтальной пружиной жесткостью С₁ массой m₁ скользит без трения по горизонтальной направляющей. К ползуну подвешен математический маятник 2 длиной l имассой m₂, к точке B маятникаприложена постоянная по величине сила , составляющая угол Y с горизонтом. Угол Y линейно меняется со временем: . Составить дифференциальные уравнения движения системы и рассчитать конкретное движение на ЭВМ.

 

У к а з а н и е. Обобщенная координата отсчитывается от положения ползуна, при котором пружина не деформирована.

Вариант 3. Призма 1, имеющая массу m₁, скользит по наклонной плоскости без трения. По наклонной грани призмы катится без скольжения однородный цилиндр 2, массой m₂, центр которого прикреплен к призме пружиной жесткостью С₁. К центру диска 2 под углом Y к горизонту приложена сила , величина которой постоянна. Угол Y линейно меняется со временем: . Угол наклона призмы к горизонту a. Пружина параллельна грани призмы. Составить дифференциальные уравнения движения системы и рассчитать конкретное движение на ЭВМ.

У к а з а н и я. 1. Обобщенная координата отсчитывается от положения центра диска, при котором пружина не деформирована.

2. При задании величин F, m₂, a следует соблюдать условие , кг.

Вариант 4. Ползун 1 массой m₁ скользит без трения по горизонтальной направляющей. К ползуну подвешен математический маятник 2 длиной l имассой m₂, связанный с ползуном спиральной пружиной с крутильной жесткостью С_j. При нижнем положении маятника пружина не деформирована. К точке B маятникаприложена постоянная по величине сила , составляющая угол Y с горизонтом. Угол Y линейно меняется со временем: . Составить дифференциальные уравнения движения системы и рассчитать конкретное движение на ЭВМ.

Вариант 5. Груз 1 массой m₁ и пренебрежимо малых размеров может скользить без трения по стержню 2 достаточно большой длины l₂имассой m₂, будучи удерживаемым пружиной жесткостью С₁. Длина недеформированной пружины l. К грузуприложена постоянная по величине сила , составляющая угол Y с горизонтом. Угол Y линейно меняется со временем: . Составить дифференциальные уравнения движения системы и рассчитать конкретное движение на ЭВМ.

 

Вариант 6. Доска 1 массой m₁может передвигаться на роликах 3, 4 с массой m₃ = m₄ , катящихся без скольжения по горизонтальной плоскости. По доске 1 катится без скольжения цилиндр 2 массой m_2. Доска удерживается горизонтальной пружиной жесткостью С₁. К оси цилиндраприложена постоянная по величине сила , составляющая угол Y с горизонтом. Угол Y линейно меняется со временем: . Составить дифференциальные уравнения движения системы и рассчитать конкретное движение на ЭВМ.

У к а з а н и я. 1. Обобщенная координата отсчитывается от положения края доски, при котором пружина не деформирована.

2. При задании величин F, m₂ следует соблюдать условие .

Вариант 7. Тележка 1 массой m₁, имеющая два колеса 3, 4 массой m₃ = m₄ , может катиться без сопротивления по горизонтальной плоскости. При этом колеса катятся без скольжения. По тележке 1 катится без скольжения однородный диск 2 массой m₂, центр которого соединен с тележкой горизонтальной пружиной жесткостью С₁. К центру диска 2 приложена постоянная по величине сила , составляющая угол Y с горизонтом. Угол Y линейно зависит от времени: . Составить дифференциальные уравнения движения системы и рассчитать конкретное движение на ЭВМ.

У к а з а н и я. 1. Обобщенная координата отсчитывается от положения центра диска 2, при котором пружина не деформирована.

2.При задании величин F, m₂следует соблюдать условие .

Вариант 8. Тележка 1 массой m₁, имеющая два колеса 3, 4 массой m₃ = m₄ , может катиться без сопротивления по горизонтальной плоскости. При этом колеса катятся без скольжения. По тележке 1 катится без скольжения однородный диск 2 массой m₂, центр которого соединен с неподвижным основанием горизонтальной пружиной жесткостью С₁. К центру диска 2 приложена постоянная по величине сила , составляющая угол Y с горизонтом. Угол Y линейно зависит от времени: . Составить дифференциальные уравнения движения системы и рассчитать конкретное движение на ЭВМ.

У к а з а н и я. 1. Обобщенная координата отсчитывается в системе координат, неизменно связанной с тележкой, причем так, что при = 0, = 0, пружина не деформирована.

2. При задании величин F, m₂следует соблюдать условие .

Вариант 9. Груз 1 массой m₁ и пренебрежимо малых размеров может скользить без трения по стержню 2 достаточно большой длины l₂имассой m₂. Стержень удерживается спиральной пружиной с крутильной жесткостью С_j. В нижнем положении стержня пружина не деформирована. К грузуприложена постоянная по величине сила , составляющая угол Y с горизонтом. Угол Y линейно меняется со временем: . Составить дифференциальные уравнения движения системы и рассчитать конкретное движение на ЭВМ.

 

Пример. Дано. Центры однородных дисков (рис. 5.2), способных катиться по горизонтальной плоскости без скольжения, связаны пружиной, коэффициент жесткости которой равен C. Массы дисков m₁ и m₂. К диску 1 приложен момент сил сопротивления качению M_1Z = – ω _1Z, а к диску 2M_2Z = – ω _2Z, пропорциональные соответствующим угловым скоростям. К центру диска 2 приложена постоянная по величине сила , составляющая угол Ψ с горизонтом. Угол Ψ линейно зависит от времени: Ψ = ω t. Составить дифференциальные уравнения движения системы и рассчитать конкретное движение на ЭВМ.

 

Рис. 5.2

 

В соответствии с разд. 2 составим дифференциальные уравнения, описывающие движение системы (рис. 5.2).

1. Выберем обобщенные координаты. Для этого введем горизонтальные оси O₁X₁ и O₂X₂, неизменно связанные с плоскостью, по которой катятся диски. Начала отсчета O₁ и O₂ на этих осях выберем так, чтобы расстояние O₁O₂ равнялось длине недеформируемой пружины. В качестве обобщенных координат выберем координату центра A диска 1 на оси OX₁ и координату центра B диска 2 на оси OX₂:

q₁ = x_1A, q₂ = x_2B.

2. Представим кинетическую энергию системы в виде
T = T(t, q₁, q₂, ). Она складывается из кинетических энергий дисков, каждый из которых совершает плоскопараллельное движение. При этом T = T₁ + T₂, где , . В итоге, переходя к обозначениям , получаем

. (5.1)

3. Определим обобщенные силы. Для этого рассмотрим систему сил, приложенных к системе материальных точек, состоящую из сил, не зависящих от ограничивающих тел и сил трения. В эту систему войдут сила F–, силы тяжести P–₁ и P–₂, реакции пружины R–₁, R–₂, моменты сил сопротивления M–₁и M–₂. Введем в рассмотрение оси AZ₁ и BZ₂(рис. 5.2). Алгебраические величины указанных сил и моментов на соответствующих осях могут быть записаны в виде

(5.2)

При записи выражений для сил реакций пружины учтем, что из-за выбора обобщенных координат разница между текущей длиной пружины l и длиной недеформированной пружины l₀ равна разности координат центров дисков: l – l₀ = x_2B + l₀ – x_1A – l₀ = x_2B – x_1A, поэтому

(5.3)

Рассмотрим виртуальное перемещение системы, при котором обобщенная координата q₁ = x_1A получает приращение δ q₁ = δ x_1A, а обобщенная координата q₂ = x_2B не меняется. Сосчитаем виртуальную работу:

δ A_q1 = R_1X1 δ x_1A + M_1Zδ φ ₁,

где – приращение угла поворота, соответствующее приращению δ x_1A координаты центра диска 1, тогда

. (5.4)

Отсюда с учетом (5.3), (5.4) получим выражение для первой обобщенной силы:

. (5.5)

Рассмотрим виртуальное перемещение системы, при котором обобщенная координата q₁ = x_1A не меняется, а q₂ = x_2B получает приращение δ q₂ = δ x_2B. Аналогично (5.3) … (5.5) сосчитаем виртуальную работу и получим выражение для обобщенной силы:

4. Дифференцируя выражение для кинетической энергии (5.1), составим уравнения Лагранжа II рода:

(5.6)

или

 

Курсовая работа

⇐ Предыдущая123456789

Поделиться: