Сверхпереходные ЭДС и сопротивления

В начальный момент синхронные машины без демпферных обмоток вводят в схему замещения своими переходными ЭДС E΄ и сопротивлениями , синхронные машины с демпферными обмотками вводятся сверхпереходными ЭДС E² и сопротивлениями X² _d. Сверхпереходные ЭДС синхронных генераторов , синхронных двигателей , работающих в режиме перевозбуждения и синхронных компенсаторов (СК) определяют по выражениям:

=

или

= U₀ + I₀ sinj₀.

Сверхпереходные ЭДС синхронных двигателей , работающих в режиме недовозбуждения определяют по формуле:

=

или

E² _дв = U_0дв - I_0двX² _d sinj₀. (2.5)

где , , - параметры доаварийного режима на зажимах асинхронного двигателя, о.е.

Переходные ЭДС синхронных машин определяются также как сверхпереходные, только в формулы ЭДС вводятся переходные сопротивления. При отсутствии необходимых данных о доаварийном режиме принимают средние значения ЭДС и сопротивлений [2]. Для обобщенной нагрузки при номинальных условиях значения ЭДС и сопротивления в системе относительных единиц принимают соответственно равными = 0, 85 и = 0, 35.

Если доаварийным режимом является холостой ход, то нагрузка в схеме отсутствует, а ЭДС всех генераторов и СК принимают = U₀ = 1.

Начальное значение периодической составляющей тока КЗ в радиальной ветви I_по, о.е., содержащей сверхпереходную ЭДС , о.е., и эквивалентное сопротивление Z_э, о.е., определяется по формуле

I_по = ,

где I_б - базисный ток ступени напряжения, где находится точка КЗ, кА.

Пуск двигателя можно рассматривать как возникновение трехфазного короткого замыкания за сопротивлением двигателя.

Порядок расчета тока в начальный момент КЗ:

1) составляется схема замещения, в которую генераторы вводятся ЭДС или и сопротивлениями соответственно или ;

2) схема замещения преобразуется относительно точки короткого замыкания к простейшему виду и находится начальный ток в месте КЗ;

3) определяются токи в ветвях схемы.

Периодическая составляющая тока КЗ от источника питания бесконечной мощности I_пtс в произвольный момент времени t считается не зависящей от времени и равной начальному значению I_пtс = I_пос.

На рис.1. показана векторная диаграмма неявнополюсной синхронной машины при нагрузке ее с отстающим током. Вектор Е^’_q cовпадает с вектором Е_q и по величине меньше его на величину I_d(X_d – X^’_d). Оставаясь неизменной в начальный момент внезапного нарушения режима, переходная ЭДС Е^’_q позволяет связать предшествующий режим с новым (от внезапного изменения) режимом машины, в чем заключается ее практическая ценность. Переходная ЭДС позволяет оценить внезапный переход от одного режима к другому.

q Eq jId(xd-x’d) E’q E’ Uгq jI x’d Uг d jI xc Iа Uс I Id

Рис.1. Векторная диаграмма неявнополюсной синхронной машины

Характерным параметром синхронной машины является продольная переходная реактивность

которая указывается в паспортных данных машины.

Для самостоятельного изучения - тема: Определение максимальных мгновенных и действующих значений

Лекция 7

УРАВНЕНИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПЕРЕХОДНОГО ПРОЦЕССА

СИНХРОННОЙ МАШИНЫ

 

Переходный процесс в электрической машине может быть описан системой дифференциальных уравнений. Выбор системы координат определяется конкретными условиями решаемой задачи.

Дифференциальные уравнения равновесия ЭДС и падений напряжений в каждой из обмоток статора (А, В, С) и ротора (f):

U_А = - - R_Аi_А; U_В = - – R_Вi_В; U_С = - – R_Сi_С;

U_f = + R_fi_f,

где R_А, R_В, R_С, R_f – активные сопротивления контуров фаз А, В, С и обмотки возбуждения; Ψ _А, Ψ _В, Ψ _С, Ψ _f - результирующие потокосцепления контуров фаз А, В, С и обмотки возбуждения.

Потокосцепление обмотки фазы А выражается уравнением:

Ψ _А = L_Аi_А + M_АВi_В + M_АСi_С + M_Аfi_f,

Ψ _В = M_ВАi_А + L_Вi_В + M_ВСi_С + M_Вfi_f,

Ψ _С = M_САi_А + M_СВi_В +L_Сi_С + M_Сfi_f,

Ψ _f = M_fAi_A + M_fBi_B + M_fCi_C + L_fi_f,

где L_А, L_В, L_С, – коэффициент самоиндукции обмотки фаз А, В, С; M_АВ, M_ВА, M_СА, M_СВ, M_СА, M_ВС, - коэффициент взаимоиндукции обмоток фаз А, В и С; M_Аf - коэффициент взаимоиндукции обмотки фазы А и обмотки возбуждения.

Во вращающейся машине коэффициенты L и M не являются постоянными коэффициентами и зависят от положения ротора относительно обмоток статора и, следовательно, являются функциями времени.

Закон изменения взаимных индуктивностей между обмоткой возбуждения и каждой фазной обмоткой статора выражается синусоидальной функцией.

М_Аf = М_fА = М_Аfсоsγ

где γ – угол между магнитной осью фазы А и продольной осью ротора d.

Индуктивность обмотки фазы А определяют как

L_А = l₀ + l₂соs2γ

Взаимная индуктивность М_АВ = m₀ + m₂соs2(γ - π /3)

где l₀ и m₀ – постоянные составляющие соответствующих индуктивностей;

l₂ и m₂ – амплитуды вторых гармоник тех же индуктивностей.

Коэффииценты l₀ и m₀ и l₂можно выразить через индуктивности, которыми характеризуется синхронная машина

l₀ = ; l₂ = ;

Систему дифференциальных уравнений с переменными коэффициентами решить очень сложно. Для её решения существуют несколько способов. Мгновенные значения фазных величин (U, Ψ , i) можно получить как проекции фазных векторов на неподвижную ось времени t или как проекции обобщенного вектора f на неподвижные магнитные оси фаз А, В и С. Вектор f в общем случае может характеризовать фазные величины, изменяющиеся во времени по произвольному закону. Представление трехфазной системы векторов обобщенным вектором упрощает выражение связи между статором и ротором, что позволяет в дифференциальных уравнениях переходного процесса освободится от переменных коэффициентов.

ЗАМЕНА ПЕРЕМЕННЫХ

Представление фазных величин f_А, f_В, f_С через обобщенный вектор f возможно при условии:

f_А + f_В + f_С = 0.

Если сумма фазных переменных не равна нулю, то её целесообразно выразить через новое переменное f₀: f_А + f_В + f_С = 3f₀. Нулевая составляющая во всех фазах одинакова и тождественна составляющей нулевой последовательности. Фазные переменные, выраженные через обобщенный вектор:

f_А = fcosα ; f_В = fcos(α - 2π /3); f_В = fcos(α + 2π /3),

где α - угол между векторами f_А и f (Рис.1)

 

Рис.1. Обобщенный вектор трехфазной системы

 

Обобщенный вектор можно определить как

f²_А + f²_В + f²_С = (3/2) f²,

Откуда

f

Обобщенный вектор можно выразить и в двухосной системе координат. В качестве последней удобно выбрать декартовые ортогональные координаты х и у или d и q (cовмещенные с магнитными осями ротора генератора, рис.2.).

Преобразование координат соответствует замене переменных. Проекции вектора f на оси х и у:

f_Х = fcos(θ - α ); f_У = fsin(θ - α ),

где θ - угол между магнитной осью фазы А и осью Х.

А d q f fA α fd γ     fq     В С

Рис.2. Преобразование координат

Применение новой системы координат сокращает переменные коэффициенты. Упрощения можно достичь, используя декартову систему координат, жестко связанную с ротором синхронной машины d, q и 0. Поскольку фазные обмотки, расположенные в осях d, q, неподвижны относительно ротора, индуктивности такой машины постоянны. Фазные переменные в системе координат d, q и 0:

f_А = cosγ + sinγ + f₀;

f_В = cos(γ - 2π /3) + sin(γ - 2π /3) + f₀;

f_С = cos(γ + 2π /3) + sin(γ + 2π /3) + f₀,

где γ = ω _сt + γ ₀ – угол, характеризующий положение ротора в пространстве; ω _с - синхронная угловая скорость, γ ₀ - начальный угол.

Фазные переменные напряжения, тока в системе координат d, q и 0:

U_А = cosγ + sinγ + U₀;

i_А = cos(γ - 2π /3) + sin(γ - 2π /3) + i₀;

Ψ _А = Ψ _dcos(γ + 2π /3) + Ψ _qsin(γ + 2π /3) +Ψ ₀.

Подставляя фазные переменные в дифференциальное уравнение равновесия обмотки фазы А получим уравнения Парка-Горева

= - – Ψ _q – R ; (1)

= - + Ψ _d – R ;

= - – R ,

где , , – ЭДС трансформации, вызывается изменением величин потокосцеплений; Ψ _q , Ψ _d – ЭДС вращения (скольжения).

Потокосцепления в системе относительных единиц равны

где - индуктивность и индуктивное сопротивление нулевой последовательности машины.

Таким образом переход к новым переменным в координатах d, q, 0 позволил преобразовать систему дифференциальных уравнений равновесия ЭДС и падений напряжений, где все коэффициенты постоянны.

Уравнения (1) выражают основу теории двух реакций синхронной машины при электромагнитном переходной процессе.

 

Для самостоятельного изучения - тема: Схемы замещения синхронной машины в продольной и поперечной осях ротора для начального момента переходного процесса

Лекция 8

⇐ Предыдущая12345678910Следующая ⇒

Поделиться:

Популярное:

1. Взаимодействие групп мышц при разных сопротивлениях
2. ВЛИЯНИЕ СТРУКТУРЫ МЕТАЛЛА НА ВЕЛИЧИНУ УДЕЛЬНОГО ЭЛЕКТРОСОПРОТИВЛЕНИЯ
3. ГАЛЬВАНИЧЕСКИЕ ЭЛЕМЕНТЫ. ЭДС.
4. Датчики температуры. Термочувствительные преобразователи сопротивления (терморезисторы)
5. Диагностика сил сопротивления изменениям и их преодоление.
6. Для этого режима сопротивления схем замещения
7. Измерение сопротивления асимметрии
8. ИСТОЧНИК ЭДС И ИСТОЧНИК ТОКА
9. Каротаж сопротивления нефокусированными зондами
10. Методы измерения сопротивления постоянному току
11. Методы описания и представления синусоидального тока, ЭДС и напряжения
12. Основная бычья линия поддержки. Основная медвежья линия сопротивления