Каретников И.А., Соловьев А.К., Чарыков Н.А.

Стр 1 из 7Следующая ⇒

Транзисторные ключи. Лабораторные работы № 1 – 7: Методическое пособие по курсу " Электронные цепи и микросхемотехника" для студентов, обучающихся по направлению " Электроника и микроэлектроника" / Под ред. И.А. Каретникова – М.: Издательство МЭИ, 2009. – 62 с.

Рассмотрена работа ключей, как на биполярных, так и на полевых транзисторах. Изучается их работа на активную, активно-емкостную и активно-индуктивную нагрузки. Изложены способы и методы оценки параметров ключей, как в статическом, так и в динамическом режимах работы. Определенное внимание уделено работе и оценке параметров ключей ( логических элементов) на КМОП -транзисторах.

Пособие предназначено для подготовки бакалавров и дипломированных инженеров по электронике.

Продолжительность лабораторных занятий – 4 часа.

Лабораторная работа № 1

СТАТИЧЕСКИЙ РЕЖИМ РАБОТЫ КЛЮЧА

НА БИПОЛЯРНОМ ТРАНЗИСТОРЕ

Цель работы — изучение статических характеристик и параметров ключа на биполярном транзисторе.

Основой цифровых (логических) интегральных микросхем (ИС) на биполярных транзисторах является ключевой каскад на основе кремниевого n-p-n - транзистора, изображенного на рис. 1.1, а. В логических ИС этот каскад осуществляет логическую операцию инверсии логического сигнала, откуда вытекает другое название этого каскада — инвертор.

Рис. 1.1. Схема ключа на биполярном транзисторе (а). Перемещение рабочей точки по семейству: б – выходных характеристик; в – входных характеристик.

Для транзисторного ключа в статическом режиме работы характерны два состояния: либо он закрыт — в цепи коллектора ток практически отсутствует, либо ключ открыт — при этом падение напряжения на транзисторе мало, и в цепи коллектора протекает максимально возможный ток.

Качественный анализ работы схемы можно осуществить, используя семейство статических выходных и входных характеристик транзистора (рис. 1.1, 6, в).

При напряжении генератора E_Г< U* ток базы крайне мал (рис. 1.1, в), ток коллектора практически отсутствует, и ключ закрыт, а напряжение на выходе схемы близко к напряжению источника питания Е_К (точка А на рис. 1.1, 6).

При напряжении генератора Е_Г> U* возникает заметный ток базы. U* для кремниевого транзистора составляет 0, 6—0, 7 В.

Это приводит к появлению тока коллектора. Транзистор переходит в активный режим работы. При увеличении Е_Г ток базы возрастает, возрастает ток коллектора, и рабочая точка перемещается по линии статической нагрузки (точка В, рис. 1.1, б) так, что напряжение на выходе ключа уменьшается.

Увеличение тока базы выше I_БН= I_КН / b приводит к тому, что транзистор переходит в режим насыщения (точка С, рис. 1.1, б). При дальнейшем росте тока базы увеличение тока коллектора не происходит. Он определяется внешним элементом — резистором R_К. Выходное напряжение ключа становится минимальным (U_КЭН), а ток ключа
I_КН = (E_К - U_КЭН)/R_К максимальным. Рассмотренная зависимость U_ВЫХ(E_Г) называется передаточной характеристикой ключа. Она изображена
на рис. 1.2, а.

Рис. 1.2 Передаточная характеристика ключа (а), его схема замещения (б)

Для проведения количественных расчетов биполярный транзистор заменяют моделью, описывающей его электрические свойства. Для этой цели наиболее часто используют модель Эберса—Молла (МЭМ) (схема МЭМ на рис.1.2, б выделена штриховой линией). Токи транзистора в соответствии с МЭМ определяются выражениями

I_Э = I₁ - a_II₂; I₁= I_Э₀'(exp(U_БЭ/ mj_T) - 1); (1.1)

I_К = a_NI₁– I₂; I₂=I_К₀'(exp(U_БК/ mj_T) - l),

где a_N, a_I — нормальный и инверсный коэффициенты передачи тока эмиттера; I_Э0', I_К0' — токи насыщения (тепловые токи) эмиттерного и коллекторного переходов; j_T = KT/q — температурный потенциал; K/q = 8, 6167× 10^–5 В/К —приведенная постоянная Больцмана; Т — абсолютная температура; (j_T = 25, 8 мВ при T = 300 К), m – коэффициент, учитывающий характер генерационно-рекомбинационных процессов в
p-n – переходе (1 £ m £ 2). В состав эквивалентной схемы МЭМ введено омическое сопротивление базы r_Б и могут быть введены омические сопротивления (сопротивления растекания) эмиттера r_ЭS, и коллектора r_КS (на схеме не показаны), включенные последовательно в цепь эмиттера и коллектора, соответственно. Коэффициенты a_N и a_I связаны с нормальным и инверсным коэффициентами передачи тока базы b_N и b_I:

a = b / (b + l) или b = a / (1 - a). (1.2)

Таким образом, величины I_Э0', I_K0', a_N, a_I, (или b_N, b_I), r_Б(и r_ЭS, r_KS, ), m являются параметрами МЭМ. Между параметрами МЭМ выполняется соотношение

a_N I_Э₀' = a_I I_K0'.(1.3)

Типичные значения параметров МЭМ для биполярных кремниевых транзисторов ИС могут лежать в диапазоне: I_Э0' и I_K0' от 10^-16 до 10^-9 А; b_N от 10 до 100; a_I от 0, 01 до 0, 2; r_Б от 50 до 500 Ом. Значения Е_К составляют 3, 5—10В, а типичные значения тока коллектора в открытом состоянии ключа (I_КН) составляют 0, 1—10 мА, что намного больше значений I_Э0' и I_K0' в рабочем диапазоне температур.

Рассмотрим количественные соотношения, характеризующие входную I_Б(E_Г) и передаточную U_ВЫХ(E_Г) характеристики ключевого каскада.

Для закрытого состояния транзистора характерно обратное смещение как эмиттерного, так и коллекторного переходов, U_БЭ< 0 и U_БК< 0, (если иметь в виду n-p-n - транзистор! ). Инжекция неосновных носителей эмиттерным переходом отсутствует, что также практически имеет место в кремниевом транзисторе при U_БЭ< U*. Решение уравнения модели Эберса—Молла позволяет определить токи транзистора

I _К = I_K0 = I_K0' (1 - a_N a_I),

I _Э @ I _K0 b_I / b_N, (1.4)

I _Б @ - I_K0.

В соответствии с этим упрощенная эквивалентная схема замещения транзистора в закрытом состоянии может быть представлена генератором тока I_К0, включенным между коллектором и базой (рис. 1.3, а). Цепь эмиттера можно считать разомкнутой, т. к. b_I / b_N < < l.

При работе транзистора в активном режиме, когда U_БЭ> 0, U_БК< 0, из (1.1) можно получить

I_Э= I_Э0'(exp(U_БЭ/ mj_T) - 1) + a_N I_Э0',

I_К = a_N I_Э₀'(exp(U_БЭ/ mj_T) - 1) + I_K0', (1.5)

I_Б = I_Э - I_К = (1 - a_N)I_Э₀'(exp(U_БЭ/ mj_T) - 1) - I_K0'(1 - a_I).

Соответственно эквивалентная схема замещения транзистора в активном режиме (рис. 1.3, б) представлена прямо включенным эмиттерным переходом, коллекторная цепь представлена генераторами тока I_K0 и a_NI_Э.

Ток коллектора практически не зависит от напряжения U_К, а определяется током эмиттера или связанным с ним током базы.

Рис. 1.3. Схемы замещения транзистора при работе: а – в режиме отсечки; б – в активной области; в –, г – в режиме насыщения.

Ввиду малости вторых членов в (1.5) в дальнейшем ими можно пренебречь.

Уравнения второго закона Кирхгофа для входной и выходной цепи (рис. 1.2, б) определяется как

E_Г=I_Б(R_Б+r_Б) +U_БЭ= I_БR_Б + U_ВХ, (1.6)

E_К = U_ВЫХ + I_КR_К @ U_ВЫХ + a_NI_ЭR_К = U_ВЫХ + b_NI_БR_К, (1.7)

где U_ВЫХ = U_КЭ.

Уравнение (1.6) позволяет установить связь между напряжением E_Г и током I_Б, то-есть определяет входную характеристику ключа при работе транзистора в активном режиме. Задавая в (1.7) значения тока коллектора в пределах активного режима работы (I_K0< I_K< I_КН), определяют значение U_ВЫХ. Затем для выбранного I_К определяем ток I_Б и U_БЭ, и в соответствии с (1.6) вычисляем значение Е_Г. Полученная таким образом зависимость U_ВЫХ(E_Г) описывает часть передаточной характеристики при изменении E_Г от ~ U* до значения, соответствующего точке С (рис. 1.2, а).

Для насыщенного состояния транзистора характерно прямое смещение как эмиттерного, так и коллекторного переходов, U_БЭ> 0, U_БК> 0. Решение уравнений модели Эберса—Молла в таком случае дает возможность определить падение напряжения на двух встречно включенных p-n-переходах

U_КЭ = U_БЭ - U_БК = mj_T ln ( (I_Б + I_КН / (b_I + 1)) / (I_Б – I_КН /b_N)). (1.8)

Напряжение U_КЭ составляет 30—70 мВ при типичных значениях коэффициентов усиления по току – b_N = 50—100, b_I = 0, 5—4, (a_I = 0, 3—0, 8), характерных для кремниевых транзисторов ИС, выполненных по планарной технологии. С ростом тока базы U_КЭ уменьшается и стремится к величине U_КЭ mj_T ln ( ).

Ток, проходящий через насыщенный транзистор, создает падение напряжения не только на двух встречно включенных p-n -переходах, но также и на распределенном сопротивлении тела коллектора r_КS. Таким образом, полное падение напряжения на насыщенном транзисторе

определяется выражением

U_КЭН = U_КЭ + I_КН r_КS. (1.9)

Поэтому напряжение U_КЭН зависит от тока коллектора и возрастает с его увеличением.

Эквивалентную схему замещения транзистора в насыщенном состоянии можно представить схемой (рис. 1.3, в). Необходимо, отметить, что для маломощных ключей U_КЭН, как правило, меньше U*. Если E_К> > U*, U_КЭН, то при оценочных расчетах можно считать, что потенциалы коллектора и базы примерно равны нулю и эквивалентная схема замещения насыщенного транзистора упрощается (рис. 1.3, г). Говорят, что транзистор “стягивается в точку”. На передаточной характеристике (рис. 1.2, а) насыщенному состоянию ключа соответствует участок низкого потенциала (U_ВЫХ @ 0.1В), практически слабо зависящий от напряжения E_Г.

12 3 4 5 6 7 Следующая ⇒