Кинетическая и потенциальная энергии

 

Кинетическая энергия механической системы - это энергия механического движения этой системы.

Сила , действующая на покоящееся тело и вызывающая его дви­жение, совершает работу, а энергия движущегося тела возрастает, на величину затраченной работы. Таким образом, работа dA силы на пути, который тело прошло за время возрастания скорости от 0 до , идет на увеличение кинетической энергии dT тела, т.е. dA = dT.

Используя второй закон Ньютона и умножая обе части равенства

на перемещение , получим

Так как , то ,

откуда

Таким образом, тело массой m, движущееся со скоростью , обла­дает кинетической энергией

(3.4)

Из формулы (3.4) видно, что кинетическая энергия зависит только от массы и скорости тела, т.е. кинетическая энергия системы есть функция состояния ее движения.

Потенциальная энергия - механическая энергия сис­темы тел, определяемая их взаимным расположением и характером сил взаимодействия между ними.

Пусть взаимодействие тел осуществляется посредством силовых полей (например, поля упругих сил, поля гравитационных сил), харак­теризующихся тем, что работа, совершаемая действующими силами при перемещении тела из одного положения в другое, не зависит от то­го, по какой траектории это перемещение произошло, а зависит только от начального и конечного положений. Такие поля называются потенциальными, а силы, действующие в них, - консервативными. Если же работа, совершаемая силой, зависит от траекто­рии перемещения тела из одной точки в другую, то такая сила называ­ется диссипативной; ее примером является сила трения.

Тело, находясь в потенциальном поле сил, обладает потенциальной энергией П. Работа консервативных сил при элементарном (бесконечно малом) изменении конфигурации системы равна приращению потенци­альной энергии, взятому со знаком минус, т.к. работа совершается за счет убыли потенциальной энергии:

dA = - dП. (3.5)

Работа dA выражается как скалярное произведение силы на перемещение , и выражение (3.5) можно записать в виде

(3.6)

Следовательно если известна функция П(r), то из формулы (3.6) мож­но найти силу по модулю и направлению.

Потенциальная энергия может быть определена исходя из (3.6) как

где С - постоянная интегрирования, т.е. потенциальная энергия опре­деляется с точностью до некоторой произвольной постоянной. Это, од­нако, не отражается на физических законах, т.к. в них входит или раз­ность потенциальных энергий в двух положениях тела, или производ­ная П по координатам. Поэтому потенциальную энергию тела в каком-то определенном положении считают равной нулю (выбирают нулевой уровень отсчета), а энергию тела в других положениях отсчитывают относительно нулевого уровня.

Для консервативных сил

, ,

или в векторном виде

(3.7)

где

= + + (3.8)
( - единичные векторы координатных осей). Вектор, определяемый выражением (3.8), называется градиентом скаляра П. Для него наряду с обозначением grad П применяется также обоз­начение Ñ П. Ñ (" набла" ), что означает символический вектор, назы­ваемый оператором Гамильтона, или набла–опе-ратором:

Ñ = + + (3.9)

Конкретный вид функции П зависит от характера силового поля. Например, потенциальная энергия тела массой т, поднятого на высоту h над поверхностью Земли, равна

П = mgh, (3.10)
где высота h отсчитывается от нулевого уровня, для которого П=0. Выражение (3.10) вытекает непосредственно из того, что потенциаль­ная энергия равна работе силы тяжести при падении тела с высоты h на поверхность Земли.

Так как начало отсчета выбирается произвольно, то потенциальная энергия может иметь отрицательное значение (кинетическая энергия всегда положительна! ). Если принять за нуль потенциальную энергию тела, лежащего на поверхности Земли, то потенциальная энергия те­ла, находящегося на дне шахты (глубина h'), .

Найдем потенциальную энергию упругодеформированного тела (пружины). Сила упругости пропорциональна деформации:

,

где - проекция силы упругости на ось x; k - коэффициент упругости (для пружины – жесткость ), а знак минус указывает, что F_xynp направлена в сторону, противоположную деформации х.

По третьему закону Ньютона деформирующая сила равна по мо­дулю силе упругости противоположно ей направлена, т.е.

=

 

Элементарная работа dA, совершаемая силой F_x при бесконечно малой деформации dx, равна

,

а полная работа

идет на увеличение потенциальной энергии пружины. Таким образом, потенциальная энергия упруго деформированного тела .

Потенциальная энергия системы, подобно кинетической энергии, является функцией состояния системы. Она зависит только от конфи­гурации системы и ее положения по отношению к внешним телам. Полная механическая энергия системы – энергия механического движения и взаимодействия: Е=Т+П, т.е. равна сумме кинетической и потенциальной энергий.

 

Закон сохранения энергии

Закон сохранения энергии - результат обобщения многих экспери­ментальных данных. Идея этого закона принадлежит М.В.Ломоносову (1711 - 1765 гг.), изложившему закон сохранения материи и движения, а количественная формулировка закона сохранения энергии дана не­мецким врачом Ю. Майером (1814 -1878 гг.) и немецким естествоиспы­тателем Г. Гельмгольцем (1821 - 1894 гг.).

Рассмотрим систему материальных точек массами m₁, m₂, …, m_n, движущихся со скоростями . Пусть – равнодействующие внутренних консервативных сил, действующих на каждую из этих точек, а – равнодействующие внешних сил, которые также будем считать консервативными. Кроме того, будем считать, что на материальные точки действуют еще и внешние неконсервативные силы; равнодействующие этих сил, действующих на каждую из материальных точек, обозначим . При
u< < c массы материальных точек постоянны, и уравнения второго закона

Ньютона для этих точек следующие:

……………………..

Двигаясь под действием сил, точки системы за интервал времени dt совершают перемещения, соответственно равные . Умножим каждое из уравнений скалярно на соответствующее переме­щение и, учитывая, что , получим:

…………………………………

Сложив эти уравнения, получим

(3.11)

Первый член левой части равенства (3.11)

где dT есть приращение кинетической энергии системы. Второй член равен элементарной работе внутренних и внешних консервативных сил, взятой со знаком минус, т.е. равен элементарному приращению потенциальной энергии dП системы (3.5).

Правая часть равенства (3.11) задает работу внешних неконсерва­тивных сил, действующих на систему. Таким образом, имеем

d(T+П)=dA. (3.12)

При переходе системы из состояния 1 в какое-либо состояние 2

,

т.е. изменение полной механической энергии системы при переходе из одного состояния в другое равно работе, совершенной при этом внеш­ними неконсервативными силами. Если внешние неконсервативные си­лы отсутствуют, то из (3.12) следует, что d(Т+П)=О, откуда

Т+П = Е = const, (3.13)

т.е. полная механическая энергия системы сохраняется постоянной. Вы­ражение (3.13) представляет собой закон сохранения меха­нической энергии: в системе тел, между которыми действу­ют только консервативные силы, полная механическая энергия сохра­няется, т.е. не изменяется со временем.

Механические системы, на тела которых действуют только консер­вативные силы (внутренние и внешние), называются консерва­тивными системами. Закон сохранения механической энер­гии можно сформулировать так: в консервативных системах полная механическая энергия сохраняется.

Закон сохранения механической энергии связан с однородностью времени, т.е. инвариантностью физических законов относительно выбо­ра начала отсчета времени. Например, при свободном падении тела в поле сил тяжести его скорость и пройденный путь зависят лишь от на­чальной скорости и продолжительности свободного падения тела и не зависят от того, когда тело начало падать.

Существует еще один вид систем – диссипативные системы, в которых механическая энергия постепенно уменьшается за счет преобразования в другие (немеханические) формы энергии. Этот процесс получил название диссипации (или рассеяния ) энергии. Строго говоря, все силы в природе являются диссипативными. В консервативных системах полная механическая энергия оста­ется постоянной. Могут происходить лишь превращения кинети­ческой энергии в потенциальную и обратно в эквивалентных коли­чествах, так что полная энергия остается неизменной. Поэтому, как указывает Ф.Энгельс, этот закон не есть просто закон количественного сохранения энергии, а закон сохранения и превращения энергии, выра­жающий и качественную сторону взаимного превращения различных форм движения друг в друга. Закон превращения и сохранения энергии - фундаментальный закон природы, он справедлив как для систем макроскопических тел, так и для систем микроскопических тел.

В системе, в которой действуют также неконсервативные силы, например, силы трения, полная механическая энергия системы не сохра­няется. Следовательно, в этих случаях закон сохранения механической энергии несправедлив. Однако при исчезновении механической энергии всегда возникает эквивалентное количество энергии другого вида. Та­ким образом, энергия никогда не исчезает и не появляется вновь, она лишь превращается из одного вида в другой. В этом и заключается физическая сущность закона сохранения и превращения энергии - сущность неуничтожимости материи и ее движения.

 

⇐ Предыдущая12345678910Следующая ⇒

Поделиться: