Между двумя концентрическими сферами

В ядерной физике и физике элементарных частиц так же широко используется понятие эффективного сечения частицы по отношению к какому-либо процессу. Сильная зависимость характерна для таких процессов как поглощение нейтронов атомными ядрами, деление тяжелых ядер под действием нейтронов, термоядерные реакции. Расчет эффективных сечений таких процессов возможен на основе законов квантовой механики. Для процессов переноса имеют значения только столкновения, приводящие к упругому рассеянию молекул и атомов на других молекулах и атомах. При этом внутреннее состояние сталкивающихся частиц не изменяется. Эффективное сечение таких процессов слабо зависит от . Поэтому для его нахождения можно воспользоваться моделью твердых сфер и считать, что . На рис. 17.2. изображены две шароподобные молекулы в момент их соударения.

Если сталкивающиеся молекулы не тождественны, то

Параметр так же называют газокинетическим эффективным сечением молекулы. Обратите внимание, что модель жестких сфер использовалась Ван-дер-Ваальсом для описания отталкивания в реальном газе, но у Ван-дер-Ваальса были еще и силы притяжения между молекулами. Таким образом, в допущении таится модель идеального газа. Сёзерленд в 1893 году учел силы притяжения, с которыми молекулы действуют друг на друга в промежутках между столкновениями. Он пришел к выводу, что силы притяжения, сближая молекулы, пролетающие мимо друг друга, делают возможными те столкновения, которые без притяжения не случились бы. Это приводит к увеличению .

Роль притяжения проявляется при малых относительных скоростях движения молекул, т.е. при низких температурах. Эксперименты обнаруживают некоторое уменьшение эффективного сечения молекул с ростом температуры. В своей теории Сёзерленд получил формулу, носящую его имя, для среднего эффективного сечения молекулы реального газа

где, вычисляется согласно выражению (17.2), а – постоянная, называемая постоянной Сёзерленда.

Средняя длина свободного пробега молекулы

Продолжим анализ формулы (17.1). Вероятность столкновения, как можно заметить, растет пропорционально пройденному молекулой пути . Длина пути , при которой эта вероятность равна единице, называется средней длиной свободного пробега молекул.

Согласно (17.1) получаем равенство

из которого следует, что

Формула (17.5) справедлива, если система состоит только из тождественных молекул. Если молекулы в системе разные, то надо учесть вероятность столкновений, как тождественных молекул, так и разных молекул друг с другом. В этом случае

Здесь и - концентрации молекул двух компонент; ; и –средняя длина свободного пробега молекул компоненты 1 и компоненты 2 соответственно.

Кинематические параметры и

Из определения параметров и естественным образом определяются параметры и . Действительно среднее время между двумя столкновениями – это путь, деленный на среднюю скорость:

Тогда средняя частота столкновений будет равна

Сделаем количественную оценку четырех кинематических параметров на примере молекулярного азота при нормальных условиях, т.е. в приближении идеального газа:

Здесь использовалось число Лошмидта

После рассмотрения характеристик столкновений молекул нашей ближайшей задачей будет установление связи между макроскопическими коэффициентами переноса в идеальном газе с его кинематическими параметрами.

17.2. Обобщенное уравнение переноса

Решение поставленной задачи будет базироваться на выводе обобщенного уравнения переноса. Используемый для этой цели метод средней длины свободного пробега является оценочным. Главное достоинство такого подхода состоит в его простоте и акценте на физической сущности явления. Ожидаемые результаты могут отличаться от точных числовыми коэффициентами. Точные решения следуют из кинетического уравнения Больцмана.

Вывод обобщенного уравнения процесса

Описание системы

Рассматриваемая система – идеальный газ в слабо неравновесном состоянии. характеризует некоторое молекулярное свойство, отнесенное к одной молекуле газа (энергия, импульс, концентрация, электрический заряд). – функция координаты, медленно изменяющаяся вдоль одного направления, например , но не зависящая от времени.

Актуальные свойства модели процесса

• При наличии градиента будет происходить движение или перенос в направлении его уменьшения.

• Перенос осуществляется встречными молекулярными потоками. Плотность этих потоков описывается известным уравнением эффузии

.

• Функциональная зависимость G(x) не известна.

• Чтобы восполнить этот пробел воспользуемся разложением в ряд Тейлора в окрестности некоторой точки. В качестве малого параметра можно взять любую величину : . Неравенство приведет впоследствии к неопределенности числового множителя в уравнении переноса.

Постановка задачи

Требуется получить обобщенное уравнение переноса на основе микроскопических представлений.

Вывод уравнения

• Величину малого параметра обычно берут равной , , … Пусть .

• Изобразим встречные молекулярные потоки на схематическом рисунке (рис. 17.3), где ось направлена вдоль градиента .

Рис.17.3.

• Величина достаточно мала, поэтому на таком расстоянии от 0 можно представить в виде:

• Тогда, плотность потока в направлении отрицательных значений оси Х запишем как

Плотность потока в направлении положительных значений оси равна

• Суммарная плотность потока в положительном направлении оси Х :

• При коэффициент получается равным , а при получается, что он равен . В этом и проявляется неопределенность (приближенность) метода средней длины свободного пробега. Точное значение числового коэффициента находится из кинетического уравнения Больцмана и равно , учитывая это, запишем:

Это и есть обобщенное уравнение переноса.

17.3. Элементарная кинетическая теория теплопроводности,

самодиффузии и вязкости плотных идеальных газов

Получим уравнение теплопроводности, самодиффузии и вязкости, исходя из обобщенного уравнения переноса (17.9).

1. Пусть переносимым молекулярным свойством является внутренняя энергия идеального газа, приходящегося на одну молекулу:

В этом случае обобщенное уравнение переноса переходит в уравнение теплопроводности

Выражение перед в (17.10) и есть коэффициент теплопроводности

Формула (17.7) выражает зависимость теплопроводности от микроскопических параметров и , а также от макроскопических параметров и . Зависимость от температуры определяется средней скоростью , т.е. . Как видим, зависимость от температуры достаточно слабая и при решении некоторых задач можно пользоваться приближением, что . А вот от давления теплопроводность плотных газов не зависит и не приближенно, а точно.

В этом легко убедиться. При фиксированной температуре в выражении (17.11) от концентрации частиц зависят два множителя: и . Эти зависимости аннулируют друг друга.

Для газов при нормальных условиях лежит в интервале Вт/м· с. Например, .

2. Пусть переносимое молекулярное свойство – концентрация «меченных» атомов, приходящаяся на одну молекулу фона:

 

 

В этом случае обобщенное уравнение переноса переходит в уравнение самодиффузии

 

 

Выражение перед в (17.2) представляет коэффициент самодиффузии

 

 

Как видим явно зависит только от микроскопических параметров. Зависимость от температуры и давления газа «зашита» внутри этих параметров. Поскольку , то и . В свою очередь , соответственно и . Для газов при нормальных условиях .

3. Пусть переносимое молекулярное свойство - это импульс упорядоченного движения одной молекулы:

 

 

В этом случае обобщены уравнение переноса переходит в уравнение внутреннего трения или вязкости

 

 

Следовательно, коэффициент вязкости равен

 

 

Функциональная зависимость от температуры и давления подобна зависимости теплопроводности от этих параметров. Порядок величины в газах при нормальных условиях составляет Па· с.

Вы без особого труда самостоятельно можете получить формулы, выражающие один коэффициент переноса через любой другой. Это дает возможность из исследования только какого-то одного явления переноса получить информацию о других процессах переноса. Экспериментальные измерения макроскопических коэффициентов переноса и полученные для них выражения в рамках кинетической теории (17.10), (17.13) и (17.15) позволяют определить такие микроскопические параметры как , и . Подобные экспериментальные задачи включены в программу практикума по молекулярной физике.

Физическая сущность таких явлений как теплопроводность и вязкость состоит в том, что в процессе столкновений молекул энергия теплового движения (теплопроводность) и импульс упорядоченного движения (вязкость) передаются от частицы к частице, от слоя к слою как эстафетная палочка. Несмотря на то, что частицы пребывают в хаотическом движении и беспорядочной толкотне, возникает упорядоченное движение определенного молекулярного свойства – поток энергии или поток импульса.

17.4. Явления переноса в ультраразреженных газах

Состояние разреженного газа называют вакуумом . Степень разрежения характеризуют тремя параметрами: Понятие вакуума относительно, чем больше размеры области, тем при меньшем давлении он достигается. В теоретических рассмотрениях обычно используется сравнение величины с линейным размером сосуда , ограничивающего объем газа. Принято различать четыре степени вакуума. Признаки градации и соответствующие названия вакуума приведены в табл. 17.1.

 

Таблица. 17.1.

 

Соотношение и

низкий

Вакуум

средний

глубокий (высокий)

ультраразреженный (сверхвысокий)

Степени разрежения газа

 

Для описания явлений переноса наиболее «прозрачным» является случай ультраразреженного газа. Поскольку в этих условиях столкновения между молекулами практически отсутствуют, то и «эстафетный» механизм передачи молекулярных свойств не работает. Молекулы по прямым линиям летят от одной стенки сосуда к другой и обмениваются с ними, например, энергией (это уже не теплопроводность, а теплопередача) или импульсом упорядоченного движения (трение при малых давлениях). Механизмы переноса можно легко смоделировать, используя уравнение эффузии.

Одной из особенностей высокого вакуума является невозможность возникновения в нем конвекционных потоков. Наиболее трудным для теории является случай среднего вакуума, когда .

 

Трение и теплопроводность ультраразреженных газов

Независимость коэффициентов внутреннего трения и теплопроводности от давления газа, обоснованная нами в 17.3. имеет место при таких давлениях, когда . В сильно разреженных газах, как отмечалось выше, механизм трения совершенно иной, нежели в плотных газах. Изменение импульсов молекул происходит только при ударах о стенку сосуда, поэтому трение становится не внутренним, а внешним. Внешнее трение зависит от числа ударов о стенку, которое пропорционально концентрации частиц, а следовательно, и давлению газа.

Аналогичное заключение можно сделать и по поводу теплопередачи. Молекула как пчела, несущая нектар, летит от горячей стенки к холодной и передает ей свою кинетическую энергию. После чего она «холодная и голодная» возвращается к горячей стенке за новой порцией энергии. Механизм выравнивания температуры именно таков. Количество перенесенной молекулами энергии пропорционально числу ударов о стенки, т.е. концентрации или давлению газа. Коэффициент теплопередачи растет пропорционально давлению.

 

Тепловая и изотермическая эффузия

 

Интересные явления наблюдаются в сосудах с газом, сообщающихся через очень тонкую пористую перегородку. Размеры пор могут быть столь малыми ( ), что в них соблюдаются условия вакуума уже при нормальном атмосферном давлении. Если по разные стороны перегородки имеется один и тот же газ и поддерживаются различные температуры, то наблюдается явление тепловой эффузии. А если по разные стороны перегородки находятся разные газы при одних и тех же начальных давлениях и температурах – наблюдается явление изотермической эффузии. На схеме 17.4.1 наглядно представлены необходимые начальные условия для тепловой и изотермической эффузии.

Схема 17.4.1.

 

Эффузия разреженных газов

Изотермическая

Начальные m1≠ m2 условия: T1=T2 p1=p2

Начальные m1≡ m2 условия: T1≠ T2 p1≠ p2 или p1=p2

Тепловая

 

Число частиц в эффузионном потоке через пористую перегородку в одном направлении равно

 

 

здесь произведение всех констант обозначено . Результирующий поток складывается из двух встречных потоков и

в равновесном состоянии равен нулю.

В случае тепловой эффузии, когда молекулы тождественны, равновесному состоянию согласно (17.15) соответствует равенство

 

или

 

 

Очевидно, что в той половинке сосуда, где температура больше установится и более высокое давление. Это произойдет за счет увеличения концентрации частиц в «теплом» отсеке. Особенно наглядно это проявляется, если первоначально давления в разных отсеках были равны . Газ начнет перетекать в направлении повышения температуры: от более низкой к более высокой температуре. Явление тепловой эффузии называют также эффектом Кнудсена. Перефразируя известную поговорку, можно сказать: «Рыба ищет, где глубже, а молекула – где теплее».

В случае изотермической эффузии в начальный момент времени потоки и не равны:

 

 

Если . Это значит, что более легкий газ будет быстрее проходить через пористую перегородку, чем более тяжелый. Образно говоря, стройные молекулы обгоняют молекулы толстушки. При происходит одновременное выравнивание давления по обе стороны перегородки и концентрации молекул с разными массами. Зависимость от времени по разные стороны перегородки показана на рис.17.4:

 

Рис. 17.4.

Рассмотренные виды эффузии имеют практическое значение. Изотермическая эффузия лежит в основе одного из методов разделения изотопов. Тепловая эффузия играет важную роль в явлениях природы, обеспечивая обмен воздуха в почве, необходимый для нормальной жизни растений. Дадим пояснения этому практически значимому феномену.

Летом в дневное время суток поверхность земли нагревается солнечным излучением. Поэтому воздух из более глубоких и менее нагретых слоев почвы выходит по капиллярам природного происхождения наверх и разносится ветром. Ночью верхний слой земли охлаждается и возникает обратный поток воздуха с поверхности в более глубокие слои почвы. Таким образом, осуществляется суточная циркуляция воздуха в плодородных слоях земли.

В заключение темы отметим, что рассмотренные нами процессы переноса в газах не исчерпывают всех явлений такого рода. Например, в плотных газах мы обошли вниманием взаимную диффузию различных газов, а также термодиффузию. Остались в запасниках и некоторые явления в ультраразреженных газах, например, такие как течение Кнудсена, тепловое скольжение, радиометрический эффект. Вот уж воистину, чем больше узнаешь, тем больше граница с непознанным…

 

Контрольные вопросы

 

1. Назовите параметры, определяющие интенсивность столкновений молекул друг с другом.

2. Как определяется вероятность столкновения молекулы с другими частицами?

3. Что характеризует эффективное сечение молекулы?

4. Какого рода столкновения молекул определяют явления переноса?

5. Как определяется в модели твердых тел?

6. Как определяется в теории Сёзерленда?

7. Дайте определение средней длины свободного пробега молекул.

8. Назовите исходные положения, необходимые для вывода обобщенного уравнения переноса. Запишите это уравнение.

9. На основе обобщенного уравнения переноса получите выражение для а) теплопроводности; б) вязкости; в) коэффициента диффузии.

10. Раскройте физическую (микроскопическую) сущность явлений переноса.

11. Какие существуют градации состояний разреженного газа?

12. Назовите явления переноса в ультраразреженном газе, которые были рассмотрены на этой лекции? Какие эффекты и количественные соотношения для них характерны?

 

 

ЛЕКЦИЯ 18

 

АТМОСФЕРЫ ПЛАНЕТ

 

18.1. Атмосфера как открытая система и как открытая книга

 

Для молекулярной физики атмосферы планет представляют уникальные объекты исследования. Это гигантские газовые тела, не имеющие материальных границ и находящиеся в неоднородных гравитационных полях и потоках солнечного и галактического излучения. Атмосферы планет являются открытыми и существенно неравновесными системами. Температура в атмосфере планеты сложным образом зависит от координат. В атмосфере происходят разнообразные физические процессы и фотохимические реакции. Поэтому к планетной атмосфере в целом распределение Больцмана не применимо, так как при его выводе предполагалось, что газ находится в состоянии термодинамического равновесия с температурой, постоянной по всему объему газовой среды.

Исходя из представления о локальном равновесии (см.13.1), можно считать, что распределение Максвелла не теряет своей справедливости в квазиравновесных подсистемах. Вследствие распределения молекул по скоростям в атмосферах планет всегда имеется некоторое количество частиц, скорость которых больше второй космической скорости, зависящей от массы планеты. Так для Земли , для Луны . Молекулы с такой скоростью способны преодолеть силу планетного притяжения, их называют убегающими молекулами. Эти молекулы находятся в «хвосте» распределения Максвелла, и их относительное число для планет с достаточно большой массой незначительно. Тем не менее, за большие промежутки времени потеря молекул является чувствительной, поскольку поток убегающих молекул постоянно пополняется за счет межмолекулярных столкновений.

Вблизи планеты относительная концентрация убегающих молекул в этом потоке очень мала. По мере удаления от планеты их относительная концентрация возрастает. На бесконечности все молекулы являются убегающими. В конце концов, планета должна потерять свою атмосферу. Время в течение которой масса атмосферы планеты убывает в е раз, называется временем рассеяния атмосферы. Приближенная оценка времени рассеяния идеализированной изотермической атмосферы для различных планет приводится в [12], согласно которой .

Изучение атмосфер планет в настоящее время ведется по трем направлениям.

⇐ Предыдущая1234567

Поделиться:

Популярное:

1. D. ОХРАНА ГЕОГРАФИЧЕСКИХ УКАЗАНИЙ НА МЕЖДУНАРОДНОМ УРОВНЕ В СИЛУ ПОЛОЖЕНИЙ ДВУСТОРОННИХ СОГЛАШЕНИЙ
2. D. ПРОЕКТ ДОГОВОРА ВОИС ПО УРЕГУЛИРОВАНИЮ СПОРОВ МЕЖДУ ГОСУДАРСТВАМИ В ОБЛАСТИ ИНТЕЛЛЕКТУАЛЬНОЙ СОБСТВЕННОСТИ
3. F. МЕЖДУНАРОДНАЯ ПАТЕНТНАЯ КЛАССИФИКАЦИЯ (МПК)
4. I. ПРОТОКОЛ К МАДРИДСКОМУ СОГЛАШЕНИЮ О МЕЖДУНАРОДНОЙ РЕГИСТРАЦИИ ЗНАКОВ («МАДРИДСКИЙ ПРОТОКОЛ»)
5. II. Различие между свободой и неволей
6. III. Запятая между однородными членами предложения
7. STOP 1: Между книжным и сувенирным магазином
8. V. МЕЖДУНАРОДНЫЕ ОФИЦИАЛЬНЫЕ МАТЕРИАЛЫ
9. А. НИЦЦКОЕ СОГЛАШЕНИЕ О МЕЖДУНАРОДНОЙ КЛАССИФИКАЦИИ ТОВАРОВ И УСЛУГ ДЛЯ РЕГИСТРАЦИИ ЗНАКОВ
10. Автономия воли сторон в международном частном праве.
11. Аккредитив как форма международных расчетов
12. Акты международных судебных органов