Определение горизонтальной составляющей вектора

МИНИСТЕРСТВО СЕЛЬСКОГО ХОЗЯЙСТВА РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧЕРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ «БАШКИРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АГРАРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ»

Кафедра физики

ЕН.Ф. 03 ФИЗИКА

ЕН.Ф. 03 ФИЗИКА И БИОФИЗИКА

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ

ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ

ЧАСТЬ 2 МАГНИТНОЕ ПОЛЕ

Уфа 2006

УДК 537

ББК 22.33

Л 12

Рекомендовано к изданию методической комиссией факультета электрификации и автоматизации сельского хозяйства (протокол № от «____» ______________2006 г.)

Составитель: доцент Фазлаев В.Х.

Рецензент: доцент кафедры Электрических машин и электрооборудования Нигматулин Ф.Г.

Ответственный за выпуск: заведующий кафедрой физики Юмагужин Р.Ю.

Лабораторный практикум «Электричество и магнетизм» часть 2 «Магнитное поле» предназначен для студентов очного и заочного обучений всех специальностей БГАУ.

ОГЛАВЛЕНИЕ

	Введение
	Лабораторная работа №1 Определение горизонтальной составляющей вектора индукции магнитного поля Земли
	Лабораторная работа №2 Электромагнитная индукция. Определение индуктивности и взаимной индуктивности катушек
	Лабораторная работа №3 Изучение закона Ома для переменного тока
	Лабораторная работа №4 Определение удельного заряда электрона методом фокусировки в магнитном поле
	Лабораторная работа №5 Исследование процесса намагничивания и перемагничивания ферромагнетиков по методу А.Г. Столетова
	Лабораторная работа №6 Исследование кривой намагничивания и петли гистерезиса ферромагнетиков осциллографическим методом
	Лабораторная работа №7 Определение температуры Кюри ферромагнетиков индукционным методом
	Библиографический список

Введение

Лабораторный практикум «Электричество и магнетизм»

часть 2 Магнитное поле, предназначен для студентов очного и заочного отделений всех специальностей.

Тематика работ соответствует ГОС и примерной программе дисциплины «Физика», утвержденной Минобразования России в 2000г.

Лабораторный практикум предназначен для самостоятельной подготовки к выполнению лабораторных работ и обработки результатов измерений студентами. Даны описания установок, методов измерений, приведены выводы расчетных формул и рекомендации по представлению и обработке результатов физического эксперимента.

Внимание студентов акцентируются на физические основы магнитного поля и его параметров, на магнитные свойства материалов и анализ условий эксперимента, на практическую ценность изучаемой темы, извлечение из опыта информации о физических явлениях и их закономерностях.

Для понимания физических явлений и законов и защиты результатов приведена краткая теория. За более полными знаниями и выводами следует обратиться к учебникам, которые приведены в каждой лабораторной работе. Приведены вопросы для контроля знаний при самостоятельной подготовке к работе.

Лабораторный практикум «Электричество и магнетизм» часть 2 «Магнитное поле» составлен на основе методических указаний, разработанных преподавателями кафедры физики Фазлаевым В.Х., Юмагужиным Р.Ю., Дусыевым В.М.

Лабораторная работа №1

Определение горизонтальной составляющей вектора

Индукции магнитного поля Земли

Цель и задачи работы: Изучить физическую природу и свойства магнитного поля, закон Био-Савара-Лапласа и закон Ампера. Определить горизонтальную составляющую вектора магнитной индукции магнитного поля Земли.

Общие сведения

Известно, что вокруг Земли существует магнитное поле, оно называется геомагнитным полем (ГМП).

Магнитное поле Земли напоминает магнитное поле полосового магнита (рисунок 1).

Рисунок 1 Магнитное поле Земли

Ось геомагнитного поля не совпадает с осью вращения Земли. В северном полушарии расположен южный магнитный полюс S, a в южном полушарии - северный магнитный полюс N. Силовые линии магнитного поля в зонах полюсов перпендикулярны к поверхности Земли, на экваторе параллельны, а в средних широтах направлены под углом к поверхности Земли. Поэтому вектор магнитной индукции В₃ (следовательно и Н₃) в некоторой точке средней широты можно разложить на две составляющие: горизонтальную В_r, равную проекции вектора В₃, на плоскость горизонта К, L, и вертикальную составляющую В_в, равную проекции вектора В₃ на радиус Земли СО (рисунок 2).

Рисунок 2 Горизонтальная В_r и вертикальная В_в составляющие вектора магнитной индукции B_ЗЗемли

Лабораторная работа № 2

Общие сведения

Самоиндукция представляет собой частный случай электромагнитной индукции. Явление самоиндукции состоит в том, что первичный переменный ток в контуре индуцирует ток самоиндукции в самом контуре. При этом магнитный поток Ф, связанный с контуром, пропорционален силе тока I в контуре:

Ф = LI, (1)

где L – индуктивность контура.

Предположим, что за время dt сила тока в контуре изменяется на dI. Тогда, согласно формуле (1), магнитный поток изменится на

dФ = LdI, (2)

в результате чего в контуре появится электродвижущая сила самоиндукции

E_S . (3)

Индуктивность L характеризует индукционные свойства контура, в системе СИ измеряется в генри (Гн). Индуктивность зависит от форм и размеров контура и от магнитных свойств среды.

Если расположить два неподвижных контура близко друг от друга и пропустить по первому контуру ток I₁, то магнитный поток, создаваемый этим током ( линии индукции В, на рисунке 2 изображены сплошными линиями), пропорционален I₁.

Рисунок 2 Два неподвижных контура с токами I₁, I₂ и линии магнитной индукции В₁ и В₂ этих токов; В₁ – сплошные линии,

В₂ – штриховые линии

Обозначим через Ф₂₁, ту часть потока магнитной индукции, которая пронизывает контур 2.

Тогда

, (4)

где М₂₁ – коэффициент пропорциональности.

Если ток I₁ переменный, то магнитный поток Ф₂₁ в контуре 2 индуцирует э.д.с. E ₁₂, которая по закону Фарадея равна и противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока Ф₂₁.

E ₁₂ . (5)

Аналогично, при протекании в контуре 2 тока I₂ магнитный поток индукции В₂ (его магнитное поле изображено на рисунке 2 штриховыми линиями) пронизывает первый контур. Если Ф₁₂ – часть этого потока, пронизывающего контур 1, то

. (6)

Если ток I₂ переменный, то магнитный поток Ф₁₂, в контуре 1 индуцирует э.д.с. E ₁₂, которая равна и противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока Ф₁₂.

E ₂₁ . (7)

Явление возникновения ЭДС в одном из контуров при изменении силы тока, в другом называется взаимной индукцией. Коэффициенты пропорциональности М₂₁ и М₁₂ называются взаимной индуктивностью контуров. Расчеты, подтверждаемые опытом, показывают, что

. (8)

Коэффициенты М₂₁ и М₁₂ зависят от геометрической формы, размеров, взаимного расположения контуров и от магнитной проницаемости окружающей контуры среды. Единица измерения взаимной индукции так же, что и для индуктивности, генри (Гн).

Задание 1

Задание 2

Лабораторная работа № 3

Общие сведения

В широком смысле слова переменный электрический ток – любой электрический ток, изменяющийся со временем, как по величине, так и по направлению. Однако, чаще термин «переменный электрический ток» применяют к квазистационарным токам, зависящим от времени по гармоническому закону. В дальнейшем вместо выражения переменный электрический ток будем пользоваться понятием переменный ток.

Квазистационарным называют такой ток, для которого время установления одинакового значения по всей цепи значительно меньше периода колебаний.

В электрической цепи переменный ток можно рассматривать как вынужденные электромагнитные колебания.

Следует заметить, что в нашей стране используется переменный ток с частотой 50 Гц.

Задание 1

3.1 Собрать электрическую схему с постоянной индуктивностью и переменной емкостью (рисунок 1). Установить по магазину емкостей величину емкости по указанию преподавателя.

3.2 Измерить значения силы тока и напряжения на R, L и С и занести в таблицу 1.

3.3 Построить векторную диаграмму и по формуле (12) вычислить сопротивления в цепи переменного тока.

3.4 По формулам (11) и (12) вычислить сопротивления в цепи переменного тока.

3.5 Определить величину cos φ и мощность в данной цепи (формулы (15) и (16)).

3.6 Измерения повторить еще для двух значений емкости по указанию преподавателя (т.е. выполнить измерения указанные в п.п. 3.2…3.5).

3.7 С помощью магазина емкостей подобрать величину емкости таким образом, чтобы U_C = U_L. Измерить падение напряжения на резисторе R и общее падение напряжения U₀ на участке R, L, C. Убедиться, что U₀= U_R и U_L = U_С.

3.8 Рассчитать относительную погрешность общего сопротивления по следующей формуле

e = , (17)

где и , g - классы точности измерительных приборов.

3.9 Результаты измерений и вычислений записать в таблицу 1.

Таблица 1 Результаты измерений и вычислений

№

Обозначения физических величин

С, 10^-6 Ф

I, А

U_R, В

U_L, В

U_C, В

U₀, В

R, Ом

R_L, Ом

R_C, Ом

Z, Ом

сos φ

P, Вт

Примечание: L = const, величина которой указана на установке.

Задание 2

3.1 Собрать электрическую схему с постоянной емкостью и переменной индуктивностью. Установить максимальную индуктивность (т.е. ферромагнитный стержень ввести полностью в катушку).

3.2 Проделать пункты 3.2 … 3.5 задания 1.

3.3 Измерения повторить еще для двух значений индуктивности по указанию преподавателя (повторить пункты 3.2 … 3.5 задания 1) и рассчитать относительную погрешность e общего сопротивления по формуле (17).

3.4 Передвигая ферромагнитный стержень, подобрать такую величину индуктивности, чтобы U_L = U_C. Измерить падение напряжения U_R на резисторе R и общее падение напряжения U₀ на участке R, L, C. Убедиться, что U₀ = U_R и U_L = U_C.

Примечание: C = const, величина которой указана на установке.

3.5 Результаты измерений и вычислений записать в таблицу 2.

Таблица 2 Результаты измерений и вычислений

№

Обозначения физических величин

L, Гн

I, А

U_R, В

U_L, В

U_C, В

U₀, В

R, Ом

R_L, Ом

R_C, Ом

Z, Ом

сos φ

P, Вт

4 Контрольные вопросы

4.1 Что называется переменным током, и какие способы получения переменного тока Вы знаете?

4.2 Как записывается второе правило Кирхгофа для цепи, содержащей R, L, C и источник э.д.с. переменного тока?

4.3 Чему равен сдвиг фаз между током и напряжением на активном сопротивлении, на индуктивном сопротивлении, емкостном сопротивлении? Покажите на рисунке и нарисуйте векторную диаграмму напряжения и тока.

4.4 Нарисуйте общую векторную диаграмму напряжений и сопротивлений.

4.5 Что такое действующие значения переменного тока и напряжения?

4.6 Как вычисляется мощность в электрической цепи переменного тока?

4.7 Что такое коэффициент мощности электрической цепи, и от каких параметров цепи она зависит?

Лабораторная работа № 4

Общие сведения

Траектория движения заряженной частицы зависит не только от индукции магнитного поля , но и от направления скорости движения заряда к магнитному полю. Пусть положительно заряженная частица q влетает под углом a в магнитное поле

Рисунок 1 Траектория движения заряженной частицы q в магнитном поле: R – радиус окружности; h – шаг винтовой линии

Скорость частицы q, влетевшей в магнитное поле под углом a к линиям индукции, можно разложить на две составляющие: параллельную вектору и перпендикулярную к нему .

Со стороны магнитного поля на движущуюся заряженную частицу действует сила Лоренца , перпендикулярная вектору и изменяющая его направление. (Направление определяется правилом левой руки).На составляющую магнитное поле не действует и частица движется с постоянной скоростью (равномерное движение). Результатом сложения двух движений (движение по окружности с постоянной по величине скоростью и равномерного перемещения со скоростью вдоль силовой линии поля) является движение частицы по спирали, ось которой направлена параллельно вектору .

Так как сила Лоренца , перпендикулярная к вектору , является центростремительной силой :

, (1)

и , а ,

где R – радиус окружности, описываемой частицей q, m – масса этой частицы.

Поэтому

. (2)

Отсюда

. (3)

Шаг спирали (или шаг винтовой линии)

, (4)

где Т – период обращения частицы.

, (5)

- называется удельным зарядом.

Учитывая это, можно записать шаг винтовой линии

. (6)

Скорость заряженной частицы зависит от разности потенциалов Dj, которую она прошла в электрическом поле, и определяется по формуле

. (7)

Поставив выражение (7) в формулы (3) и (6)

Получим формулы для радиуса и шага винтовой линии:

; (8)

. (9)

Лабораторная работа №5

А.Г. Столетова

Цель и задачи работы: Изучение процесса намагничивания и перемагничивания ферромагнитного материала. Построить петлю гистерезиса для ферромагнетика.

Общие сведения

Опыт показывает, что если какое-либо вещество поместить в магнитное поле напряженностью Н, то это приводит к изменению индукции магнитного поля в веществе:

В = В₀ + В^/, (1)

где В₀ = μ ₀∙ Н - индукция магнитного поля в отсутствии вещества, В^/ - дополнительная индукция, которая зависит от магнитных свойств данного вещества. Величина В^/ пропорциональна магнитному моменту единицы объема вещества J, т.е. В^/ = μ ₀J. Магнитный момент единицы объема вещества J называется намагниченностью. Намагниченность, так же как и напряженность магнитного поля, измеряется в единицах (А/м).

Магнитные свойства различных веществ обусловлены магнитными свойствами составляющих их частиц, т.е. атомов или молекул. Рассмотрим для простоты модель одноэлектронного атома, в котором электрон движется вокруг ядра по круговой орбите.

Рисунок 1 Движение электрона в атоме: - орбитальный магнитный момент; - орбитальный механический

момент электрона

Движение заряда по круговой орбите эквивалентно круговому току I , а круговой ток, как известно, обладает магнитным моментом, равным

= I S, (2)

где I - сила тока, S = π r² - площадь круга, который обтекает ток I. Если электрон делает один оборот вокруг ядра за время T, то силу эквивалентного тока I можно определить по формуле:

(3)

где w_о – угловая частота вращения электрона вокруг ядра , e – заряд электрона. Подставляя (3) в (2) для орбитального магнитного момента электрона, получим:

P_m_{, орб.} = , (4)

где r – радиус орбиты электрона, n - частота вращения электрона по орбите.

С другой стороны, движущийся по орбите электрон обладает механическим моментом импульса , модуль которого равен

, (5)

где . Вектор (его направление так же определяется по правилу правого винта) называется орбитальным механическим моментом электрона.

Из рисунка 1 следует, что направление и противоположны, поэтому, учитывая выражение (4) и (5) получим

, (6)

где величина равная называется гиромагнитным отношением орбитальных моментов. Это отношение, определяемое универсальными постоянными, одинаково для любой орбиты, хотя для разных орбит значения u и r различны.

Магнитный момент P_m_орб. обусловлен орбитальным движением электрона вокруг ядра и поэтому называется орбитальным магнитным моментом.

Всякая элементарная частица наряду с массой и зарядом характеризуется еще и собственным магнитным моментом, который является внутренним свойством частицы. Этот магнитный момент называется спиновым магнитным моментом (Р_m_,_s). Спиновым магнитным моментом обладают такие элементарные частицы, как электрон, протон, нейтрон и др. Следовательно, магнитный момент электрона, вращающегося вокруг ядра равен векторной сумме вектора орбитального P_m_{, орб.} и вектора спинового Р_m_,_s магнитных моментов. А у многоэлектронного атома магнитный момент определяется как геометрическая сумма векторов орбитальных магнитных моментов электронов, спиновых магнитных моментов электронов и спиновых магнитных моментов нуклонов (т.е. протонов и нейтронов ядра P_m_{, я}). Однако спиновый магнитный момент нуклонов в тысячи раз меньше спинового магнитного момента электрона. Поэтому при рассмотрении многих вопросов величинами Р_m_{, я} можно пренебречь.

Лабораторная работа №6

Осциллографическим методом

Цель и задачи работы: Изучение кривой намагничивания и петли гистерезиса ферромагнетиков.

Общие сведения

Существует ряд веществ, которые легко намагничиваются до насыщения в сравнительно слабых полях (H = 10² ÷ 10⁴ А/м), т.е. в полях, намного меньших, чем поля насыщения парамагнетиков, такие вещества называются ферромагнетиками. В отсутствие внешнего магнитного поля ферромагнетик состоит из большого множества областей, называемых доменами, внутри которых магнитные моменты атомов расположены строго параллельно (т.е. домены в отсутствие внешнего поля намагничены до насыщения). Разбиение ферромагнетика на домены происходит так, что суммарный магнитный момент всех доменов тела равен нулю (рисунок 1). Размеры доменов зависят от чистоты материала, размеров исследуемого образца и достигают порядка 10^-7 – 10^{-4 м.}

Рисунок 1 Расположение магнитных доменов ферромагнетика в отсутствие внешнего магнитного поля

В общем случае критерий ферромагнетизма сводится к следующим двум условиям: 1) у атома должна существовать незаполненная внутренняя электронная подоболочка; 2) радиусы этих подоболочек должны быть малы по сравнению с расстоянием между ядрами соседних атомов или ионов.

При выполнении этих условий между ближайшими атомами возникает положительное обменное взаимодействие, которое и приводит к параллельной ориентации магнитных моментов соседних атомов. Обменное взаимодействие имеет электростатическую природу. Оно характеризует частоту перемены мест (обмена) двух электронов соседних атомов, находящихся в незаполненной внутренней подоболочке. Величина обменного взаимодействия существенно зависит от расстояния между атомами, резко (экспоненциально) уменьшаясь при удалении атомов друг от друга на расстояния, превосходящие размер атома.

Вышеперечисленным двум условиям удовлетворяют такие переходные элементы (т.е. элементы с незаполненными внутренними подоболочками) как Fe, Co, Ni, Gd (железо, кобальт, никель, гадолиний) и многочисленные сплавы и соединения на основе этих металлов.

Рассмотрим свойства ферромагнитного тела в присутствии внешнего магнитного поля. Зависимость намагниченности тела от напряженности магнитного поля называется кривой намагничивания. На рисунке 2 приведена типичная кривая намагничивания для ферромагнетиков (петля гистерезиса). С увеличением поля намагниченность сначала растет медленно, а потом начинается резкий рост: при незначительном увеличении магнитного поля намагниченность возрастает в десятки раз. Затем рост намагниченности снова замедляется и наступает так называемое насыщение намагниченности, т.е. при дальнейшем увеличении напряженности поля намагниченность практически не меняется.

Рисунок 2 Петля гистерезиса для ферромагнетика

Главную часть кривой намагничивания можно разделить на ряд участков. На участке OA изменение намагниченности обусловлено обратимым смещением доменных границ: домены, магнитные моменты которых образуют меньшие углы с направлением поля, возрастают по объему за счет тех доменов, магнитные моменты которых совпадают с направлением поля.

Если снова уменьшить магнитное поле до нуля, то в образце возникает первоначальное распределение доменов. Поэтому участок кривой намагничивания ОА называется областью обратимых смещений доменных границ. На участке АВ кривая намагничивания имеет максимальную крутизну. Этот участок характеризуется интенсивным протеканием процесса необратимого смещения доменных границ.

На участке ВС смещения доменных границ в основном закончены, и намагничивание осуществляется путем вращения магнитных моментов отдельных доменов к направлению внешнего магнитного поля. На участке СД изменение намагниченности уже практически не происходит, так как магнитные моменты атомов всего тела направлены вдоль поля. Эта область называется областью насыщения намагниченности, а соответствующее значение намагниченности называется намагниченностью насыщения (оно определяется линейным экстраполированием участка СД кривой намагничивания к нулевому полю).

Если магнитное поле уменьшить от значений соответствующих магнитному насыщению образца, намагниченность будет уменьшаться не по кривой СВАО (рисунок 2), а вдоль СЕ так, что при Н = 0 намагниченность не равна нулю. Отставание намагниченности от внешнего поля называется магнитным гистерезисом.

Лабораторная работа №7

Индукционным методом

Цель и задачи работы: Изучение свойств магнитных материалов, определение температуры Кюри ферромагнетиков.

Общие сведения

Магнитная восприимчивость ферромагнетиков зависит от температуры. На рисунке 1 приведена зависимость магнитной восприимчивости от температуры, снятой в слабом магнитном поле (~ 100 А/м). Видно, что при некоторой температуре Т_с магнитная восприимчивость ферромагнетика достигает максимума. Эта температура Т_с называется температурой (точкой) Кюри. Выше температуры Кюри вещество становится парамагнетиком. Для различных ферромагнетиков температуры Кюри различны. По величине Т_с можно определить энергию обменного взаимодействия:

E_обм = kТ_с,

где k – постоянная Больцмана.

Рисунок 1 Зависимость магнитной восприимчивости

от температуры

Следовательно, температура Кюри – это такая температура, ниже которой магнитные моменты атомов ферромагнетика, благодаря обменному взаимодействию, выстраиваются параллельно друг другу. Однако, такая ориентация магнитных моментов атомов всего тела в отсутствии внешнего магнитного поля энергетически невыгодна. И поэтому ферромагнетик самопроизвольно разбивается на отдельные домены так, что суммарная намагниченность тела равна нулю.

Рисунок 2 Зависимость вектора намагниченности

от температуры

Если ферромагнетик поместить во внешнее магнитное поле, то он легко намагничивается до насыщения. Величина намагниченности насыщения J_S зависит от температуры: с повышением температуры она монотонно уменьшается и достигает нуля при Т = Т_с (рисунок 2).

Для различных магнитных материалов, используемых в технике, кривая намагничивания и петля гистерезиса могут сильно различаться. Для примера на рисунке 3 изображены прямоугольная (а) и «безгистерезисная» (б) петли гистерезиса.

В первом случае кривая намагничивания отсутствует, во втором случае потери на перемагничивание практически равны нулю. Материалы с петлей гистерезиса близкой к прямоугольной используют для изготовления постоянных магнитов; а материалы с «безгистерезисной» петлей – в качестве магнитопроводов в некоторых электрических машинах, трансформаторах и т.д.

Рисунок 3 Виды гистерезиса:

а - магнитожесткие вещества;

б - магнитомягкие вещества

На практике ферромагнитные вещества чаще всего характеризуются не намагниченностью J, а индукцией В, которая определяется по формуле

, (1)

где

- намагниченность вещества равное

c - магнитная восприимчивость вещества.

B = µ₀ H (1 + ). (2)

Обозначив 1 + = µ и формулу (1) перепишем в виде:

B = µµ₀ H, (3)

где µ - называется относительной магнитной проницаемостью вещества.

Библиографический список

1. Грабовский Р.И. Курс физики. – СПб.: Лань, 2002. 608с.

2. Трофимова Т.И. Курс физики. – М.: Издательский центр «Академия», 2005. 560с.

3. Савельев И.В. Курс общей физики. В 5 кн. Кн.2. Электричество и магнетизм. – М.: Наука. 1998. -336 с.

Лицензия РБ на издательскую деятельность № 0261 от 10 апреля 1998 года.

Подписано в печать_______________2006 г. Формат 60х84. Бумага типографская. Гарнитура Таймс. Усл. печ. л.___________. Усл. изд. л._____________.

Тираж____________ экз. Заказ № _______________.

Издательство Башкирского государственного аграрного университета.

Типография Башкирского государственного аграрного университета.

Адрес издательства и типографии: 450001, г. Уфа, ул. 50 лет Октября, 34

МИНИСТЕРСТВО СЕЛЬСКОГО ХОЗЯЙСТВА РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

Кафедра физики

ЕН.Ф. 03 ФИЗИКА

ЕН.Ф. 03 ФИЗИКА И БИОФИЗИКА

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ

ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ

ЧАСТЬ 2 МАГНИТНОЕ ПОЛЕ

Уфа 2006

УДК 537

ББК 22.33

Л 12

Составитель: доцент Фазлаев В.Х.

Рецензент: доцент кафедры Электрических машин и электрооборудования Нигматулин Ф.Г.

Ответственный за выпуск: заведующий кафедрой физики Юмагужин Р.Ю.

ОГЛАВЛЕНИЕ

	Введение
	Лабораторная работа №1 Определение горизонтальной составляющей вектора индукции магнитного поля Земли
	Лабораторная работа №2 Электромагнитная индукция. Определение индуктивности и взаимной индуктивности катушек
	Лабораторная работа №3 Изучение закона Ома для переменного тока
	Лабораторная работа №4 Определение удельного заряда электрона методом фокусировки в магнитном поле
	Лабораторная работа №5 Исследование процесса намагничивания и перемагничивания ферромагнетиков по методу А.Г. Столетова
	Лабораторная работа №6 Исследование кривой намагничивания и петли гистерезиса ферромагнетиков осциллографическим методом
	Лабораторная работа №7 Определение температуры Кюри ферромагнетиков индукционным методом
	Библиографический список

Введение

Лабораторный практикум «Электричество и магнетизм»

часть 2 Магнитное поле, предназначен для студентов очного и заочного отделений всех специальностей.

Лабораторная работа №1

Определение горизонтальной составляющей вектора

12 3 Следующая ⇒