Характеристики современных термопар, выпускаемых отечественной промышленностью

Тип термопары	Обозна-чение МЭК	Буквен-ное обозна-чение НСХ	Пределы измеряемых температур, º С	Максималь- ная погрешность
ниж-ний	верх-ний	кратко-временно
Медь-константановая ТМКн	Cu-CuNi	T	-200			1 º С или 0, 75 % выше 0 º С 1 º С или 1, 5 % ниже
Медь-копелевая ТХК	-	L	-200
Хромель- константановая ТХКн	NiCr-CuNi	E	-200			1, 7 º С или 0, 5 % выше 0 º С 1, 7 º С или 1 % ниже
Железо- константановая ТЖК	Fe-CuNi	J	-200			2, 2 º С или 0, 75 %

 

Окончание таблицы 1

Тип термопары	Обозна-чение МЭК	Буквен-ное обозна-чение НСХ	Пределы измеряемых температур, º С	Максимальная погрешность
ниж-ний	верх-ний	кратко-временно
Хромель-алюмелевая ТХА	NiCr- -NiAl	K	-200			2, 2 º С или 0, 75 % выше 0 º С 2, 2 º С или 2 % ниже
Нихросил-нисиловая ТНН	NiCrSi-NiSi	N	-270			2, 2 º С или 0, 75 % выше 0 º С 2, 2 º С или 2 % ниже
Платинородий-платиновые ТПП 13, ТПП 10	-	R S				1, 5 º С или 0, 25 %
Платинородий-платинородиевая	-	B			-	0, 5 % свыше +800 º С
Вольфрамрений-вольфрамрениевые (А-1, А-2, А-3)	-	-				4, 5 º С до +425 º С 1 % до +2320 º С

 

Примечание. Указанные буквенные обозначения номинальной статической характеристики (НСХ) термопар соответствуют обозначениям стандарта МЭК 584-1, кроме термопары хромель - копель (L), не нормируемой данным стандартом.

 

Рассмотрим кратко принцип работы термоэлектрических преобразователей (термопар). Для корректного изложения этого вопроса дадим определение физической величины – температуры.

Температура – это физическая величина, количественно характеризующая меру средней кинетической энергии и теплового движения молекул какого-либо тела или вещества.

Из этого определения следует, что температуру как физическую величину непосредственно измерить невозможно. Ее (температуру) можно измерить только по ее проявлению при изменении других физических свойств тел или веществ. Например, изменение объема, давления, электрического сопротивления, термоЭДС, интенсивности излучения.

В настоящее время широко используют в практике измерения температуры две группы методов: контактные (термометрия) и бесконтактные (пирометрия).

Бесконтактные методы (пирометры различного принципа действий и различного назначения) применяют в основном для измерения очень высоких температур, 1500 º С и выше. Например, температура агломерата на ленте агломерационной машины; температура в топке барабана сушилки и др. В работе рассматриваем контактные методы измерения.

Принцип действия термопар основан на явлении термоэлектричества. Явление термоэлектричества было открыто немецким ученым – физиком Т. Зеебеком (Т. Seebeck) в 1821 г. и состоит в следующем.

Если соединить два проводника (термоэлектрода) из разнородных металлов или сплавов таким образом, чтобы они образовали замкнутую электрическую цепь (рис. 2), а затем поддерживать места контактов (спаи) при различной температуре, то в цепи будет протекать постоянный ток.

Рис. 2. К пояснению эффекта Зеебека

 

Говорят, что термоэлектрод А положителен по отношению к В, если ток течет от А к В в более холодном из двух контактов. Электродвижущая сила, вызывающая этот ток, называется термоЭДС Зеебека и зависит только от материала термоэлектродов и разности температур спаев

Е = α ( Т₂ - Т₁ ),

где α – коэффициент пропорциональности (коэффициент Зеебека).

Таким образом, зная температуру одного спая (обычно ее поддерживают постоянной, например, равной 0 º С) и, измеряя этот ток или напряжение, можно однозначно определить неизвестную температуру другого спая.

Возникновение термоЭДС объясняется диффузией имеющихся в металле свободных электронов из металла, где плотность свободных электронов больше, в металл, где плотность свободных электронов меньше. В месте соприкосновения двух разнородных металлов будет возникать электрическое поле, которое будет препятствовать этой диффузии. Когда скорость диффузионного перехода электронов станет равна скорости их обратного перехода под влиянием установившегося электрического поля, наступит состояние подвижного равновесия. При таком равновесии между металлами А и В возникает некоторая разность потенциалов. Допустим, что температура в местах спая проводников (рис. 3, а) в точках А и В различна.

а б в

1 t₀

t₀

t₀ t^/₀ t₁

А В A B

t^/₁

t

2 t₁

 

Рис. 3. К пояснению принципа действия термопар

 

Электроны из более нагретых частей проводников будут диффундировать с большей интенсивностью, чем в обратном направлении. В таком проводнике появляется термоЭДС и на концах его возникает разность потенциалов. С учетом сказанного, термоЭДС в цепи, изображенной на рис. 3, а будет:

Е_АВ(t, t₀) = e_AB(t) + e_BА(t₀), (1)

где Е_АВ(t, t₀) – суммарная термоЭДС, определяемая действием обоих факторов;

e_AB(t) и e_BА(t₀) – термоЭДС, обусловленные контактной разностью потенциалов и разностью температур концов проводников А и В.

Порядок индексов при е указывает, при переходе от какого проводника к какому учитывается ЭДС. Если температура спаев одинакова, то термоЭДС в цепи равна нулю, так как в обоих спаях возникают термоЭДС, равные по величине и направленные навстречу друг другу. Таким образом, при t = t₀ имеем

Е_АВ(t₀) = e_AB(t₀) + e_BА(t₀) = 0; (2)

e_BА(t₀) = - e_AB(t₀). (3)

Подставив (3) в (1), получим:

Е_АВ(t, t₀) = e_AB(t) - e_АВ(t₀) (4)

Из уравнения (4) видно, что термоЭДС в цепи представляет собой сложную функцию двух переменных t и t₀, т.е. температур обоих спаев. Поддерживая температуру одного из спаев постоянной, t₀ = const, получим:

Е_АВ(t, t₀) = f(t) (5)

Выражение (5) показывает, что если для термопары экспериментально, т.е. путем градуировки, найдена зависимость между термоЭДС и температурой спая, измерение температуры сводится к решению обратной задачи: измеряя термоЭДС термопары, определяют по ней температуру в интересующем нас месте в объекте контроля. Для того, чтобы элемент, изображенный на рисунке 3, а мог быть использован для измерения температуры, в его цепь необходимо включить какой-либо измерительный прибор (гальванометр, прибор компенсационного типа). Для этих целей эту цепь разрывают, например, в одном из спаев или в одном из электродов (рис. 3, б, 3, в). Доказано, что, включение в цепь термопары третьего проводника с измерительным прибором на величину термоЭДС влияния не оказывает. Необходимо при этом соблюдать условие, чтобы температуры разведенных (свободных) концов t₀ и t^/₀^́ или t₁ и t^/₁^́ были равны.

Спаянный конец термопары, помещаемый в зону контроля, называют горячим или рабочим спаем. Свободные концы электродов термопары, находящиеся вне зоны контролируемой температуры, называются холодными концами термопары.

Зависимость термоЭДС е термопары от температуры горячего спая при температуре t₀ = 0 холодного спая называется статической характеристикой термопары.

Статическая характеристика термопары может быть получена по данным градуировочных таблиц и по таблицам величин термоЭДС.

 

Таблица 2

⇐ Предыдущая12345678910Следующая ⇒

Поделиться:

Популярное:

1. Актуальная проблематика управления финансовой устойчивостью предприятия в современных условиях
2. Анализ современных тенденций развития гостиничного хозяйства в России и за рубежом
3. В отечественной психологии в 60-70-е годы XX века
4. В отечественной психологии в 80-90-е годы XX века
5. Введение. ПРЕДМЕТ И МЕТОДОЛОГИЯ ОТЕЧЕСТВЕННОЙ ИСТОРИИ
6. Внешнеполитические аспекты истории Великой Отечественной войны
7. Внешняя и внутренняя политика СССР накануне Великой Отечественной войны
8. Война народная: партизанское движение и экономика в годы Великой Отечественной войны
9. Вопрос: Функции, методы и формы управления в современных условиях
10. Воспоминания моей бабушки о Великой Отечественной Войне.
11. Глава 18. Становление и развитие современных правовых систем
12. Глава 2. Психология в структуре современных наук - 45