Законы постоянного тока. Сторонние силы

⇐ ПредыдущаяСтр 4 из 7Следующая ⇒

Для поддержания в цепи постоянного тока проводимости необходимо, чтобы на носителя заряда действовали не только кулоновские силы, но также ещё и иные, не электростатические (сторонние) силы. Под действием сторонних сил носители заряда движутся внутри источника электрической энергии против сил электростатического поля, так что на концах внешней части цепи поддерживается постоянная разность потенциалов.

Для стационарных токов (сила тока не изменяется с течением времени) справедливо следующее.

Сила тока через замкнутую поверхность равна нулю:

Данное соотношение является условием стационарности электрического тока и математической формулировкой закона сохранения электрического заряда.

В электрической цепи справедлив закон Ома, определяющий плотность электрического тока (в дифференциальной форме) или силу тока (в интегральной форме).

В произвольной точке участка электрической цепи, содержащей источник электрической энергии (неоднородный участок), существует электростатическое поле кулоновских сил с напряжённостью _кул. и поле сторонних сил с напряжённостью _стор.= _стор..

Закон Ома (дифференциальная форма)

Плотность электрического тока пропорциональна результирующей напряженности поля кулоновских и сторонних сил:

( _кул.+ _стор.),

где r – удельное сопротивление проводника.

Для большинства металлических проводников удельное сопротивление зависит от температуры по линейному закону

где a – температурный коэффициент сопротивления, град^-1, r_о – удельное сопротивление при температуре 0^оС, t^о – температура проводника, ^оС.

Разность потенциалов на участке электрической цепи численно равна работе, которую совершают кулоновские силы при перемещении положительного единичного заряда по участку цепи из точки 1 в точку 2:

_кул× d =(j₁ - j₂).

Электродвижущая сила источника тока (ЭДС) e₁₂ равна работе, совершаемой сторонними силами при перемещении положительного единичного заряда по участку цепи из точки 1 в точку 2:

_стор.× d .

НапряжениемU₁₂ называется физическая величина, численно равная работе, совершаемой результирующим полем кулоновских и сторонних сил при перемещении вдоль цепи из точки 1 в точку 2 положительного единичного заряда:

_кул. + _стор.)× d = .

Сопротивлением R₁₂ участка цепи между точками 1 и 2 называется интеграл

где S – сечение проводника в месте расположения элемента проводника dl.

Если r = const и S = const, то

где l₁₂ – длина проводника между точками 1 и 2.

Закон Ома (интегральная форма) для неоднородного участка цепи

Сила электрического тока пропорциональна напряжению на участке цепи и обратно пропорциональна его сопротивлению:

Закон Ома для замкнутой электрической цепи

где e – алгебраическая сумма всех ЭДС, приложенных в цепи; R – эквивалентное внешнее (по отношению к ЭДС) сопротивление; r – эквивалентное сопротивление всех ЭДС.

При прохождении электрического тока по проводникам они нагреваются. Закон Джоуля – Ленца (интегральная форма)

Количество теплоты dQ, выделяющееся в проводнике за малое время dt, пропорционально квадрату силы тока I, электрическому сопротивлению R проводника и промежутку времени:

dQ = I²Rdt = (IU)dt = (U²/ R)dt,

где U = IR – напряжение на проводнике.

Количество тепла, выделяющееся в проводнике за конечный промежуток времени (от t₁ до t₂):

если I = const, то Q = I²R (t₂ - t₁).

Дифференциальная форма закона Джоуля – Ленца

Плотность тепловой мощности (удельная тепловая мощность) пропорциональна квадрату плотности тока и удельному сопротивлению:

1.14. Правила Кирхгофа

Первое правило Кирхгофа (правило узлов ) –алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле, равна нулю:

где n – число проводников, сходящихся в узле, I _k – ток в k-ом проводнике (рис. 1.8).

Положительными считаются токи, подходящие к узлу (токи I₁, I₃), отрицательными – токи, отходящие от узла (токи I₂, I₄, I₅), или наоборот.

Второе правило Кирхгофа (правило контуров) – в любом замкнутом контуре, произвольно выбранном в разветвлённой электрической цепи, алгебраическая сумма напряжений на соответствующих участках этого контура равна алгебраической сумме ЭДС в контуре:

Для применения второго правила Кирхгофа выбирается определённое направление обхода контура (по часовой стрелке или против неё). Положительными считаются токи, направления которых совпадает с направлением обхода контура. ЭДС источников считаются положительными, если они создают токи, совпадающие по направлению с направлением обхода контура.

Примеры решения задач

1. Прямая бесконечная нить, равномерно заряженная электричеством с линейной плотностью t₁ =3× 10^-7Кл/м, и отрезок длиной l=20 см, равномерно заряженный электричеством с линейной плотностью t₂ =2× 10^-7 Кл/м, расположены в одной плоскости перпендикулярно друг к другу на расстоянии r₀ = 10 см. Определить силу взаимодействия между ними.

Решение

В задаче рассматривается взаимодействие распределённых зарядов, поэтому для нахождения силы F следует воспользоваться соотношением:

. (1)

Нить создаёт вокруг себя электростатическое поле, в котором находится заряд, распределённый на отрезке длины l. Если выделить на этом отрезке малый участок длиной dr, то находящийся на нём заряд

dq = t₂dr (2)

можно считать точечным и рассматривать dF как силу, действующую со стороны электрического поля нити на dq. – вектор напряжённости поля нити в месте нахождения электрического заряда dq. Электрическое поле равномерно заряженной нити определяется выражением

. (3)

Выражение (1) можно переписать в скалярной форме, учитывая, что векторы и параллельны:

dF = Edq. (4)

Подставив (2) и (3) в (4), получим

. (5)

Для нахождения результирующей силы, действующей на отрезок нити с зарядом q₂ со стороны поля прямой бесконечной нити, проинтегрируем выражение (5) в пределах от r₀ до (r₀+l):

. (6)

После подстановки числовых значений получим

2. Полый стеклянный шар несёт равномерно распределённый по объёму заряд. Его объёмная плотность r=100 нКл/м³. Внутренний радиус шара R₁ =5 см, а наружный R₂=10 см. Найти напряжённость электрического поля на расстоянии: а) r₁=3 см; б) r₂ =6 см; в) r₃ =12 см от центра шара.

Решение

Так как заряд шара распределён в пространстве симметрично относительно центра шара О, то и электрическое поле симметрично относительно этой точки. Это позволяет применить для решения задачи метод Гаусса. Из симметрии задачи следует, что вектор направлен вдоль и зависит только от расстояния до центра шара r. Выберем гауссову поверхность в виде сферы, переменного радиуса r с центром в точке О. Учтем, что модуль напряжённости поля шара одинаков во всех точках этой поверхности и Е _n= E _r. Так как шар диэлектрический, следует применить теорему Гаусса для вектора электрического смещения . Тогда поток вектора смещения сквозь гауссову поверхность

где S – площадь гауссовой поверхности, r – её радиус.

Всё пространство можно разбить на 3 области:

1) 0 < r < R₁ 2) R₁ < r < R₂ 3) r > R₂. Применим теорему Гаусса для каждой области.

Для области 0 < r < R₁.

Величина свободного заряда, охватываемого поверхностью интегрирования в пределах первой области, равна нулю. Следовательно, поток вектора смещения также равен нулю, а так как площадь поверхности не нулевая, то смещение и напряжённость поля в пределах первой области равны нулю:

D₁ = 0, Е₁= D/e₀ = 0.

Для области R₁ < r < R₂.

Свободный заряд, охватываемый гауссовой поверхностью, может быть выражен через объём той части шара, которая попала внутрь сферы радиусом r₂:

q_своб= (r₂³-R₁³)r.

Применяя теорему Гаусса, получим

D₂4pr₂² = ,

E₂ = = ,

где e – диэлектрическая проницаемость стекла.

В/м.

Для области r > R₂.

Внутрь поверхности попадёт весь заряд шара, поэтому

q_своб = (4/3)p(R₂³- R₁³),

и, применив теорему Гаусса, получим выражение

D₃4pr₃²= (4/3) p (R₂³ - R₁³)r;

Е₃= D₃/e₀ = ;

В/м.

3. Тонкий стержень согнут в полукольцо. Стержень заряжен с линейной плотностью t=133 нКл/м. Какую работу нужно совершить, чтобы перенести заряд q=6, 7нКл из центра полукольца в бесконечность?

Решение

Работа, совершаемая силами электростатического поля по перемещению заряда из точки 1 в точку 2, может быть выражена по формуле А = q(j₁- j₂), где j₁ и j₂ – потенциалы электрического поля, созданного полукольцом в центре и на бесконечности. Примем j₂=0. Тогда

А = qj₁. (1)

Потенциал j₁ найдём, используя принцип суперпозиции для потенциала поля, созданного непрерывно распределёнными зарядами. Для этого разобьем полукольцо на элементарные отрезки длиной dl. Заряд, находящийся на каждом из них, можно считать точечным: dq = tdl. Потенциал поля такого заряда в точке 1

Интегрируя полученное выражение в пределах от нуля до длины полуокружности l = pR, получим искомый потенциал:

j₁= , . (2)

Подставим уравнение (2) в уравнение (1) и получим

А = qj₁ = .

Подставим числовые значения заданных величин:

Дж.

4. Металлическому шару радиусом R сообщили заряд Q, после этого поверхность шара покрыли слоем диэлектрика толщиной h. Чему равна плотность связанных зарядов на внешней и внутренней поверхностях диэлектрика и полный наведённый заряд, если относительная диэлектрическая проницаемость диэлектрика e.

Решение

Применим теорему Гаусса для вектора . Поверхность интегрирования выберем в виде сферы с радиусом равным r и центром, совпадающим с центром металлического шара:

Ввиду симметрии задачи интеграл в левой части

Сравнивая две формулы, получим выражение для модуля электрического смещения:

D = Q/4pr².

С другой стороны, по определению

Используя связь между вектором поляризации и напряженностью электрического поля, запишем

, ,

где k – восприимчивость диэлектрика.

Подставим это выражение в формулу для электрического смещения

Учитывая, что векторы и параллельны, и используя результат применения теоремы Гаусса, запишем выражение для модуля вектора поляризации

Вектор перпендикулярен поверхности диэлектрика и нормальная составляющая вектора поляризации равна поверхностной плотности связанных зарядов:

P = P_n = s^¢.

Тогда плотность связанных зарядов на внутренней поверхности диэлектрика рассчитывается при r=(R+0)

и полный заряд, наведенный на внутренней поверхности диэлектрика и связанный с s₁^¢ соотношением q^¢ = 4pR²s₁^¢

В силу закона сохранения заряда точно такой же по модулю, но противоположный по знаку заряд должен появиться на внешней поверхности диэлектрика. Очевидно, что его плотность

5. На два последовательно соединенных конденсатора С₁ = 100 пФ и С₂ = 200 пФ подано постоянное напряжение U = 300 В. Определить энергию, запасенную в каждом конденсаторе.

Решение

Так как обкладки конденсаторов соединены, то заряд, появляющийся под действием приложенного напряжения на первом конденсаторе, равен заряду, появляющемуся на втором конденсаторе (явление электростатической индукции). Поскольку заряд связан с емкостью конденсатора и напряжением на нем соотношением q = CU, то мы можем записать

C₁U₁ = C₂U₂.

С другой стороны,

U₁ + U₂ = U.

Решая совместно эту систему уравнений, найдем напряжение на первом и втором конденсаторе

Подставляя эти значения в формулу для энергии конденсатора, получим

;

Подставим значения величин и получим

W_Э1 = 2× 10^-6 Дж = 2 мкДж, W_Э2 = 1× 10^-6 Дж = 1 мкДж.

6. Медный проводник (удельное сопротивление меди r = 17 нОм·м) подключен к источнику с ЭДС, e = 4 В. Внутреннее сопротивление источника r = 0, 1 Ом. Сечение проводника S = 0, 085 мм², длина l = 9, 5 м. Считая, что ток течет по всему поперечному сечению проводника, найти величину напряженности электрического поля внутри него.

Решение

Чтобы найти напряженность электрического поля в проводнике, воспользуемся законом Ома в дифференциальной форме:

j = sE,

где j – плотность тока; E – вектор напряженности электрического поля; s – электропроводность вещества проводника, равная 1/r.

Величина искомой напряженности электрического поля в проводнике определяется соотношением:

E = j / s = rj. (1)

Таким образом, задача нахождения напряженности поля сводится к задаче нахождения величины плотности тока j в цепи.

Плотность тока можно найти, если известна сила тока I, протекающего по проводнику

j = I / S. (2)

Полный ток в цепи найдем из закона Ома для полной цепи:

I = e / (R + r), (3)

где r – внутреннее сопротивление источника; R - сопротивление проводника.

Для R справедливо соотношение:

R = rl/S. (4)

Объединяя формулы (1) - (4), окончательно запишем

E = rj = rI / S = re / (R + r)S = re / (rl / S + r)S. (5)

Подстановка в (5) численных данных позволяет написать ответ

Е = 0, 4 В/м.

7. Падение напряжения в проводнике, состоящем из двух последовательно соединенных кусков медной проволоки одинаковой длины (l₁ = l₂ = 10 м), но разного диаметра (d₁ = 2d₂), равно 10 В. Найти удельную тепловую мощность тока во втором куске проволоки. Удельное сопротивление меди r = 17 нОм·м.

Решение

Удельная тепловая мощность тока (плотность тепловой мощности)

w = sE² = E² = rj².

Поэтому, чтобы найти w₂, необходимо определить две величины: количество теплоты Q₂, которое выделяется в более тонком проводнике в единицу времени, и объем этого проводника.

Количество теплоты Q₂ можно найти, если учесть, что ток в проводниках один и тот же, а сопротивления проводников отличаются в 4 раза.

Согласно закону Джоуля-Ленца, представленному в интегральной форме,

где Q₁ – тепло, выделяющееся в единицу времени в более толстом проводнике.

Общая энергия, которая выделяется во всем проводнике, рассчитывается по формуле

, (1)

где U –падение напряжения в проводнике.

Из уравнения (1) следует, что количество теплоты, выделяющееся во втором проводнике в единицу времени,

. (2)

В уравнении (2) все величины, кроме сопротивления второго участка проводника, известны. Однако в знании R₂ нет необходимости. Действительно, если связать между собой объем второго проводника с его сопротивлением

то нетрудно видеть, что удельная тепловая мощность тока во втором проводнике не зависит от его сопротивления

. (3)

Подставляя в соотношение (3) численные данные, получаем ответ

w₂ = 3, 76× 10⁷ Вт/м³.

8. Заряд сферического конденсатора из-за того, что через диэлектрическую прокладку протекает ток, уменьшается за время t в n раз. Найти удельное сопротивление r прокладки, если ее диэлектрическая проницаемость равна e.

Решение

Сопротивление диэлектрика между обкладками сферического конденсатора можно найти, просуммировав сопротивления сферических слоев толщиной dr, граничащих друг с другом:

, (1)

где a, b – радиусы соответственно внутренней и внешней обкладок сферического конденсатора; e₀ – электрическая постоянная; C – емкость сферического конденсатора находится по формуле

Из уравнения (1) следует, что для определения величины удельного сопротивления материала прокладки достаточно найти произведение емкости конденсатора на полное сопротивление прокладки:

. (2)

Это можно сделать, если учесть, что за время dt конденсатор теряет заряд:

, (3)

где I – ток утечки. Знак «-» в (3) учитывает тот факт, что заряд конденсатора со временем убывает.

По закону Ома

, (4)

где U – разность потенциалов между обкладками конденсатора,

, (5)

где q – заряд конденсатора.

Объединяя формулы (3) – (5), получаем дифференциальное соотношение, в которое входит искомое произведение CR:

После интегрирования получаем

, (6)

где q₁ – начальный заряд конденсатора; q₂ – конечный.

Подставляя CRиз (6) в (2), окончательно имеем

Задачи для самоконтроля

1. Электрическое поле создано двумя бесконечными параллельными пластинами, несущими равномерно распределённый по площади заряд с поверхностной плотностью s₁ =1 нКл/м² и s₂ =3 нКл/м². Определить напряжённость поля: а) между пластинами; б) вне пластин.

Ответ: а) Е₁ = ; б) Е₂ = .

2. Плоская квадратная пластинка со стороной а=10 см находится на некотором расстоянии от бесконечной равномерно заряженной (s =1 мкКл/м²) плоскости. Плоскость пластины составляет угол b =30° с линиями поля. Найти поток y_D электрического смещения через эту пластинку.

Ответ: y_D = 0, 5s× а²sinb = 2, 5 нКл.

3. В поле, созданном заряженной сферой радиусом 10 см, движется электрон по радиусу между точками, находящимися на расстоянии 12 и 15 см от центра сферы. При этом скорость электрона изменяется от 2× 10⁵ до 2× 10⁶ м/с. Найти поверхностную плотность заряда сферы.

Ответ: нКл/м².

4. Между пластинами плоского конденсатора помещено два слоя диэлектриков – слюдяная пластина (e₁=7) толщиной d₁=1 мм и парафин (e₂=2) толщиной d₂=0, 5 мм. Определить напряжённость электрических полей в слоях диэлектрика, если разность потенциалов между пластинами конденсатора U=500 В.

Ответ: Е₁ = 182 кВ/м; Е₂=637 кВ/м.

5. Некоторый заряд равномерно распределен внутри шара из диэлектрика. Во сколько раз энергия электростатического поля W₁, локализованная в объеме шара, меньше энергии W₂, локализованной вне шара? Диэлектрическая проницаемость e=1 и в диэлектрике, и в окружающем пространстве.

Ответ: .

4. 6. Напряженность электрического поля в проводнике, изготовленном из материала с удельным сопротивлением r, равна E. Длина проводника l, диаметр d. Этот проводник подсоединен к источнику питания с ЭДС, равной e. Найти ток в цепи и внутреннее сопротивление источника ЭДС.

Ответ: I = ; r = .

5. Падение напряжения в проводнике, состоящем из двух последовательно соединенных кусков медной и алюминиевой проволоки одинаковой длины (l₁ = l₂ = 10 м) и диаметра, равно 10 В. Найти удельную тепловую мощность тока в медной проволоке. Удельное сопротивление меди r₁ = 17 нОм·м, алюминия - r₂ = 25 нОм·м.

Ответ: = 0, 96× 10⁷ Вт/м³.

6. Через диэлектрическую прокладку цилиндрического конденсатора, диэлектрическая проницаемость которой равна e, протекает ток. Считая, что удельное сопротивление прокладки равно r, найти, во сколько раз уменьшится заряд конденсатора за время t.

Ответ: .

Контрольное задание № 3

301. Две длинные одноимённо заряженные нити расположены на расстоянии r=10 см друг от друга. Линейная плотность заряда на нитях

t₁=t₂=10 мкКл/м. Найти модуль и направление вектора напряжённости результирующего электрического поля в точке, находящейся на расстоянии а=10 см от каждой нити.

302. Два точечных заряда 6, 7 и 13, 2 нКл находятся на расстоянии 5 см друг от друга. Найти напряженность электрического поля в точке, расположенной на расстоянии 3 см от первого заряда и 4 см - от второго.

303. Шарик, имеющий массу 0, 4 г и заряд 4, 9 нКл, подвешен на нити в поле плоского конденсатора, заряд которого 4, 43 нКл и площадь пластин 50 см². На какой угол от вертикали отклонится при этом нить с шариком?

304. На отрезке тонкого прямого проводника длиной l=10 см равномерно распределён заряд с линейной плотностью t=0, 3 мкКл/м. Вычислить напряжённость, создаваемую этим зарядом в точке, расположенной на оси проводника и удалённой от ближайшего конца отрезка на расстояние, равное длине этого отрезка.

305. Диполь с электрическим моментом р_е=10^-10 Кл× м подвешен на упругой нити. При возбуждении электрического поля напряженностью Е=3× 10³ В/м перпендикулярно плечу диполя и нити диполь повернулся на угол a=30^о. Определить постоянную кручения нити. Постоянной кручения называют величину, равную моменту силы, который вызывает закручивание нити на один радиан.

306. Определить напряженность и потенциал поля, создаваемого точечным диполем с электрическим моментом р_е=4× 10^-12 Кл× м на расстоянии r=10 см от центра диполя, в направлении, составляющем угол j=60^о с вектором электрического момента.

307. Тонкий стержень длиной 10 см равномерно заряжен с линейной плотностью t=1 мкКл/м. На продолжении оси стержня на расстоянии а=20 см от ближайшего его конца находится точечный заряд q=100 нКл. Определить силу взаимодействия заряженного стержня и точечного заряда.

308. Тонкое кольцо радиусом R=8 см равномерно заряжено с линейной плотностью t=10 нКл/м. Найти напряжённость электрического поля в точке, равноудалённой от всех точек кольца на расстояние r=10 см.

309. Металлический шар имеет заряд q₁=0, 1 мкКл. На расстоянии, равном радиусу шара, от его поверхности находится конец нити, вытянутой вдоль силовой линии. Нить несёт равномерно распределённый по длине заряд q₂=10 нКл. Длина нити равна радиусу шара. Определить силу, действующую на нить, если радиус шара R=10 см.

310. На оси равномерно заряженного кольца радиусом R=10 см расположен стержень длиной l=20 см. Стержень равномерно заряжен с линейной плотность заряда t=10 нКл/м. Заряд кольца равен 100 нКл. Ближайший конец стержня находится в центре кольца. Найти силу взаимодействия кольца и стержня.

311. Плоская круглая пластинка радиусом r=10 см находится в воде (e=81) на некотором расстоянии от бесконечной равномерно заряженной (s=2 мкКл/м²) плоскости. Плоскость пластины составляет угол b=30° с линиями поля. Найти поток вектора напряженности через эту пластинку.

312. Электрическое поле создано бесконечной, равномерно заряженной нитью (t=0, 3 мкКл/м). Определить поток вектора напряженности через прямоугольную площадку, две большие стороны которой параллельны нити и одинаково удалены от нее на расстояние r=20 см. Стороны площадки имеют размеры: а=20 см, b=40 см.

313. Металлический шар радиусом R=5 см несёт заряд q=1 нКл. Шар окружён слоем эбонита (e=2) толщиной d=2 см. Вычислить напряжённость электрического поля на расстоянии: а) r₁=3 см; б) r₂=6 см; в) r₃=9 см от центра шара.

314. Две металлические концентрические сферы имеют радиусы R₁=5 см и R₂=7 см. Заряд внутренней сферы q₁=-3, 2 нКл, внешней - q₂=8, 2 нКл. Найти напряжённость электрического поля на расстоянии: а) r₁=2 см; б) r₂=6 см; в) r₃=9 см от центра сфер.

315. Имеются две концентрические металлические сферы радиусами R₁=3 см и R₂=6 см. Пространство между сферами заполнено парафином (e=2). Заряд внутренней сферы q₁=-1 нКл, а внешней - q₂=2 нКл. Найти напряжённость электрического поля на расстоянии: а) r₁ = 1 см; б) r₂ = 5 см; в) r₃ = 9 см от центра сфер.

316. На металлической сфере радиусом R=10 см находится заряд q=1 нКл. Определить напряжённость электрического поля в следующих точках: а) на расстоянии r₁=8 см от центра сферы; б) на её поверхности; в) на расстоянии r₂=15 см от центра сферы.

317. Большая плоская пластина из эбонита (e=2, 6) толщиной d=1 см несет заряд, равномерно распределенный по объему с плотностью r=100 нКл/м³. Найти напряженность электрического поля вблизи центральной части пластины, вне ее и на малом расстоянии от ее поверхности.

318. Металлический шар радиусом R₁, несущий заряд q=1 нКл, окружен концентрическим полым металлическим шаром с внутренним радиусом R₂ и внешним R₃. Заряд внешнего шара равен нулю. Построить график зависимости напряженности поля от расстояния до центра шаров. Найти потенциал шаров, если в бесконечности потенциал равен нулю.

319. Длинная бесконечная тонкостенная металлическая трубка радиусом R=2 см несёт равномерно распределённый по поверхности заряд (s=1мкКл/м²).Определить напряжённость поля в точках, отстоящих от оси трубки на расстояниях r₁=1 см и r₂=3 см.

320. Прямой металлический стержень диаметром d=5 см и длиной l=4 м несёт равномерно распределённый по поверхности заряд q=500 нКл/м. Определить напряжённость поля в точке, находящейся против середины стержня на расстоянии 1 см от его поверхности.

321. Определить потенциал в центре кольца с внешним диаметром D=0, 8 м и внутренним диаметром d=0, 4 м, если на нём равномерно распределён заряд q=6× 10^-7 Кл.

322. По тонкому кольцу радиусом R=10 см равномерно распределён заряд с линейной плотностью t=10 нКл/м. Построить график зависимости потенциала от расстояния до центра кольца и определить потенциал в точке, лежащей на оси кольца на расстоянии 5 см от центра.

323. Электрическое поле образовано положительно заряженной бесконечной нитью с линейной плотностью заряда в 2× 10^-9 Кл/см. Какую скорость получит электрон под действием поля, приблизившись к нити с расстояния в 1 см до расстояния 0, 5 см от нити?

324. Заряд распределён равномерно по бесконечной плоскости с поверхностной плотностью 10 нКл/м². Определить разность потенциалов двух точек поля, одна их которых находится на плоскости, а другая удалена от плоскости на расстояние d=10 см.

325. Электрическое поле создано бесконечной равномерно заряженной плоскостью с поверхностной плотностью заряда s=2 мкКл/м². В этом поле вдоль прямой, составляющей угол a=60° с плоскостью, из точки 1 в точку 2, расстояние между которыми Dr=20 см, перемещается точечный электрический заряд q=10 нКл, удаляясь от плоскости. Определить работу сил поля по перемещению заряда (точка 1 расположена на произвольном расстоянии от плоскости).

326. Вдоль силовой линии однородного электрического поля движется протон. В точке поля с потенциалом j₁=100 В протон имел скорость u₁=0, 1 Мм/с. Определить потенциал j₂ точки поля, в которой скорость протона возрастёт в n=2 раза. Отношение заряда протона к его массе q/m=96 МКл/кг.

327. Диполь с электрическим моментом р_е=10^-10 Кл м свободно устанавливается в однородном электрическом поле Е=1500 В/см. Вычислить работу, необходимую для того, чтобы повернуть диполь на угол j=180^о.

328. Тонкий стержень длиной 10 см несёт равномерно распределённый заряд 1 нКл. Определить потенциал электрического поля в точке, лежащей на оси стержня на расстоянии 20 см от ближайшего его конца.

329. Бесконечно длинная прямая нить заряжена равномерно с линейной плотностью t=0, 40 мкКл/м. Вычислить разность потенциалов точек 1 и 2, если точка 2 находится дальше от нити, чем точка 1 в n=2 раза.

330. Бесконечно длинная прямая нить заряжена равномерно с линейной плотностью t=0, 01 мкКл/м. Вычислить разность потенциалов точек 1 и 2, удалённых от нити на расстояния r₁=2 см и r₂=4 см.

331. Два заряженных шарика, подвешенных на нитях одинаковой длины, опускаются в керосин плотностью 0, 8 г/см³. Какова должна быть плотность материала шариков, чтобы угол расхождения нитей в воздухе и в керосине был один и тот же? Диэлектрическая проницаемость керосина e=1, 6.

332. Расстояние между обкладками плоского конденсатора составляет

d=5 мм. После зарядки конденсатора до разности потенциалов U=500 В между обкладками вдвинули стеклянную пластину (e=7). Определить: 1) диэлектрическую восприимчивость стекла; 2) поверхностную плотность связанных зарядов на стеклянной пластине.

333. Расстояние между пластинами плоского конденсатора составляет

d₁=1 см, разность потенциалов U=200 В. Определить поверхностную плотность связанных зарядов эбонитовой пластины (e=3) толщиной d₂=8 мм, помещённой на нижнюю пластину конденсатора.

334. Пространство между пластинами плоского конденсатора заполнено диэлектриком с диэлектрической восприимчивостью 0, 8. На пластины конденсатора подано напряжение 4 кВ. Найти поверхностную плотность зарядов на диэлектрике. Расстояние между пластинами равно 5 мм.

335. Диэлектрик поместили в электрическое поле напряжённостью

Е_о=20 кВ/м. Чему равна поляризованность Р диэлектрика, если напряжённость среднего макроскопического поля в диэлектрике оказалась равной 4 кВ/м?

336. У поверхности фарфоровой пластины (e=6) напряжённость поля в вакууме 200 В/см и образует с нормалью к поверхности угол 40°. Определить: 1) угол между направлением поля и нормалью к пластине внутри пластины; 2) напряжённость поля в фарфоре.

337. Во внешнем электрическом поле напряжённостью Е_о=40 МВ/м поляризованность жидкого азота Р оказалась равной 109 мкКл/м². Определить диэлектрическую проницаемость жидкого азота.

338. Одной из пластин плоского конденсатора площадью S=0, 2 м² сообщили заряд q=10^-9 Кл (другая пластина соединена с «землей»). Расстояние между пластинами d=2 мм. Между пластинами (параллельно им) находятся стеклянная (e=6) и эбонитовая (e=2, 6) пластинки, толщины которых равны соответственно d₁=0, 5 мм и d₂=1, 5мм. Определить напряженность электрического поля в стекле и эбоните, а также поверхностные плотности связанных зарядов на них.

⇐ Предыдущая 1 2 345 6 7 Следующая ⇒