Кондуктивный теплообмен в цилиндрической стенке

Исходное уравнение в цилиндрической системе координат r, j, z имеет вид

. (11)

Считаем, что процесс теплообмена стационарный и длина цилиндра достаточно велика для того, чтобы пренебречь потоком тепла к его торцам вдоль оси z, процесс осесимметричный. При этих условиях температура является функцией только одной координаты – радиуса r (рис. 1.2):

;

или

. (12)

T₁

T₂

R₁

R₂

Рис. 1.2. Распределение температуры в цилиндрической стенке

Написав уравнение (12) в виде

и разделив переменные, получим

Выполняя интегрирование, находим

Положив, что С = lnC₁, где C₁ – некоторая новая постоянная, получим

Вторичное интегрирование дает

;

T = C₁lnr + C₂. (13)

Постоянные интегрирования находим из граничных условий:

при ; ;

при ; .

Отсюда

; C₂ = T₁ - C₁ lnR₁.

Окончательно

. (14)

Как видно из уравнения (14) имеет место логарифмический закон распределения температуры по радиусу цилиндра.

Градиент температуры на внутренней поверхности цилиндра равен

В правой части уравнения для любого r в знаменателе вместо R₁ необходимо брать r.

Поток тепла за счет теплопроводности определяется как

. (15)

Как видно из уравнения (15) тепловой поток зависит от координаты r
и уменьшается с возрастанием r.

Количество теплоты находим как

. (16)

Здесь F = 2prL – внутренняя поверхность цилиндра, t – время, L – высота цилиндра.

Расход тепла определяется как

. (17)

Если труба многослойная и состоит из n слоев, тогда для потока тепла получим

. (18)

Здесь ∆ T = T₁ – T_n – общая разница температуры.

Зависимость q_м и F от радиуса r не позволяет использовать традиционную форму уравнения теплопередачи для цилиндрической стенки. В этом случае используется коэффициент теплопередачи отнесенный
к единице длины

, .

Здесь – температуры в ядре фаз, омывающих цилиндрическую поверхность.

Для тонкостенных цилиндров, к которым можно отнести большинство труб, без большой ошибки можно использовать зависимости для плоской стенки.

Конвективный теплообмен

При конвекции перенос теплоты происходит макрообъемными частицами потока теплоносителя. Конвекция всегда сопровождается теплопроводностью. Как известно, теплопроводность – явление молекулярное, конвекция – явление макроскопическое, при котором
в переносе теплоты участвуют целые слои теплоносителя с разными температурами. Конвекцией теплота переносится намного быстрее, чем теплопроводностью. Конвекция у поверхности стенки аппарата затухает.

1. Конвективный перенос теплоты описывается уравнением Фурье-Кирхгофа.

2. Закономерности течения среды описываются уравнениями Навье-Стокса (ламинарный режим) и Рейнольдса (турбулентный режим),

3. а также уравнением неразрывности.

Исследование закономерностей конвективного теплообмена можно провести в изотермической и неизотермической постановке.

В изотермической постановке сначала решаются уравнения Навье-Стокса и неразрывности, затем полученные значения скоростей используются для решения уравнения Фурье-Кирхгофа. Полученные таким способом значения коэффициентов теплоотдачи впоследствии уточняются, корректируются.

В неизотермической постановке уравнения Навье-Стокса, неразрывности и Фурье-Кирхгофа решаются совместно, с учетом зависимости теплофизических свойств среды от температуры.

Как показывают экспериментальные данные, зависимости с_р(Т), l(Т)
и r(Т) слабые, а m(Т) – очень сильная. Поэтому обычно учитывается только зависимость m(Т). Она, эта зависимость, может быть представлена в виде зависимости Аррениуса или, проще, в виде алгебраического уравнения. Таким образом, возникают так называемые сопряженные задачи.

В последнее время разработаны методы решения многих задач теплоотдачи в ламинарных потоках жидкости с учетом зависимости вязкости жидкости от температуры. Для турбулентных течений все сложнее. Однако можно использовать приближенные численные решения с помощью компьютерных технологий.

⇐ Предыдущая 123 4 Следующая ⇒