Распространение линейно поляризованной волны в продольном намагниченном феррите.

где

При распространении линейно поляризованной волны в продольно намагниченном феррите происходит поворот плоскости поляризации на угол

Угол поворота плоскости поляризации будет тем больше, чем больше будет путь плоской волны в феррите. Поворот плоскости поляризации происходит по часовой стрелке, если смотреть в направлении подмагничивающего поля. Этот поворот не зависит от направления подмагниченного поля . Эффект поворота плоскости поляризации называется эффектом Фарадея. В этом случае помимо эффекта Фарадея в продольно намагниченном феррите можно наблюдать эффект ферромагнитного резонанса для волны с правым вращением. Кроме того, существует эффект смещения поля, который заключается в следующем: для волны с правым вращателем существует область, в которой . Это волна не будет распространяться в феррите, однако феррит имеет ограниченные размеры, и эта волна существовать вне феррита, т. е. можно сказать, что происходит вытеснение (смещение) поля правополяризованной волны из продольного намагниченного феррита.

Распространение линейно поляризованной волны в поперечно намагниченном феррите.

Этот случай предполагает распространение эм волны в направлении, перпендикулярном направлению подмагниченного поля.

В этом случае не оказывает влияния на феррит, т. к. не образует прецессии электрона. Эм волна будет распространяться в таком феррите, как в диэлектрике.

Поле вызывает прецессию электрона. Плоскость прецессии будет находиться в плоскости xoz. Для этой плоскости также можно выделить понятие правополярной волны и левополярной волны, и характерность свойства феррита соответственно волной и . Поведение этих величин имеет тот же характер, что и для продольно намагниченного феррита. Имеет место эффект ферромагнитного резонанса и эффект “смещения” поля для правополяризованной волны. Эти эффекты обычно происходят при меньших значениях , в сравнении с продольным намагниченным ферритом. Эффекта Фарадея в этом случае нет.

Устройства на ферритах

Ферритовые вентили

Вентиль – устройство представляющее собой 4 – полюсник, волна рабочего затухания в котором будет различна в зависимости от направления передачи возбуждения с одного входа на другой.

Рассмотрим картину распределения силовых линий поля при распространении волны в прямоугольном волноводе.

Можно говорить о вращении поля по обе стороны от оси волновода и представить поле основной волны сложением полей волн с правым и левым вращением. Свойства феррита в этом случае можно характеризовать соответственно величинами и .

Схемы ферритовых вентилей.

1) Вентиль, использующий эффект ферромагнитного резонанса

В волноводе распространяется волна такого напряжения, что в месте расположения пластинки им. поля с правым вращателем. В этом случае феррит характеризуется волной . При ферромагнитном резонансе рез энергия эм поля волны расходится на раскачку прецессии электрона. Увеличение прецессии ведет к большим тепловым потерям на ферритах. В этом напряжении поля волны будет испытывать существенное ослабление. Волна обратного напряжения в волноводе пройдет через феррит как через диэлектрик.

2) Вентиль, использующий эффект смещения поля

Предположим, что поле в месте расположения ферритовой пластинки им. правое вращение. .

Для поля с левым вращателем (противоположным). Ферритовая пленка проявляет свойства диэлектрика, а поле E им. распределение поверхностной волны.

На поглощающей пленке возникает ток, что связано с тепловыми потерями для поля волны этого напряжения. Вентель в одном напряжении проходит без ослабления, а в другом напряжении поля волны будут существенно ослаблены.

Лекция 12

Вентиль на основе продольно намагниченного феррита.

За счет эффекта Фарадея в продольно намагниченном феррите происходит поворот плоскости поляризации на 45 градусов.

Циркуляторы на ферритах

Передача возбуждения направлена строго в одну сторону и зависит от направления подмагничивающего поля в феррите. При изменении подмагничивающего поля направление переноса энергии также меняется.

⇐ Предыдущая 1 2 3 4 5 67