Разделение неоднородных систем

 

Разделение неоднородных систем проводится с целью очистки жидкости и газа от содержащихся в них вредных примесей, а также извлечения ценных компонентов из жидкости или газа.

К методам разделения неоднородных систем относятся: осаждение, фильтрование, мокрая очистка газов.

Выбор того или иного метода зависит от концентрации дисперсных частиц, их размера, требований к качеству разделения, а также от разницы плотностей дисперсной и сплошной фаз и вязкости последней.

Материальный баланс процесса разделения неоднородных систем по веществу:

                                   ,                                         (5.1)

или по диспергированному веществу

                          ,                         (5.2)

где  G_cм, G_оч, G_ос – массовый расход соответственно исходной смеси, очищенной сплошной и дисперсной фазы (кг/с);

х_см, х_оч, х_ос – концентрация дисперсной фазы соответственно в исходной смеси, в очищенной сплошной фазе и в выделенной дисперсной фазе (масс. доли).

Эффективность разделения неоднородных систем характеризуется степенью очистки:

                                  ,                     (5.3)

где   х₁, х₂ – содержание дисперсной фазы на входе и выходе из аппарата, масс. доли;

η – степень очистки, %.

Физический смысл величины η показывает, какая доля дисперсной фазы, выраженная в процентах, задерживается в аппарате.

 

Осаждение

 

Осаждение – это процесс разделения суспензии, эмульсии, аэрозолей в гравитационном, центробежном и электрических полях.

К основным видам осаждения относят осаждение под действием силы тяжести – отстаивание, осаждение под действием центробежных сил – циклонирование и осадительное центрифугирование, очистка газов в электрическом поле.

При движении материальной частицы в жидкой среде или при обтекании   неподвижной  частицы   потоком   жидкости   возникают гидродинамические сопротивления, величины которых зависят в первую очередь от гидродинамических условий, природы сплошной среды и формы обтекаемых частиц. Закон сопротивления в этом случае определяется явлениями, происходящими в пограничном слое.

Независимо от режима движения и формы твердого тела, движущегося в жидкости, сила сопротивления R среды может быть выражена в общем виде законом Ньютона:

                                 ,                                     (5.4)

где  F – лобовое сечение частицы (рисунок 5.2), м² (это площадь проекции частицы на площадь, нормальную направлению ее движения), для шарообразной частицы ;

ρ_ср – плотность сплошной среды, кг/м³;

w_ос – скорость движения частицы или среды, м/с;

ξ – коэффициент сопротивления среды;

d_ч – диаметр частицы, м.

 

Рисунок 5.2 – Проекция лобового сечения частицы

 

                                ,                               (5.5)

где  ∆р – перепад давлений, преодолеваемый движущимися телами, Н/м².

                                .                                  (5.6)

Таким образом, коэффициент сопротивления пропорционален критерию Эйлера, который характеризует отношение перепада статического давления в потоке к его кинетической энергии и зависит от модифицированного критерия Рейнольдса и формы частицы. Модифицированный критерий Рейнольдса высчитывается по формуле

                                                                              (5.7)

где   m_ср – коэффициент вязкости сплошной среды, Па∙с.

Величина сопротивления преимущественно определяется явлениями, протекающими в пограничном слое, который окружает частицу и движется с такой же скоростью, что и сама жидкость (свойство жидкости – адгезия).

Уравнения для расчета коэффициента сопротивления среды при различных режимах движения жидкости могут быть получены обработкой опытных данных в виде обобщенных зависимостей между критериями гидродинамического подобия. Существует три различных режима движения частиц в жидкости, каждому из которых соответствует определенный характер зависимости коэффициента сопротивления среды  от критерия Рейнольдса Re.

1) Ламинарный режим движения наблюдается, когда значение Re_м ≤ 2, частицы или сама жидкость движутся медленно (рисунок 5.3). Наблюдается при движении очень мелких частиц в вязкой среде; гидравлическое сопротивление определяется трением обтекающих слоев жидкости в среде с пограничным слоем вокруг частицы. При этом режиме коэффициент сопротивления определяется по уравнению

     ξ.                   (5.8)

 

2) Переходный режим наблюдается при значениях 2 < Re ≤ 500, возникают силы инерции. Происходит отрыв  потока,  образуются  вихри,  возникает  перепад  давлений ΔР = Р₁ – Р₂ (Р₁ – давление лобовой части частицы; Р₂ – давление кормовой части). При этом режиме коэффициент сопротивления определяется по уравнению

                                            .                                  (5.9)

 

3) Турбулентный  режим (рисунок 5.4)  наблюдается при значениях

500 < Re ≤ 2·10⁵, сопротивление определяется только силами инерции, трение отсутствует.

                                            ξ = 0,44 = const.                               (5.10)

Из сказанного следует, что зависимость коэффициента сопротивления от критерия Рейнольдса будет иметь вид, представленный на рисунке 5.5.

Рисунок 5.5 – Зависимость коэффициента сопротивления

от критерия Рейнольдса (для шарообразной твердой частицы)

 

Для тел, форма которых отличается от шара, значения коэффициента сопротивления больше и зависят не только от модифицированного критерия Рейнольдса, но также и от коэффициента формы Ф, т.е.

, где

                                   ,                                                         (5.11)

где    f – поверхность шара, м²;

f_ш – поверхность шара, имеющего тот же объем, что и данная частица с поверхностью f, м².

 

⇐ Предыдущая12345678910Следующая ⇒

Поделиться: