Теплоемкость электронного газа

⇐ ПредыдущаяСтр 2 из 2

Согласно первому началу термодинамики

dU = dQ - pdV, (34)

где dU - изменение внутренней энергии;

dQ - количество теплоты, сообщенное телу; d

А= pdV - работа, совершенная системой.

Согласно второму началу термодинамики

dQ = ТdS,

где Т - температура металла; dS - изменение энтропии системы.

Известно, что энергия системы может изменяться и при изменении числа частиц N в ней, т. к. каждая частица, покинувшая систему, уносит с собой определенную энергию.

С учетом этого закон сохранения энергии запишется в виде

dU = ТdS - pdV + mdN, (35)

где dN - число частиц в системе; m - химический потенциал системы.

Рис. 7

Химический потенциал характеризует изменение энергии изолированной системы постоянного объема, давления и температуры при изменении в ней числа частиц на единицу.

Действительно, по определению

dS = 0,

dV = 0,

dU = mdN,

т. е. распределение электронов описывается функцией Ферми-Дирака, если m = W_F при Т = 0К.

Внутренняя энергия одного моля электронного газа

U_{м, э} = N_а< W>,

где < W> - средняя энергия электрона в металле.

Молярную теплоемкость электронного газа найдем при

V = сonst, n_o= сonst, W_F= сonst

по формуле

. (36)

Следовательно,

. (37)

По классической теории теплоемкость электронного газа

Рис. 8

С_кл = .

Найдем отношение теплоемкостей

Таким образом, вырожденный ферми-газ имеет не значительную теплоемкость, так как квантовое распределение Ферми-Дирака мало чувствительно к температуре.

На рис. 7 и 8 приведены графики зависимости внутренней энергии и молярной теплоемкости от температуры.

Число состояний. Плотность состояний

В классической физике состояние частицы определяется заданием трех координат Х, У, Z и трех проекций импульса на оси координат р_х, р_у, р_z.

Если рассмотреть 6-мерное пространство с осями координат Х, У, Z, р_х, р_у, р_z, то состояние частицы в нем в любой момент времени определяется фазовой точкой с координатами Х, У, Z, р_х, р_у, р_z.

Такое пространство называют фазовым. Элемент этого фазового пространства координат обозначим

DГ_V = dx dy dz.

Элемент объема фазового пространства импульсов обозначим

DГ_р = dр_х dр_у dр_z.

У квантовых частиц различным элементам объема шестимерного фазового пространства отвечают различные квантовые состояния микрочастицы, если размер этих элементов объема не меньше h³ (h - постоянная Планка).

В квантовой статистике элементарный объем шестимерного фазового пространства (элементарная ячейка) DГ_V = h³, а элемент трехмерного пространства импульсов

, (38)

где V - элементарный объем для свободной частицы, т. е. фазовое пространство квантуется.

Найдем число состояний частицы из интервала энергий (W, W + dW).

Для этого проведем в пространстве импульсов две сферические поверхности с радиусами р и р + dp (рис. 9).

Рис. 9

Шаровой слой имеет объем

V = 4p p²dp.

Число элементарных ячеек в этом слое

. (39)

Поскольку каждой фазовой ячейке отвечает одно состояние микрочастицы, то число состояний, приходящихся на интервал dp, заключенный между р и p + dp, т. е.

g(p) dp = z.

Если свободные частицы не взаимодействуют друг с другом, то энергия частицы

а ее изменение

Тогда

р²=2mW;

Следовательно, число состояний

. (40)

Таким образом, плотность состояний

. (41)

Замечание: Для электронов каждой фазовой ячейке соответствуют два состояния, отличающиеся друг от друга направлением спина, т. е. существуют спиновые состояния.

Следовательно, для электронов число состояний необходимо удвоить:

, (42)

. (43)

Плотность состояний

. (44)

Если функцию распределения Ферми - Дирака

умножить на число состояний g(W)dW, то получим полную функцию распределения Ферми -Дирака при Т = 0 К

. (45)

Так как в интервале энергий от 0 до W_F функция распределения Ферми-Дирака f_ф = 1, то после интегрирования (5.82) в пределах от 0 до W_F получим число частиц

. (46)

Учитывая, что n₀= N / V - концентрация электронного газа в металлах, получим формулу энергии Ферми:

. (47)

Зная функцию распределения электронов по энергиям можно найти среднюю энергию электрона при Т = 0 К:

Максимальная скорость электронов на уровне Ферми

или v_F» 10⁶ м/c.

Средняя квадратичная скорость

Эффективная масса электрона

Под действием внешней силы в периодическом поле кристаллической решетки электрон движется так, как двигался бы под действием этой силы свободный электрон, если бы он имел массу

, (48)

где - постоянная Планка;

k = 2p ¤ l - волновое число.

Эффективная масса электрона по абсолютному значению может быть больше или меньше массы электрона m, положительной или отрицательной.

Для свободного электрона

m = m_эф.

Иначе обстоит дело с электронами в кристалле, где он имеет не только кинетическую, но и потенциальную энергии.

Чем шире разрешенная зона, тем меньше эффективная масса электронов, находящихся у дна этой зоны.

Часть работы внешней силы, действующей на электрон, переходит в кинетическую энергию, остальная часть работы - в потенциальную энергию,

т. е.

DА = DW_k + DW_p.

Но скорость и кинетическая энергия возрастают медленнее, чем у свободного электрона. Такой электрон становится как бы тяжелее.

Если вся работа внешней силы переходит в потенциальную энергию:

DА = DW_p,

то изменение кинетической энергии и скорости электрона не происходит, и он ведет себя, как частица с бесконечной, эффективной массой.

Если же при движении электрона в потенциальную энергию переходит не только вся работа внешней силы, но и кинетическая энергия

DW_p = DW_k + DА,

тогда скорость электрона будет уменьшаться, т. е. он ведет себя, как частица с отрицательной эффективной массой. Так ведут себя электроны, расположенные у потолка энергетической зоны. Если при движении электрона в кинетическую энергию переходит вся работа внешней силы и потенциальная энергию, т. е.

DW_k = DW_p + DА,

то его скорость растет быстрее, чем у свободного электрона, и он становится легче свободного электрона (m > m_эф).

⇐ Предыдущая 12