Билет. 2.1)Законы магнитной цепи.

Билет. 2.1)Законы магнитной цепи.

Закон (принцип) непрерывности магнитного потока: Поток вектора магнитной индукции через замкнутую поверхность равен нулю. Закон полного тока: Циркуляция вектора напряженности вдоль произвольного контура равна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром. При анализе магнитных цепей и, в первую очередь, при их синтезе обычно используют следующие допущения: - магнитная напряженность, соответственно магнитная индукция, во всех точках поперечного сечения магнитопровода одинакова - потоки рассеяния отсутствуют (магнитный поток через любое сечение неразветвленной части магнитопровода одинаков);- сечение воздушного зазора равно сечению прилегающих участков магнитопровода. Первый закон Кирхгофа: Алгебраическая сумма магнитных потоков в узле магнитопровода равна нулю. Второй закон Кирхгофа: Алгебраическая сумма падений магнитного напряжения вдоль замкнутого контура равна алгебраической сумме МДС, действующих в контуре. Закон Ома: Падение магнитного напряжения на участке магнитопровода длиной равно произведению магнитного потока и магнитного сопротивления участка.

Высшие гармоники в трёхфазных цепях.

В симметричном трехфазном режиме токи и напряжения в фазах сдвинуты взаимно во времени на Δt = T/3 в порядке следования фаз А → В → С → А, что в градусной мере составляет: для 1 гармоники Δωtt = = 120°, для 2 гармоники 2Δωt = 2·360°/3 = 240= -120°, для 3 гармоники Δ3ωt = 3·360°/3 = 360° = 0, и т. д.Из этого следует, что в симметричной трехфазной системе гармоники с порядковым номером к = 3n-2 (n = 1, 2, 3…), т.е. 1-я, 4-я, 7-я и т.д., имеют прямой порядок следования фаз А → В → С → А и, следовательно, образуют симметричные системы прямой последовательности. Гармоники с порядковым номером к = 3n+1 (2-я, 5-я, 8-я и т.д.) имеют обратный порядок следования фаз А → С → В → А и, следовательно, образуют симметричные системы обратной последовательности. Гармоники с порядковым номером к=3n (3-я, 6-я, 9-я и т.д.) имеют нулевой порядок следования фаз, т.е. совпадают, и, следовательно, образуют симметричные системы нулевой последовательности.B функциях фазных напряжений будут содержаться все гармоники с соответствующими их номеру сдвигами фаз:u_A(t) = U_1msinωt +U_2msin2ωt + U_3msin3ωt + …u_B(t) = U_1msin(ωt - 120°) +U_2msin(2ωt + 120°) + U_3msin3ωt + …u_C(t) = U_1msin(ωt + 120°) +U_2msin(2ωt - 120°) + U_3msin3ωt + … Линейные напряжения равны разности соответствующих двух фазных напряжений, например u_AB = u_A - u_B. Как следует из векторных диаграмм амплитуды линейных напряжений для гармоник прямой и обратной последовательностей в √3 раз больше их фазных значений, а гармоники нулевой последовательности (кратные трем) в линейных напряжениях вообще отсутствуют (равны нулю).

 

Билет. 8.1

8.2)

Т-СХЕМА

Любой пассивный четырехполюсник выполняет функцию передаточного звена между источником и нагрузкой. Эту же функцию могут выполнять простейшие электрические схемы замещения Т и П – образные (рис.2.47).

Рисунок 2.47 – Т и П – образные схемы замещения

Выясним, какой величины должны быть сопротивления эквивалентных схем, чтобы схема замещения имела такие же коэффициенты A,B,C,D, как и замещаемый ей реальный четырехполюсник.

Выразим напряжение и ток в начале Т - образной схемы (Ú₁,Í₁) через напряжение и ток (Ú₂,Í₂) в конце схемы (рис.2.48).

Рисунок 2.48

Сопоставляя полученные уравнения с уравнениями четырехполюсника, получим:

Следовательно

Полученные выражения позволяют найти параметры Т - образной схемы по известным коэффициентам четырехполюсника.

Билет. 18.1)

18.2)Электрические фильтры.Классификация. Электрическими частотными фильтрами называются четырехполюсники, ослабление которых в некоторой полосе частот мало, а в другой полосе частот - велико. Диапазон частот, в котором ослабление мало, называется полосой пропускания, а диапазон частот, в котором ослабление велико - полосой задерживания. Между этими полосами часто вводят полосу перехода.Фильтры могут быть пассивными, состоящими из индуктивностей и емкостей (пассивные LC-фильтры), пассивными, состоящими из сопротивлений и емкостей (пассивные RC-фильтры), активными (ARC-фильтры), кварцевыми, магнитострикционными, с переключающими конденсаторами, цифровыми (с использованием ЭВМ) и некоторыми другими. Фильтрами с характеристиками Баттерворта называют фильтры, у которых в ФНЧ при нулевой частоте ослабление = 0, в полосе пропускания оно монотонно увеличивается, на граничной частоте достигает 3 дБ, а затем в полосе задержки постепенно возрастает. Чем больше звеньев имеет фильтр, т. е. чем выше его порядок, тем круче идет характеристика в полосе задержки и тем меньше ослабление в полосе пропускания. При этом следует иметь в виду, что элементы фильтра считают чисто реактивными. При наличии потерь характеристики искажаются и отличаются от рассматриваемых

 

19Билет 19.1) Уравнения четырехполюсника в А- форме

19.2)Кривые намагничивания ферромагнитных материалов Намагничивания кривые графики, таблицы или формулы, показывающие зависимость намагниченности (См. Намагниченность) J или магнитной индукции (См. Магнитная индукция) В от напряжённости магнитного поля (См. Напряжённость магнитного поля) Н. Если известна зависимость J(H), то по ней можно построить для того же вещества кривую индукции В(Н), т. к. одновременные значения В, J, Н, относящиеся к одному элементу объёма вещества, связаны тождеством: В = Н + 4πJ (в СГС системе единиц (См. Система единиц)) или В = μ₀ (Н + J) (в единицах СИ, здесь μ₀ — Магнитная постоянная).Н. к. магнитных материалов (См. Магнитные материалы) зависят не только от физических свойств материалов и внешних условий, но и от последовательности прохождения различных магнитных состояний, в связи с чем рассматривают несколько видов Н. к.: а) кривые первого намагничивания (рис. 1) — последовательности значений J или В, которые проходятся веществом при монотонном возрастании Н из начального состояния с B = H = J = 0 (при этом Н не меняет направления); б) кривые цикличного перемагничивания (или статические петли Гистерезиса) — зависимости В(Н) или J(H), получаемые после многократного прохождения определённого интервала значений Н в прямом и обратном направлениях (рис. 2); в) основные (или коммутационные) кривые — геометрическое место вершин симметричных петель перемагничивания (рис. 2) и др.По Н. к. определяют характеристики магнитных материалов (намагниченность остаточную (См. Намагниченность остаточная), коэрцитивную силу (См. Коэрцитивная сила) H_c, магнитную проницаемость (См. Магнитная проницаемость) и др.), они служат для расчётов магнитных цепей (См. Магнитная цепь) электромагнитов, магнитных пускателей, реле и др. электротехнических устройств и приборов.

 

Билет 24.1) Т-СХЕМА

Любой пассивный четырехполюсник выполняет функцию передаточного звена между источником и нагрузкой. Эту же функцию могут выполнять простейшие электрические схемы замещения Т и П – образные (рис.2.47).

Рисунок 2.47 – Т и П – образные схемы замещения

Выясним, какой величины должны быть сопротивления эквивалентных схем, чтобы схема замещения имела такие же коэффициенты A,B,C,D, как и замещаемый ей реальный четырехполюсник.

Выразим напряжение и ток в начале Т - образной схемы (Ú₁,Í₁) через напряжение и ток (Ú₂,Í₂) в конце схемы (рис.2.48).

Рисунок 2.48

Сопоставляя полученные уравнения с уравнениями четырехполюсника, получим:

Следовательно

Полученные выражения позволяют найти параметры Т - образной схемы по известным коэффициентам четырехполюсника.

Т-СХЕМА

Любой пассивный четырехполюсник выполняет функцию передаточного звена между источником и нагрузкой. Эту же функцию могут выполнять простейшие электрические схемы замещения Т и П – образные (рис.2.47).

Рисунок 2.47 – Т и П – образные схемы замещения

Выясним, какой величины должны быть сопротивления эквивалентных схем, чтобы схема замещения имела такие же коэффициенты A,B,C,D, как и замещаемый ей реальный четырехполюсник.

Выразим напряжение и ток в начале Т - образной схемы (Ú₁,Í₁) через напряжение и ток (Ú₂,Í₂) в конце схемы (рис.2.48).

Рисунок 2.48

Сопоставляя полученные уравнения с уравнениями четырехполюсника, получим:

Следовательно

Полученные выражения позволяют найти параметры Т - образной схемы по известным коэффициентам четырехполюсника.

Билет. 2.1)Законы магнитной цепи.

Закон (принцип) непрерывности магнитного потока: Поток вектора магнитной индукции через замкнутую поверхность равен нулю. Закон полного тока: Циркуляция вектора напряженности вдоль произвольного контура равна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром. При анализе магнитных цепей и, в первую очередь, при их синтезе обычно используют следующие допущения: - магнитная напряженность, соответственно магнитная индукция, во всех точках поперечного сечения магнитопровода одинакова - потоки рассеяния отсутствуют (магнитный поток через любое сечение неразветвленной части магнитопровода одинаков);- сечение воздушного зазора равно сечению прилегающих участков магнитопровода. Первый закон Кирхгофа: Алгебраическая сумма магнитных потоков в узле магнитопровода равна нулю. Второй закон Кирхгофа: Алгебраическая сумма падений магнитного напряжения вдоль замкнутого контура равна алгебраической сумме МДС, действующих в контуре. Закон Ома: Падение магнитного напряжения на участке магнитопровода длиной равно произведению магнитного потока и магнитного сопротивления участка.

1234567Следующая ⇒

Поделиться: