Архитектура Аудит Военная наука Иностранные языки Медицина Металлургия Метрология
Образование Политология Производство Психология Стандартизация Технологии


ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОВЕРХНОСТНОГО



НАТЯЖЕНИЯ МЕТОДОМ ОТРЫВАНИЯ КОЛЬЦА

Молекулы жидкости, расположенные в поверхностном слое, находятся в особых условиях по сравнению с молекулами внутри жидкости (рис.1).

Взаимодействия молекул поверхностного слоя не скомпенсированы, вследствие чего между ними возникают силы, направленные параллельно поверхности жидкости, которые называются силами поверхностного натяжения Fпн. Если на поверхности жидкости выбрать некоторый контур (линию) длины L, то Fпн пропорциональна длине линии L:

Fпн = a·L (1)

 

Множитель пропорциональности a называется коэффициентом поверхностного натяжения. Он является характеристикой данной жидкости.

Другое определение коэффициента поверхностного натяжения можно дать, рассматривая процесс образования и увеличения свободной поверхности жидкости. Для увеличения свободной поверхности жидкости необходимо, чтобы молекулы, находящиеся внутри, совершили работу против сил поверхностного натяжения, и вышли на поверхность. Работа dA, необходимая для образования поверхности dS жидкости, равна:

 

 

Эта работа увеличивает потенциальную энергию поверхности жидкости. В жидкости, имеющей свободную поверхность S, поверхностная энергия равна:

(2)

Можно показать, что множитель a в уравнениях (1) и (2) имеет один и тот же смысл – коэффициента поверхностного натяжения, а также измеряется в одних и тех же величинах – Н/м.

Если в жидкость опустить твёрдое тело, которое смачивается этой жидкостью, и вытягивать его из жидкости, возникнет сила, препятствующая вытягиванию.

Эта сила обусловлена силами поверхностного натяжения жидкости. Зная длину линии раздела между жидкостью и поверхностью вещества, опущенного в неё, и определив силу, при которой вещество отрывается от поверхности жидкости, можно вычислить a, используя формулу (1). В качестве такого тела удобно использовать тонкостенный металлический цилиндр. (рис.2).  

 

ОПИСАНИЕ УСТАНОВКИ И
МЕТОДИКИ ИЗМЕРЕНИЙ

Тонкостенное металлическое кольцо К подвешено на пружине В. Кольцо соединено с чашкой, на которую можно помещать разновесные гирьки. Выше кольца расположен указатель С, представляющий собой горизонтально расположенный круг. Положение круга фиксируется на зеркальной шкале S. Тем самым имеется возможность оценивать растяжение пружины В. Под кольцо с помощью подвижного устройства подводится сосуд с исследуемой жидкостью (водой) до тех пор, пока кольцо не погрузится в воду. Затем сосуд опускается до отрыва кольца от воды.

Момент отрыва замечается по положению указателя С на зеркальной шкале S. По этому положению оценивается сила отрыва, т.е. сила поверхностного натяжения Fпн. Для определения силы отрыва предварительно производится градуировка пружины. С этой целью определяется зависимость растяжения пружины от нагрузки, для чего в чашку выше кольца последовательно накладываются гирьки и определяется положение указателя С на зеркальной шкале в зависимости от нагрузки пружины. По результатам определения растяжения пружины от нагрузки строится градуировочный график. С помощью этого графика и определяется сила, соответствующая растяжению пружины, при которой кольцо отрывается от жидкости.

Если внешний и внутренний диаметры кольца равны d1 и d2 соответственно, то длина линии соприкосновения жидкости с кольцом равна l = p·d1 + p·d2 = p·(d1+d2). Найдя силу F отрыва кольца от жидкости, в соответствии с формулой (1) имеем:

 

(3)

 

ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ

1.Снять с установки ёмкость с водой и отметить на шкале S положение Nо указателя С при ненагруженной чашке. Глаз наблюдателя при этом должен быть расположен так, чтобы диск указателя и его изображение в зеркале шкалы перекрывали друг друга. Результаты измерения No занести в первую строку таблицы 1.

2.Последовательно добавляя в чашку разновесы по 0, 5 г, занести в таблицу 1 значения силы Рn и соответствующие показания указателя Nn. Здесь n – число разновесов в чашке.

3.Последовательно снимая с чашки разновесы, определить показания указателя Nn в зависимости от Рn при разгрузке. Данные занести в таблицу 1.

4.Определить силу F, действующую на кольцо в момент отрыва от воды. Для этого поставить на установку сосуд с жидкостью и, поднимая его, привести поверхность воды в соприкосновение с кольцом. Медленно опуская сосуд, следить за положением указателя. Отметить положение N’ указателя во время отрыва кольца от воды. Опыт повторить 5 раз, все данные занести в таблицу 2.

5.С помощью штангенциркуля измерить внешний d1 и внутренний d2 диаметры кольца. Данные измерений занести в таблицу3.

6.По данным таблицы 1 построить градуировочный график зависимости растяжения пружины Nn от нагрузки Рn.

7.По данным таблицы 2 найти среднее значение N’ср и среднее значение погрешности измерений DN’ср. Пользуясь градуировочным графиком, определить величину силы поверхностного натяжения F, действующей в момент отрыва. Результаты занести в таблицу 3.

8.По формуле (3) вычислить коэффициент поверхностного натяжения a.

9.Определить абсолютную погрешность величины a:

а) Получить формулу для относительной погрешности Da/a в соответствии с правилами нахождения погрешностей косвенных измерений.

б) Используя градуировочный график, найти величину DF абсолютной погрешности силы F (рис.3).

в) подставляя в формулу для относительной погрешности величины DF и Dd, вычислить Da.

10.Записать окончательный результат с учётом погрешности измерений.

 
 

 

 


ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА №12-Б

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ

ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ ОТРЫВА ПУЗЫРЯ

 

Природа сил поверхностного натяжения изложена в лабораторной работе №12-А. Там же дано определение коэффициента поверхностного натяжения a.

Наличие сил поверхностного натяжения приводит к тому, что внутри жидкости возникает избыточное давление в случае, если поверхность жидкости изогнута (рис.1).

У смачивающей жидкости, находящейся в капилляре радиусаr, поверхность приближенно принимает сферическую вогнутую внутрь форму. Радиус этой сферы можно приближённо считать равным радиусу капилляра. В этом случае избыточное давление направлено вне жидкости. Давление внутри нее уменьшается по сравнению с атмосферным давлением ро, вследствие чего уровень жидкости в капилляре оказывается выше, чем в сосуде, куда погружен капилляр, на величину:  

(1)

где - плотность жидкости, a коэффициент поверхностного натяжения.

При подаче воздуха в капилляр, опущенный в жидкость на глубину l, он будет вытеснять из капилляра жидкость до тех пор, пока при некотором давлении Dp на конце его не образуется пузырь, радиус которого равен радиусу капилляра. Избыточное давление внутри пузыря равно . В этих условиях пузырь оказывается неустойчивым, его радиус увеличивается и он отрывается от капилляра. Затем процесс образования пузыря повторяется. При отрыве пузыря внешнее давление Dp оказывается максимальным. Если капилляр погружен в жидкость на глубину l, то условия равновесия пузыря записываются в виде:

 

(2)

 

Целью работы является определение коэффициента поверхностного натяжения воды.

Поставленная цель достигается путём наблюдения за процессом отрыва пузыря воздуха от капилляра, погружённого в жидкость.

 
 

ОПИСАНИЕ УСТАНОВКИ

Рис.2

 

Внешнее давление в капилляре А создается накачиванием воздуха насосом в бутыль Б до некоторого давления. Это давление определяется разностью уровней жидкостного манометра h2 , заполненного водой. Воздух в капилляр А, погруженный в жидкость на глубину l, поступает через кран K1. Давление воздуха в капилляре Dp определяется разностью уровней h1 в коленах манометра M1:

 

(3)

 

В момент отрыва пузыря величина Dp максимальна. С учетом (3), уравнение (2) принимает вид:

 

Отсюда коэффициент поверхностного натяжения a можно определить из уравнения:

 

(4)

 

ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ

 

В качестве насоса в работе используется компрессор, расположенный внутри стенда справа от установки. На передней панели стенда находятся все ручки управления компрессором. Там же расположен манометр М2 и внутри стенда - балластная ёмкость Б (бутыль Б на рис.2). Кран К1 находится справа на передней панели установки.

1. Закрыть кран K1, включить стенд в сеть и привести компрессор в рабочее состояние.

2. Нажав кнопку ’’Напуск’’ на передней панели стенда, накачать в бутыль Б воздух до давления, соответствующего разности уровней в коленах манометра M2 равной h2 =30 см, после чего отпустить кнопку.

3. Опустить капилляр А в воду на глубину до конца капилляра равную l =15 cм.

4. Постепенно открывая кран К1, добиться, чтобы отрыв пузырей от капилляра происходил каждые 0, 5 – 1 сек. Через некоторое время отрыв пузырей прекратится, при этом на конце капилляра может образоваться пузырёк воздуха, диаметр которого равен диаметру капилляра.

5. В этот момент измерить давление воздуха в капилляре, соответствующее разности уровней h1 в коленах манометра M1. Записать значения l1 и h1 в таблицу.

6. Поднять капилляр так, чтобы его конец находился на глубине l2 = 10 см. При этом, из капилляра снова начнётся выделение пузырей. Подождать некоторое время, пока процесс выделения пузырей закончится, и в манометре М1 установится давление h2. Записать полученные величины l2 и h2 в таблицу.

7. Поднять капилляр до уровня l3 = 5 см, подождать окончание выделения пузырей воздуха из него и определить давление h3 манометра М1. Значения l3 и h3 записать в таблицу.

8. По данным таблицы по формуле (4) вычислить значение коэффициента поверхностного натяжения a, найти среднее значение aср, погрешность измерений Da и её среднее значение Daср.

9. Записать окончательный результат с учетом погрешности.

 

ТАБЛИЦА

 

l, см h, см a, Н/м aср, Н/м Da, Н/м Daср, Н/м
           
       
       

 

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА №13

 

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ
МЕТОДОМ ПАДАЮЩЕГО ШАРИКА

 

На тела, движущиеся в текучих средах (жидкостях или газах) действуют силы трения, препятствующие движению. При относительном движении жидкости и тела в ней слой жидкости, прилегающий к телу, движется со скоростью тела v. Чем дальше от тела отстоит слой жидкости, тем он движется с меньшей скоростью (рис.1)

Изменение скорости жидкости от слоя к слою количественно характеризуется отношением разности скоростей Dv между двумя соседними слоями к расстоянию Dz между ними: Dv/Dz. Эта величина характеризует быстроту изменения скорости жидкости в некотором направлении z и носит название градиента скорости.

Градиент скорости определяется выражением:

(1)

Возникновение градиента скорости в жидкости обусловлено силовыми взаимодействиями между слоями, движущимися с различной скоростью. Более быстрый слой стремится ускорить движение медленного слоя. Между слоями возникают силы трения Fтр, направление которых видно из рис.1. Эти силы тем больше, чем больше градиент скорости и размеры слоёв жидкости, т.е. площадь S между слоями (пунктир на рис.1):

(2)

Множитель пропорциональности h зависит от свойств жидкости и называется коэффициентом вязкости или просто вязкостью. Вязкость численно равна силе трения, действующей между слоями жидкости единичной площади при единичном градиенте скорости. Единицей вязкости в СИ является 1 Па·с. Введённая уравнением (2) вязкость называется динамической вязкостью жидкости.

Целью работы является измерение вязкости жидкости.

Поставленная цель достигается использованием для нахождения коэффициента вязкости метода Стокса. В основе метода Стокса лежит наблюдение за движением шарика в жидкости под действием силы тяжести. На шарик, имеющий радиус r, свободно падающий в жидкости, действуют три силы – сила тяжести mg, сила Архимеда FA и сила сопротивления движению со стороны жидкости Fc (рис.2). В проекции на вертикальную ось (координату) эти силы определяются нижеприведёнными уравнениями.

Сила тяжести mg определяется соотношением: (3) rш – плотность вещества шара. Сила Архимеда равна: (4) rж – плотность жидкости.

Как показал Стокс, сила трения для шара равна:

 

(5)

По второму закону Ньютона падение шарика в жидкости описывается уравнением:

(6)

Подставляя в (6) уравнения (3)-(5), получаем:

(7)

Падение шара в жидкости является ускоренным, т.е. v возрастает. По мере роста скорости, второе слагаемое в уравнении (7) увеличивается, что означает, что ускорение, с которым движется шарик, падает. С некоторого момента ускорение становится равным нулю, и шарик начинает двигаться с постоянной скоростью vo. Уравнение установившегося равномерного движения шара записывается в виде:

(8)

 

Выражая вязкость из этого соотношения, получаем:

 

(9)

 

D =2r – диаметр шарика.

 

ОПИСАНИЕ УСТАНОВКИ И МЕТОДИКА

ЭКСПЕРИМЕНТА

 

Экспериментальная установка размещена на передней панели стенда. Она представляет собой вертикально расположенный стеклянный цилиндр (рис.2), заполненный исследуемой жидкостью. Сверху цилиндр закрыт пробкой с отверстием в центре для опускания шарика в жидкость. Возле цилиндра расположены две горизонтальные метки М1 и М2, отмечающие расстояние h, проходимое шариком при падении в жидкости. Скорость vo установившегося движения находится путём измерения времени t, в течение которого шарик проходит расстояние h между метками М1 и М2: vo = h/t.

Подставляя значение скорости в уравнение (9), получаем рабочую формулу для определения вязкости:

 

(10)

 

ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ

 

1.Установите метку М1 на 4-5 см ниже уровня поверхности жидкости, метку М2 на расстоянии 15-20 см от М1. Измерьте расстояние h между метками и занесите в таблицу 1. Туда же занесите значения плотностей материала шариков rш и жидкости rж.

2.Измерьте микрометром диаметр D одного из шариков и занесите данные в таблицу 2. Опустите шарик через отверстие в крышке цилиндра и измерьте секундомером время t падения шарика от метки М1 до метки М2. Результат занесите в таблицу 2.

3.Проведите аналогичные измерения со всеми остальными шариками, занося результаты измерений в таблицу 2.

4.Для каждого случая по формуле (10) рассчитайте величину вязкости h. Результаты вычислений занесите в таблицу 2.

5.Пользуясь схемой обработки результатов прямых измерений. определите среднее значение вязкости жидкости hср и среднюю погрешность измерений Dhср.

6.Запишите окончательный результат с учётом погрешности измерений:

h = (hср ± Dhср) Па·с

 

 

rш кг/м3 rж кг/м3 h, м
     

ТАБЛИЦА 1

 

ТАБЛИЦА 2

 

D, м t, с h, Па·с Dh, Па·с
       
       
       

 

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА №14

 

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА И СРЕДНЕЙ

ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА ЕГО МОЛЕКУЛ

 

Вязкость газов относится к явлениям переноса.

Рассмотрим поток газа, движущийся в некотором направлении вдоль оси Х.

Молекулы газа хаотически движутся со средней тепловой скоростью u. При течении молекулы приобретают скорость направленного движения v (рис.1). Соседние слои газа движутся с различной скоростью направленного движения. При этом в результате теплового движения молекулы от одного слоя газа к другому переносят импульс mv. Через поверхность DS, параллельную вектору скорости направленного движения сверху вниз и снизу вверх переносится импульс

m·(v1 – v2) = m·Dv. В результате этого, более быстрый слой стремится ускорить движение медленного слоя, и наоборот – более медленный слой тормозит более быстрый слой. Поэтому между слоями возникает сила сопротивления движению газа. Эта сила, согласно Ньютону, равна (см.также лаб.раб.№13):

 

(1)

 

Согласно молекулярно-кинетической теории газов, вязкость h определяется средней тепловой скоростью движения < u> и средней длиной < l> свободного пробега молекул (r - плотность газа):

 

(2)

 

Вязкость газа h находится экспериментально. Из уравнения (2), зная вязкость, можно найти среднюю длину < l> свободного пробега молекул газа. Использование формулы для среднеарифметической скорости теплового движения молекул газа:

 

 

и уравнение состояния газа Менделеева-Клапейрона в виде:

 

(М = 29·10-3 кг/м3 – молярная масса воздуха), приводит к выражению:

 

(3)

 

Здесь р – атмосферное давление, Т – температура окружающей среды (в К).

 

ОПИСАНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЙ УСТАНОВКИ

И МЕТОДИКИ ЭКСПЕРИМЕНТА

 

В основе метода определения вязкости газа лежит закон Пуазейля, описывающий протекание газа через капилляр в режиме ламинарного течения. На основании этого закона:

 

(4)

 

Здесь р2 – р1 = Dр – перепад давлений внутри и вне сосуда, R - радиус капилляра, L его длина, V - объём воздуха, прошедшего через капилляр за время t.

Экспериментальная установка состоит из цилиндрического сосуда С, в горловину верхней части которого вставлена пробка Е с капилляром D. В сосуд через горловину наливается вода. Нижняя часть сосуда заканчивается трубкой с краном К. Через эту трубку при открытом кране вода вытекает из сосуда. На боковой стенке сосуда имеется линейка L, на которой можно отмечать уровни h1 и h2 воды в сосуде (метки А11, А22, А33). Выливающаяся вода собирается в ёмкость М. Когда кран К открыт и вода выливается из сосуда С, между верхним и нижним концами капилляра возникает разность давлений: (5)

h1 и h2 - высоты воды в сосуде до её вытекания и после вытекания, r - плотность воды.

За счёт разности давлений вне и внутри сосуда, через капилляр засасывается воздух. Объём воздуха равен объёму V вытекшей воды:

 

(6)

 

(S – известное сечение сосуда).

Из формул (4) – (6) получаем расчётную формулу для нахождения вязкости воздуха:

(7)

 

t - время вытекания воды из сосуда от метки Аi до метки Вi (от высоты h1 до высоты h2).

 

ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ

 

1.Если уровень воды в сосуде ниже метки А1, вытащите (при закрытом кране К) пробку Е с капилляром и долейте воду так, чтобы уровень её был на 2-3 см выше метки. Затем плотно вставьте пробку.

2.Откройте кран К и следите за уровнем воды в сосуде. Когда уровень воды достигнет отметки А1, соответствующей высоте h1, включите секундомер и измерьте время t вытекания воды из сосуда от метки А1 до метки В1. Метка В1 соответствует высоте h2. Значения h1, h2 и t занесите в таблицу 1.

3.Повторите измерения по п.2 ещё два раза для меток А22 и А33. Все данные заносите в таблицу. Метки Аi соответствуют высотам h1, метки Вi соответствуют высотам h2.

4.По данным таблицы 1 вычислите вязкость h воздуха, используя выражение (7). Найдите среднее значение вязкости hср, погрешность измерений Dh и среднее значение погрешности Dhср. Величину погрешности вычисляйте по способу определения погрешностей прямых измерений. Площадь S поперечного сечения сосуда, длина L капилляра и его радиус R даются в лаборатории.

5.Занесите в таблицу 2 температуру воздуха в комнате Т и величину атмосферного давления р.

6.Используя среднее значение вязкости воздуха и данные таблицы 2, найдите среднюю длину свободного пробега < l> по формуле (3).Занесите это значение в таблицу 2. Найдите погрешность измерения D< l> по методу нахождения погрешностей косвенных измерений, которую также занесите в таблицу 2.

 

 

ТАБЛИЦА 1

 

S =…….м2, L=……..см, R =………мм

 

Метки h1, м h2, м t, с   h, Па·с Dh, Па·с
А11          
А22          
А33          
Среднее:    

 

ТАБЛИЦА 2

 

р, Па Т, К < l> , м D< l> , м
       

 

 

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА №15

 

ИССЛЕДОВАНИЕ ЗАВИСИМОСТИ ВЯЗКОСТИ
ЖИДКОСТИ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ

 

Вязкость текучей среды (газа или жидкости) определяется величиной силы сопротивления движению в ней различных тел. Возникновение этой силы связано с тем, что различные слои жидкости (или газа) движутся с различной скоростью (см. лаб. работу № 13), т.е. имеется градиент скорости движения текучей среды. Вектор градиента направлен перпендикулярно вектору скорости и характеризует быстроту изменения скорости в различных слоях движущейся среды: grad v = dv/dz. Ньютоном установлено, что сила вязкого сопротивления течению жидкости определяется соотношением:

(1)

DS - площадка в потоке жидкости, расположенная параллельно направлению вектора скорости . Векторы силы вверху и внизу площадки совпадают с направлением и направлены в разные стороны.

Множитель пропорциональности h называется коэффициентом динамической вязкости или просто вязкостью.

В газах основной формой теплового движения молекул является прямолинейное поступательное движение со средней тепловой скоростью от соударения до соударения с другими молекулами. Вязкость газов относится к явлениям переноса. При переходе через площадку DS молекулы переносят через неё импульс упорядоченного движения . Коэффициент вязкости газов определяется формулой: ( r - плотность газа, - средняя длина свободного пробега). Поскольку r и практически не зависят от тепе-

ратуры, а ~ , вязкость h~ , в полном согласии с экспериментом. В жидкостях (рис.1) молекулы находятся друг от друга на расстояниях, сравнимых с их размерами. Поэтому основной формой теплового движения молекул является колебательное движениевдоль трёх степеней свободы.

Хотя каждая молекула жидкости окружена в среднем одинаковым количеством других молекул, структура жидкости не отличается регулярностью в расположении молекул (говорят, что в жидкости отсутствует дальний порядок в расположении молекул). В жидкости имеется большое количество пустот (“дырок” по теории Я.И.Френкеля, см. рис.1, на котором пустые места отмечены кружками), куда молекулы имеют возможность перескакивать с занимаемого ими места.

Каждая молекула жидкости находится в потенциальном поле соседних молекул. Суперпозиция всех полей образует потенциальную яму, в которой находится молекула (рис.2). Глубина ямы U несколько больше

энергии теплового колебательного движения i·кТ, где к – постоянная Больцмана, i - число степеней свободы молекулы. Поскольку тепловая энергия молекул сравнима с глубиной потенциальной ямы, молекулы находятся в данной потенциальной яме небольшой промежуток времени ~10-10 с. За счёт столкновения с соседями, кинетическая энергия молекулы может возрасти и стать достаточной, чтобы она смогла перескочить в соседнюю потенциальную яму. Частота перескоков молекул в соседние потенциальные ямы очень велика: ~1010 в секунду. Вероятность перескоков молекул в соседние дырки одинакова по всем направлениям, поэтому жидкость в целом остаётся неподвижной. Величина U называется энергией активации вязкого течения жидкости.

Ситуация меняется, если к жидкости приложено внешнее напряжение (например, жидкость переливается из сосуда в сосуд). В этом случае форма потенциальных кривых, ранее бывших симметричными, искажается. В направлении действия силы (течения жидкости) высота барьера понижается, в противоположном направлении, наоборот, возрастает. В результате вероятность перескока моле-

кул в направлении действия силы резко увеличивается (жидкость течёт). Вязкость жидкости определяется именно увеличенной лёгкостью перескоков молекул в направлении действия силы.

Тепловая энергия колебательного движения молекул i·кТ растёт с ростом температуры. Соответственно увеличиваются скорость и частота перескоков молекул в соседние дырки. Это обстоятельство отражается на зависимости вязкости жидкости от температуры. Я.И.Френкель, опираясь на “дырочную” модель теплового движения молекул жидкости, показал, что зависимость вязкости h жидкости от температуры имеет вид:

(2)

В первом приближении постоянную А для не слишком большого интервала температур можно считать постоянной, характерной для данной жидкости. Её величина определяется размерами молекул жидкости и временем t нахождения молекулы на дне потенциальной ямы (время “оседлой жизни” молекулы в положении равновесия). Энергия активации вязкого течения U в общем случае является функцией температуры. Однако для ряда жидкостей (например, керосина) энергию активации можно считать постоянной величиной.

Целью работы является изучение зависимости вязкости h жидкости от температуры и определение энергии активации U вязкого течения. В качестве исследуемой жидкости используется керосин.

ОПИСАНИЕ МЕТОДИКИ ИЗМЕРНИЙ


Поделиться:



Популярное:

  1. III.ОПРЕДЕЛЕНИЕ УЩЕРБА И ВЫПЛАТА СТРАХОВОГО ВОЗМЕЩЕНИЯ.
  2. IV.1.1.3. Вычисление коэффициента вариации
  3. VI. Определение девиации по сличению показаний двух компасов
  4. А. Определение марки цемента
  5. Адаптация детей к началу обучения в школе, понятие адаптации, факторы, влияющие на ее успешность. Определение готовности детей к школе.
  6. Анализ объема продаж в отрасли и определение доли рынка компании.
  7. Виды медицинской помощи – определение, место оказания, оптимальные сроки оказания различных видов, привлекаемые силы и средства
  8. Вопрос 1. Определение финансовых результатов деятельности страховой организации
  9. ВОПРОС 19. Производительность труда: определение, показатели. Выработка и трудоемкость, их характеристика
  10. Вопрос 26. Экспрессивный синтаксис. Определение понятия «стилистическая фигура». Стилистические фигуры в художественной литературе и современном публицистическом дискурсе.
  11. Вопрос бизнес и предпринимательство понятие сущность и определение.
  12. ВОПРОС № 4. Дать определение рабочему давлению.


Последнее изменение этой страницы: 2016-03-22; Просмотров: 1189; Нарушение авторского права страницы


lektsia.com 2007 - 2024 год. Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав! (0.116 с.)
Главная | Случайная страница | Обратная связь