Характеристическое уравнение. Корни характеристического уравнения. Постоянные времени. Время переходного процесса.

Характеристическое уравнение имеет вид:

ri+L =E

Lp+r=0

p=-

Для определения вида свободной составляющей необходимо составить и решить характеристическое уравнение: z(p)=0.Для записи характеристического уравнения необходимо нарисовать схему, в которой все источники ЭДС и тока следует заменить на их же внутреннее сопротивление, а сопротивление индуктивности и емкости принять соответственно равным Pl и , далее необходимо разорвать любую ветвь данной схемы, записать ее исходное сопротивление относительно точек разрыва, прировнять его нулю, решить и определить корни p, если корни получились действительными отрицательными, то своб.составляющая искомой функции:

, где m-количество корней уравнения;

-корни; -постоянные интегрируемые.

Если корни характер.уравнения получились комплексно сопряженными, то своб.сост.будет иметь вид:

где -частота свободных колебаний;

-начальная фаза свободных колебаний.

8.Время переходного процесса. Определение практически t_пп. Расчет времени переходного процесса.

Время переходного процесса зависит от коэфициента затухания .Величина, обратная , называется постоянной времени и представляет собой время, в течении которого значение свободной составляющей переходного процесса уменьшится в e=2, 72 раза. Величина зависит от схемы и параметров.Так для цепи с последовательным соединением r и L = , а при последовательном соединениии

R и C =Rc.

95% окончания переходного процесс 3 .

Кривые свободных составляющих переходного процесса проще всего построить, задавая времени t значения 0, , 2 …..Если вещественных корней несколько, то результирующая кривая получается путем суммирования ординат отдельных слагаемых (рис.1.)

Рисунок 1:

9.10, Переходный процесс в r, С – цепи при включении на источник постоянного напряжения. Анализ произвести классическим методом; привести аналитические выражения для U_C(t); i_C(t); графики. (Классический метод).

Уравнение состояния rC-цепи после коммутации следующее:

(1), или rC (2)

Его решение:

Емкость С после замыкания ключа при t зарядится до установившегося значения .Свободная составляющая

Поскольку начальные условия нулевые, согласно закону коммутации при t=0, или 0=A , откуда A=-E.

Решение уравнения (2) примет вид:

+E=E(1- )

где =rC

Ток в цепи i(t)=C

Рисунок 1.

Рисунок 2.

Графики изменения напряжения и тока i(t) приведены на рисунке 1 и 2. Из рисунков видно, что напряжение на конденсаторе возростает по экспоненциальному закону от 0 до E, сила тока же в момент коммутации скачком достигает значения E/r, а затем убывает до нуля.

11.12.Переходный процесс в r, C – цепи при подключении к источнику синусоидального напряжения. Анализ произвести классическим методом; привести аналитические выражения для U_C(t); i_C(t); графики. (Классический метод).

Уравнение состояния rC-цепи в переходном режиме следующее

rC .

Решение этого уравнения:

Свободная составляющая

где =rC

Так цепь линейна, то при синусоидальном воздействиии в установившемся режиме напряжение на емкости также будет изменяться по синусоидальному закону с частотой входного воздействия, Поэтому для определения = воспользуемся методом комплексных амплитуд:

;

где = ;

Учитывая, что j= , получаем:

откуда

Постоянную интегрирования А свободной составляющей

найдем из начальных условий в цепи с учетом закона коммутации:

.При t=0 последнее выражение имеет вид

0=A+

Откуда A=-

Cложив составляющие и , получим окончательное выражение для напряжения на емкости в переходном режиме:

= + = - (1)

Анализ выражения (1) показывает, что переходный процесс в rC-цепи при синусоидальном воздействии зависит от начальной фазы ЭДС источника в момент коммутации и от постоянной времени rC-цепи.

Если , то =0 и в цепи сразу после коммутации наступит установившийся режим, т.е.

= = .

При напряжение =- , т.е. напряжение на емкости сразу после коммутации может достигать почти удвоенного значения положительного знака, а затем постепенно приближаться к = .

Разность фаз приведет уравнение (1) к виду:

= .

Отличие данного режима от предыдущего состоит в том, что напряжение на емкости сразу после коммутации может достичь почти удвоенного значения отрицательного знака.

Для расмотренной Rc-цепи с источником синусоидального тока в установившемся режиме начальная фаза входного напряжения никакой роли не играет, но в переходном процессе ее влияние существенно.

13.Переходный процесс в r, L, C – цепи при подключении к источнику постоянного напряжения. Периодический процесс. Аналитические выражения для i(t), графики. (Классический метод).

Uc(0-)=Uc

Il(j-)=0

Корни действительные, отрицательные, разные.

I(t)=I_уст+A1e^p¹^t+A2e^p²^t

Процесс периодический:

t=0 {i(0)=A1+A2; A1=-A2

{

t=0 i_l(0)*r+L +Uc(0)=E A1=-A2= ( )

i_l(t)= ( )

14.Переходный процесс в r, L, C – цепи при подключении к источнику постоянного напряжения. Критический процесс. Аналитические выражения для i(t), графики. (Классический метод).

p1=p2=-δ =

i_l(t)=i_уст+(B1+B2*t)*

t=0: i_l(0)=β 1=0

i_l(t)= ( )

Если корни получились действительные, отрицательные, равные, значит процесс критический.

15.Переходный процесс в r, L, C – цепи при подключении к источнику постоянного напряжения. Колебательный процесс. Аналитическое выражение для i(t), графики. (Классический метод).

P_t= -δ ±j*ω _св ω _св=

Корни отрицательные действительные, частью комплексносопряженные.

i_l(t)=i_устA1e^-^{δ t}*sin(ω _свt+ψ )

i_l(t)=i_уст+(M*cos ω _св t+N*sin ω _св t)*

i_l(t)= * = *

При δ → 0

16. Переходный процесс в r, L, C – цепи при подключении к источнику синусоидального напряжения. Апериодический процесс. Аналитическое выражение для i(t), графики. (Классический метод).

R(t)=E_max*sin(ω t+ψ )

1.Н.Н.У

Uc(0)=Uc

i_l(0)=0

φ =arctg

I_уст=i_max*sin(ω t+ψ -φ )

t=0

i_l(t)= i_уст(t)+i_св(t)

при Т_уст< ТАУ

при Т_уст≈ ТАУ

при Т_уст> ТАУ

17.Переходный процесс в r, L, C – цепи при подключении к источнику синусоидального напряжения. Колебательный процесс. Математическое описание i(t), графики. (Классический метод).

R(t)=E_max*sin(ω t+ψ )

1.Н.Н.У

Uc(0)=Uc

i_l(0)=0

φ =arctg

I_уст=i_max*sin(ω t+ψ -φ )

t=0

i_l(t)= i_уст(t)+i_св(t)

При Т_уст> T_α

При Т_уст≈ T_св

При Т_уст< T_св

Алгоритм расчета переходных процессов классическим методом. Пример расчета.

В классическом Число уравнений в этом случае равно числу ветвей схемы

методе находится решение в виде суммы общего и частного решения. Расчета переходный процесс описывается системой обыкновенных дифф.уравнений, составленных одним из методов расчета для мгновенных значений функций времени. Решение для каждой переменной этой системы находится в виде суммы общего и частного решения. Для составления уравнения могут быть использованы: метод, основанный на применении законов Кирхгофа, метод узловых потенциалов, метод контурных токов и т.д. Например, система дифференциальных уравнений, составленная после коммутации согласно первому и второму законам Кирхгофа, имеет вид:

Например,

Число уравнений в этом случае равно числу ветвей схемы. Пусть требуется найти ток i_k в ветви с номером К.Исключая последовательно токи ветвей, в результате получим ток i_k и его производные до порядка n:

Порядок дифф.уравнения n определяется количеством независимых реактивных элементов схемы (m). Обычно n=m, но в зависимости от способа соединения может быть и так, что n< m. Это будет, например, в случаях, когда индуктивные и емкостные элементы включены последовательно, или, например, когда емкости соеденениы парал. И имеют одинаковые нач условия(рис9, 4):

Последовательно включенные емкостные элементы можно заменить одним элементом, так же как и парал включенные индуктивные элементы можно заменить одним эквивалентным. На рисунке 9.5 показана замена 2х последовательно включенных емкостей одной эквивалентной.

В общем случае порядок диф.уравнения n равен: n=n_lc-n_ce-n_lj, где n_lc-количество реактивных элементов(L и C) в схеме, n_ce- количество емкостных контуров, n_lj-количество индуктивных узлов или сечений.

Под ёмкостным понимается контур, состоящих из емкостных элементов или емкостных элементов и идеальных источников ЭДС, рис 9.6.а.Под индуктивным понимается узел, в который сходятся индуктивные ветви или индуктивные ветви и источники тока(рис. 9.6.б), либо сечения, которые пересекают только индуктивные ветви или индуктивные ветви и источники тока.

Отметим, что этап составления диф.уравнения не явл-ся обязательным и переходный ток или напряжение могут быть найдены без составления ур-ния. Как было указано, в классическом методе расчета переходных процессов решения уравнений представляется виде суммы общего и частного решения.

Частное решение описывает режим, который называется принужденным. Решение однородного уравнения(правая часть равна нулю) описывает процесс при отсутствии внешних ЭДС и источников тока и называется свободным. Соответственно рассматриваются свободные и принужденные токи, напряжения, заряды.

Таким образом, ток в ветви с номером К представляется в виде суммы .

⇐ Предыдущая 123 4 5 6 7 8 Следующая ⇒