Теорема о движении центра масс и об изменении количества движения и кинетического момента системы.

Механическая система состоит из прямоугольной вертикальной плиты 1массой т₁=24 кг и груза D массой m₂=8 кг; плита или движется вдоль горизонтальных направляющих (рис. Д2.0 - Д2.4), или вращается вокруг вертикальной оси z, лежащей в плоскости плиты (рис. Д2.5 - Д2.9).

В момент времени t₀ =0 груз начинает двигаться под действием внутренних сил по имеющемуся на плите желобу; закон его движения s =AD = F (t) задан в табл. Д2, где sвыражено в метрах, t - в секундах, форма желоба на рис. Д2.0, Д2.1, Д2.8, Д2.9 - прямолинейная (желоб KE)_,на рис. Д2.2 - Д2.7 - окружность радиуса R = 0, 8 м с центром в центре масс С₁ плиты (s = на рис. Д2.2-Д2.7 отсчитывается по дуге окружности).

Плита (рис. Д2.0-Д2.4) имеет в момент t₀ = 0 скорость и₀ = 0.

Плита (рис. Д2.5-Д2.9) имеет в момент времени угловую скорость ω ₀ =8с^-1, и в этот момент на нее начинает действовать вращающий момент М (момент относительно оси z), заданный в таблице в ньютонометрах и направленный как ω ₀ при М > 0 и в противоположную сторону при М < 0. Ось z проходит от центра С₁ плиты на расстоянии b; размеры плиты показаны на рисунках.

Считая груз материальной точкой и пренебрегая всеми сопротивлениями, определить указанное в таблице в столбцах 4 и 9, где обозначено: в столбце 4 (относится к рис. Д2.0-Д2.4) х₁ - перемещение плиты за время от t₀ = 0 до t₁ = 1 с, u₁ - скорость плиты в момент времени t₁ = 1 с, N₁ - полная сила нормального давления плиты на направляющие в момент времени t₁ = 1 с (указать, куда сила направлена); в столбце 9 (относится к рис. 5-9) ω ₁ - угловая скорость плиты в момент времени t₁ = 1 с, ω = f(t) - угловая скорость плиты как функция времени.

На всех рисунках груз показан в положении, при котором s = AD > 0; при s < 0 груз находится по другую сторону от точки А.

Указания. Задача Д2 - на применение теорем о движении центра масс и об изменения количества движения и кинетического момента системы. Теоремой о движении центра масс целесообразно воспользоваться в задаче, где нужно определить поступательное перемещение одного из тел системы (или реакцию связи), а теоремой об изменении количества движения - когда нужно определить скорость такого тела. Теорема об изменении кинетического момента применяется в задачах, где нужно найти угловую скорость или закон вращения одного из тел системы.

При решении задачи учесть, что абсолютная скорость груза слагается из относительной и переносной скоростей (определяются так же, как при решении задачи КЗ), т.е. . Тогда количество движения груза , а момент относительно оси z по теореме Вариньона (статика) будет ; эти моменты вычисляются так же, как моменты силы.

Конкретнее ход решения разъяснен в примерах Д2.

Таблица Д2

Номер условия	Рис. 0 и 1	Рис. 2-4	Рис.0-4	Рис. 5-7	Рис. 8 и 9	Рис. 5-9
		Найти			b	M	Найти

			x₁		0, 4sin(π t)			ω =f(t)
			u₁		0, 2(2-3t)			ω ₁
			N₁		-0, 8t	R	12t²	ω =f(t)
			u₁		0, 2(2-5t)			ω ₁
	0, 3(1-3t²)		x₁		0, 4(3t-1)			ω ₁
			N₁		0, 6cos(π t)	R	-12	ω =f(t)
	0, 6t²		u₁		0, 8(1 - t²)			ω ₁
	0, 4(2t²-1)		x₁		0, 8(5t² – 2)			ω ₁
			N₁		0, 4t²		-8t	ω =f(t)
			x₁		0, 6(t - 2t²)			ω ₁

Момент инерции плиты относительно оси направленной так же, как ось z на рис. Д2.5 -Д2.9, но проходящей через центр масс С₁ плиты, равняется , где - ширина плиты (в задаче или ). Для определения момента инерции I_z относительно оси z воспользоваться теоремой Гюйгенса о моментах инерции относительно параллельных осей. Ось z при изображении чертежа провести на том расстоянии bот центра С₁, которое указано а таблице Д2.

Пример Д2. К вертикальной плите 1 массой т₁ с помощью невесомого стержня BD длиной прикреплен груз D массой т₂ (рис. Д2а). В момент времени t₀ = 0 стержень начинает вращаться вокруг точки В так, что расстояние изменяется по закону , где s - в метрах, t - всекундах. Плита движется по горизонтальным направляющим и при t₀ = 0 ее скорость u=u₀.

Дано: m₁ = 12 кг, m₂ = 6 кг, =0, 8 м, t₁ = 2с,

Рис. 14

Определение перемещения х₁ плиты за время от t₀=0 до t=t₁.

Решение. Рассмотрим механическую систему, состоящую из плиты и груза. Изобразим действующие на нее внешние силы: силы тяжести и суммарную реакцию направляющих. Проведем координатные оси ху так, чтобы ось у прошла через начальное положение центра масс плиты. Для определения х₁ воспользуемся теоремой о движении центра масс С системы и составим дифференциальное уравнение его движения в проекции на ось х, обозначая массу системы через т:

, или , так как

Интегрируя это уравнение, получим

где С₁ и С₂ - постоянные интегрирования.

Из формулы, определяющей абсциссу x_С центра масс, следует, что для рассматриваемой системы , где х - абсцисса центра масс плиты, определяющая одновременно ее положение, х_D - абсцисса груза D. Из рис. Д2а видно, что , где

В результате найдя значение mx_С, получим

Для определения постоянных С₁ и С₂ понадобится еще одно уравнение, которое получим, продифференцировав обе части равенства по времени:

где скорость плиты. По начальным условиям при t=0 х=0, . Подставив эти величины, получим С₁=0, С₂= . При найденных значениях C₁ и С₂ из равенства окончательно получим

Этот результат дает зависимость х от t. Полагая здесь t = t₁ = 2 с, найдем искомое перемещение x₁. Ответ: x₁ = -0, 4 м (плита переместится влево).

Определение скорости . При тех же условиях (1) найдем скорость , плиты в момент времени t₁= 2 с.

Решение. Рассматриваем опять механическую систему, состоящую из плиты и груза, и изображаем действующие на нее внешние силы и реакцию ; проводим оси ху.

Рис. 15

Для определения и₁ воспользуемся теоремой об изменении количества движения системы, учитывая, что для рассматриваемой системы где и - количества движения плиты и груза соответственно. Составляя уравнение в проекции на ось х, получим

, или ,

так как

Отсюда следует, что

или

Для определения рассмотрим движение груза как сложное, считая его движение по отношению к плите относительным, а движение самой плиты - переносным движением. Тогда , где численно и . Покажем вектор , направив его перпендикулярно ВD в сторону положительного отсчета sили j, и определим проекцию вектора на ось х; получим , где

В данной задаче можно еще найти, определив абсциссу точки D, т.е. ; тогда , где , .

При найденном значении равенство, если учесть, что , а , примет вид

По начальным условиям при t = 0 и u = 0, что дает С₁ = 0, к окончательно находим

Этот результат определяет зависимость и от t. Полагая здесь t = t₁ = 2 с, найдем искомую скорость u₁.

Ответ: u₁= -0, 48 м/с (скорость направлена влево).

Определение реакции N₁. При тех же условиях найдем реакцию N₁ направляющих в момент времени t₁ = 2 с.

Решение. Опять рассмотрим механическую систему, состоящую из плиты и груза D, и изобразим действующие на нее внешние силы и реакцию . Для определения N₁ воспользуемся теоремой о движении центра масс системы и составим дифференциальное уравнение его движения в проекции на ось у:

, или ,

где m - масса системы; P₁ =m₁g; P₂ =m₂g. Из формулы, определяющей ординату y_C центра масс системы, следует, что для рассматриваемой системы :

, .Тогда получим

Вычисляя производные и учитывая, что h = const, получим

Подставив это значение , найдем зависимость N от t и из нее, полагая t = t₁ = 2 с, определим искомую величину N₁. Ответ: N₁ = 197, 3Н.

Определение угловой скорости ω . Плита вращается вокруг оси z, лежащей в плоскости плиты, и в момент времени t₀=0, когда угловая скорость плиты равна ω ₀, на нее начинает действовать вращающий момент М.

Дано: дополнительно к условиям: ω ₀ =5 с^-1, М =kt, где k = 10 Н· м/с.

Определить: ω = f(t) - зависимость угловой скорости плиты от времени.

Решение: Рассмотрим механическую систему, состоящую из плиты и груза D, и изобразим действующие на нее внешние силы: силы тяжести реакции и подпятника и подшипника и вращающий момент М. Для определения ω применим теорему об изменении кинетического момента системы относительно оси z. Предварительно заметим, что так как силы и параллельны оси z, а реакции и эту ось пересекают, то их моменты относительно оси zравны нулю. Тогда и теорема дает

или

Рис. 16

Умножая обе части этого уравнения на dt и интегрируя, получим

Для рассматриваемой механической системы

Где и - кинетические моменты относительно оси zплиты и груза Dсоответственно. Поскольку плита вращается вокруг оси z, то

, где

Для определения рассмотрим движение груза как сложное, считая его движение по отношению к плите относительным, а вращение плиты вокруг оси z- переносным движением. Тогда , по теореме Вариньона

Но вектор лежит в одной плоскости с осью zи, следовательно, . Вектор направлен перпендикулярно плите (как ось x, если ось у в плоскости плиты); по модулю .Тогда . Из рис. видно, что . Взяв значение sinj, получим

Зная и , найдем значение ; тогда

или при числовых значениях задачи

Постоянную интегрирования определим по начальным условиям: при t = 0 ω = ω ₀ = 5c^-1; получим С₁ =128. При этом значении С₁ из уравнения находим искомую зависимость ω от t.

Ответ:

Задача Д3.

1 2 345 6