Сила давления жидкости на плоскую стенку

Используем основное уравнение гидростатики (2.1) для нахождения полной силы давления жидкости на плоскую стенку, наклоненную к горизонту под произвольным углом a (рис. 2.8).

 

 

Рис. 2.8

 

Вычислим полную силу P давления, действующую со стороны жидкости на некоторый участок рассматриваемой стенки, ограниченный произвольным контуром и имеющий площадь, равную S.

Ось O x направим по линии пересечения плоскости стенки со свободной поверхностью жидкости, а ось O y – перпендикулярно этой линии в плоскости стенки.

Выразим сначала элементарную силу давления, приложенную к бесконечно малой площадке dS:

,

где p₀ – давление на свободной поверхности; h – глубина расположения площадки dS.

Для определения полной силы P выполним интегрирование по всей площади S:

,

где y – координата центра площадки dS.

Последний интеграл, как известно из механики, представляет собой статический момент площади S относительно оси Ox и равен произведению этой площади на координату ее центра тяжести (точка С), т. е.

.

Следовательно,

,

где h_c – глубина погружения центра тяжести площади S.

В результате имеем:

,                              (2.6)

т. е. полнаясила давления жидкости на плоскую стенку равна произведению гидростатического давления (определяемого давлением на свободной поверхности жидкости и глубиной погружения центра тяжести площади S) в центре тяжести площади этой стенки на ее площадь.

Сила избыточного давления столба жидкости, действующей на площадь S, равна

.

Найдем положение точки приложения y_Dи силы избыточного давления Р_и.

Так как внешнее давление p₀ передается всем точкам площади S одинаково, то равнодействующая этого давления будет приложена в центре тяжести y_c площади S:

; ; ,

т.е. .

Для нахождения точки приложения силы избыточного давления жидкости (точка D) применим уравнение механики, согласно которому момент равнодействующей силы (силы избыточного давления) относительно оси O x равен сумме моментов составляющих сил (см. также выражение (2.6)):

; ; ,

где y_Dи – координата точки приложения силы P_и.

Выразим y_Dи:

,

где  – момент инерции площади S относительно оси Ox.

 Учитывая, что

,

где J_x0 – момент инерции площади S относительно оси, проходящей через центр тяжести площади S и параллельной O x,

получим

.                         (2.7)

     Таким образом, точка приложения силы P_и расположена ниже центра тяжести площади стенки на расстояние

.

     Определим центр давления y_D от действия сил давления на свободной поверхности P₀ и избыточного давления P_и. Запишем уравнение моментов относительно верхней точки пластины и определим  как результирующий момент от действия моментов перечисленных выше сил давления.

 

                                           

 

 

; .

.

В частном случае, когда стенка имеет прямоугольную форму, причем одна из сторон прямоугольника совпадает со свободной поверхностью жидкости, положение центра давления находится из геометрических соображений.

Так как эпюра давления жидкости на стенку изображается прямоугольным треугольником (рис. 2.10), центр тяжести которого отстоит от основания на 1/3 высоты b треугольника, то и центр давления жидкости будет расположен на том же расстоянии от основания:

, .

Если стенка вертикальная, то

.

В машиностроении часто приходится сталкиваться с действием силы давления на плоские стенки, например на стенки поршней или цилиндров гидравлических машин. Обычно p₀ при этом бывает настолько высоким, что центр давления можно считать совпадающим с центром тяжести площади стенки.

 

Рис. 2.10.

 

Найдем статические моменты, моменты инерции и положения центров тяжести для прямоугольной и треугольной пластин.

Прямоугольная пластина.

б)     Рис. 2.11

; ; . . . . Если ось x проходит через центр тяжести площади, то . При этом .

Треугольная пластина (прямоугольный треугольник).

Рис. 2.12

; ; . .

Закон Архимеда

Пусть в жидкость погружен параллелепипед объемом W (рис. 2.13).

На него действуют следующие силы: сверху сила давления от столба жидкости , снизу – , где S – площади нижней и верхней граней параллелепипеда; равнодействующая сил давлений, действующих на боковые грани, равна нулю, так как они равны и противоположно направлены.

 

Рис. 2.13

 

Спроектируем силы на вертикальную ось, вес тела учитывать не будем. Отметим, что согласно закону Паскаля давление, приложенное к внешней поверхности жидкости, передается всем точкам этой жидкости и по всем направлениям одинаково, поэтому давление на внешней поверхности действует по всем граням одинаково и во взаимно противоположных направлениях, поэтому результирующая сила равна нулю.

, откуда

; .

Закон Архимеда: на тело, погруженное в жидкость, действует выталкивающая сила, равная весу жидкости, вытесненной этим телом.

В случае тела произвольной формы, погруженного в жидкость, закон Архимеда выводится, привлекая дополнительные рассуждения.

 

⇐ Предыдущая12345678910Следующая ⇒

Поделиться: