Архитектура Аудит Военная наука Иностранные языки Медицина Металлургия Метрология Образование Политология Производство Психология Стандартизация Технологии |
Закон Био-Савара-Лапласа. Магнитное поле прямолинейного и кругового токов.
Закон Био-Савара-Лапласа позволяет вычислить магнитную индукцию поля, созданного элементом тока Id на расстоянии от него:
dB = , (14-5) т.е. индукция магнитного поля, создаваемого элементом тока Id точке А, (рис.14.3), на расстоянии r от него, пропорциональна величине элемента тока и синусу угла a, равного углу между направлениями элемента тока Id и , а также обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними; Гн / м - магнитная постоянная. Закон Био - Савара - Лапласа в векторной форме имеет вид: d = . (14-6) Закон Био - Савара - Лапласа позволяет вычислить магнитную индукцию поля любых систем токов, используя принцип суперпозиции магнитных поля = . (14-7) Применим закон Био - Савара - Лапласа и принцип суперпозиции (14-7) к расчету магнитных полей следующих токов: 1) Магнитное поле прямолинейного тока. Из рис.14.4 с учетом (14-6) находим, что d плоскости, в которой лежат d и ; далее можно найти , откуда, принимая во внимание, что получаем . С учетом этого из (14-5) находим:
интегрируя последнее равенство, получаем (14-8) Для бесконечно длинного проводника , и из (8) следует, что (14-9) 2) Магнитное поле кругового тока. Можно показать, что магнитная индукция поля, созданного круговым током радиуса R, на расстоянии r0 вдоль перпендикуляра, восстановленного из центра контура, (рис.14.5), будет (14-10) В частности, в центре кругового тока ,
. (14-11)
Для плоской катушки, состоящей из N, витков магнитная индукция на оси катушки . (14-12) При больших расстояниях от контура, т. е. при r0 > > R из (14-10) получим
(14-13)
Циркуляция вектора магнитной индукции. Поле соленоида и тороида Для электростатического поля
(14-14) При этом токи будем считать положительными, если они совпадают с поступательным движением правого буравчика, рукоятка которого вращается по направлению обхода контура. Для нашего случая, (рис.14.6) это будут токи, текущие от нас и обозначенные . Токи, текущие в обратном направлении, будут считаться отрицательными. Для рис. 14.6, это будут токи, текущие на нас и обозначенные кружком с точкой в центре.
Поскольку , то магнитное поле не является потенциальным, оно называется вихревым или соленоидальным. Применим теорему о циркуляции для вычисления индукции магнитного поля соленоида и тороида. 1) Поле соленоида Соленоидом, (рис.14.7), называется цилиндрическая катушка, на которую вплотную намотано большое число витков провода. Пусть N - число витков вдоль длины соленоида l, тогда , где L – контур 12341 или . Интегралы на участках 1-2, 3- 4 равны нулю, т.к. d и d =Bdlcosπ /2 =0; интеграл на участке 4-1 равен нулю, т.к. вне соленоида индукция равна нулю. Поэтому , отсюда B= , (14-15) где n=N / l - число витков, приходящееся на единицу длины соленоида. Поле соленоида однородно. 2) Поле тороида Тороид (рис.14.8), представляет тонкий провод, плотно навитый на каркас, имеющий форму тора. Для него где R - радиус средней линии тора, отсюда B = (14-16) Поле тороида неоднородно: оно уменьшается с увеличением r. Поле вне тороида равно нулю.
Магнитный поток. Теорема Гаусса Для однородного магнитного поля, пронизывающего плоскую поверхность площади S, ( см. рис. 4 ). магнитный поток Ф= = BScos =Bn S (14-17) где = S , - нормаль к поверхности.
dФ = d = BdS cos = B dS. (14-18) Магнитный поток сквозь произвольную поверхность Ф= = . В природе нет магнитных зарядов и поэтому теорема Гаусса для магнитного потока имеет вид Ф = , (14-19) т.е. магнитный поток сквозь произвольную замкнутую поверхность равен нулю. Пусть в формуле (14-17) = 0, т.е. , тогда Ф=BS . Магнитный поток в СИ измеряется в веберах - (Вб): 1Вб = 1 Тл× 1 м2. Поток магнитной индукции в 1Вб - это поток, пронизывающий площадку в 1м 2 , расположенную перпендикулярно силовым линиям однородного магнитного поля, индукция которого равна 1Тл. |
Последнее изменение этой страницы: 2017-05-05; Просмотров: 504; Нарушение авторского права страницы